Approximation de Gauss

sur les lentilles dans la boîte, vérifiez lesquelles sont convergentes et divergentes. Observez la différence d'épaisseur entre le centre et le bord de la lentille pour chaque type. Dans un montage optique, on se place dans les conditions de Gauss afin d'obtenir des images avec la meilleur qualité. Il faut que : Les objets dont on veut obtenir des images soient de petites tailles ( situés au voisinage de l'axe optique) afin que les rayons qu'ils émettent soient faiblement inclinés sur

admettrons que tout rayon passant par un point B passe par B’ et qu’à tout objet situé dans un plan perpendiculaire à l’axe optique correspond une image située dans un plan perpendiculaire à l’axe optique. On dit que l’on travaille dans les conditions de Gauss ; les rayons sont alors voisins de l’axe en distance et direction. Pour travailler dans ces conditions en TP, Il suffit de rajouter un diaphragme entre la source de lumière et la lentille. Le montage utilisé pour obtenir une image sur un écran à partir

\frac{\overline{\mathrm {OA'}}}{\overline{\mathrm {OA}}}dans laquelle \mathrm {A'B'} représente l'image de AB par une lentille convergente de centre O.Les deux relations précédentes restent valables pour des expériences réalisées dans les conditions de Gauss, c'est-à-dire pour des rayons passant à proximité du centre optique de la lentille avec un faible angle d'incidence. 4. Comment déterminer les caractéristiques de l'image d'un miroir sphérique ?Un miroir sphérique convergent est schématisé de la

objet F. Tout rayon incident passant par ce point émerge de la lentille parallèlement à l’axe optique. Si la source lumineuse est dans le plan focal objet, tous les rayons émergeants sont parallèles à l’axe secondaire (O ϕ ).Dans les conditions de Gauss, un faisceau parallèle à l’axe optique d’une lentille divergente émerge en divergeant d’un point F’, foyer principal image. Si l’on fait converger le faisceau en F, symétrique de F’ par rapport à O alors le faisceau émergeparallèlement à l’axe optique

ind´pendantes de la e ee e direction), la lumi`re se propage en ligne droite. e 2. Lois de Descartes : Loi de la r´flexion : i = i e i' i Loi de la r´fraction : n1 sini1 = n2 sini2 e n1 i1 n2 i2 3. Conditions de Gauss : Un syst`me centr´ est utilis´ dans l’approximation de Gauss lorsque : e e e -les rayons forment un angle faible avec l’axe optique -les rayons sont peu ´loign´s de l’axe optique. e e 4. Prisme : A i r r' n i' Relations fondamentales : A=r+r D =i+i −A sini = nsinr

forme : f ' = ( ......... ± ...... unité ) Ce TP s’appuie particulièrement sur les notions vues en cours au chapitre 4. L’annexe située à la fin du polycopié contient un rappel des connaissances. Remarque : Afin de se placer dans les conditions de Gauss, on n’oubliera pas de faire converger l’image de la lampe source sur la lentille en ajustant la distance source – condenseur. Ne pas oublier de refaire ce réglage à chaque fois que l’on déplace la lentille. I. Identification rapide d’une lentille

Snell-Descartes pour la réfraction 2.3 Réfraction limite - Réflexion totale 2.4 Espace objet - espace image pour les dioptres 3. Stigmatisme 3.1 Stigmatisme rigoureux 3.2 Astigmatisme ou stigmatisme non rigoureux 3.3 Stigmatisme approché - Conditions de Gauss 4. Formule de conjugaison du dioptre plan Y. Salhi-Cours d’optique géométrique 1 Chapitre 2 Lois de Snell-Descartes : Réflexion et réfraction 1. La réflexion 1.1 Miroir Plan Définition : Un miroir plan est une surface plane réfléchissante

convergent 1) POURQUOI ILS CONVERGENT ? La convergence des rayons du soleil est due à la forme concave d’un miroir. Les rayons du soleil convergent en un seul point et cela crée de la chaleur en ce point. 2) OU CONVERGENT-ILS ? Grâce à la condition de Gauss on peut prévoir le point sur lequel les rayons vont converger, et donc connaître la source le lieu de la source de chaleur, en utilisant 4 rayons incidents : -Le rayon passant par le foyer F est réfléchi parallèlement à l'axe optique  -Le rayon incident

construits en respectant rigoureusement la réfraction en I et J et l'on voit que le foyer se déplace. Pour obtenir un foyer là où il est indiqué dans les schémas plus haut il faut en pratique utiliser un diaphragme pour être dans les conditions de Gauss (c'est-à-dire de stigmatisme approché). Aberration de coma[modifier] L'aberration de coma désigne une aberration qui dépend du champ d'une part et de l'ouverture d'autre part (i.e. de la distance du point d'impact des rayons sur la pupille par

|Leeuwenhoek construit des loupes (improprement appelées microscopes) permettant de grossir jusqu’à 275 fois. | Objectifs • Construction relatives aux lentilles minces sphériques dans le cadre de l’approximation de Gauss • Relations de conjugaison pour les lentilles minces sphériques • Etre capable de déterminer l’image d’un objet à travers une lentille mince (nature, taille, position) – ou l’objet correspondant à une image donnée – par construction