Approximation des états quasi stationnaires

........................................................................ 17 Milieu continu .............................................................................................................................................. 17 Les trois états de la matière ........................................................................................................................ 17 Changements d’état physique .................................................................................

durée de vie d'un véhicule soit égal à 4 an est loin d'être nulle (beaucoup de véhicules partent à la casse au bout de 4 an). En revanche, la probabilité que cette durée de vie soit exactement de 126144000 secondes (très approximativement 4 an) est quasi-nulle (on peut dicilement dire à la seconde près la perte d'un véhicule). 7 Caractéristiques d'une variable aléatoire 7.1 Les caractéristiques de tendance centrale 7.1.1 Les quantiles On appelle quantile ou fractile d'ordre α (0 ≤ α ≤ 1)

peuvent être négligés ; l’écoulement est donc contrôlé par un équilibre entre forces de pression et d’inertie. Les équations d’Euler fournissent alors une bonne approximation du mouvement. Le mouvement d’un avion en vol sub- ou supersonique peut donc être étudié à l’aide de ces équations. Le théorème de Bernoulli fournit des approximations utiles quand la géométrie du problème s’y prête. – Quand Re → 0 : 0 = −∇P + ∇ · σ Ce sont les équations de Stokes sous forme adimensionnelle (pour le fluide sans

son vrai prix pour l'acheter à découvert (= à crédit) et le revendre dès qu'il a monté, dégageant ainsi un profit supposé sans risque. Les arbitragistes ont sur le marché une fonction "d'enzyme" c'est notamment par eux que se réalise l'ajustement quasi-instantané de l'offre et de la demande et que disparaissent les anomalies temporaires de prix. Le développement des marchés financiers a fortement réduit les possibiilités d'arbitrages "simples" sur les actifs primaires eux-mêmes. De plus en plus,

extérieur. Toute modification des conditions d'interaction du système avec son environnement constitue un procédé thermodynamique. Un procédé thermodynamique est appelé réversible si, au cours de celui-ci, tous les états intermédiaires caractérisant le système sont des états de quasi-équilibre. Un procédé thermodynamique est irréversible si, au cours de celui-ci, le système se trouve dans un état sensiblement distinct d'un état d'équilibre. 1.5 Température et équilibre thermique Il existe une propriété

................................................................................. 34 1.3. Rôle de la constante de lissage...................................................................................... 36 2. Le lissage simple : le modèle stationnaire ............................................................................ 38 3. Le lissage exponentiel double : le modèle linéaire ............................................................... 39 4. Les modèles de Holt et Holt–Winters....

................................................................................. 34 1.3. Rôle de la constante de lissage...................................................................................... 36 2. Le lissage simple : le modèle stationnaire ............................................................................ 38 3. Le lissage exponentiel double : le modèle linéaire ............................................................... 39 4. Les modèles de Holt et Holt–Winters....

ISTIA Angers Institut des sciences et techniques de l’ingénieur d’Angers, 62, av. Notre-Dame-du-Lac, 49000 Angers, tél. 02.41.22.65.00, Web : www.istia.univ-angers.fr. ISTY Versailles Institut des sciences et techniques des Yvelines, 45, av. des États-Unis, 78035 Versailles cedex, tél. 01.39.25.45.85, Web : www.isty.uvsq.fr. POLYTECH’Clermont-Ferrand Centre universitaire des sciences et techniques de l’université Clermont-Ferrand 2, campus des Cézeaux, 24, av. des Landais, BP 206, 63174 Aubière

AIDE-MÉMOIRE DE THERMODYNAMIQUE ENSAM CER de Lille, Didier Descamps 28 mai 2008 4.3.4 1 Introduction 1.1 Généralités . . . . . . . . . 1.2 Système thermodynamique . 1.3 Variable thermodynamique . 1.4 Différents états de la matière Équations de Bernoulli . . . . 15 16 16 17 19 20 21 22 22 22 25 25 26 26 27 27 27 29 29 29 30 31 33 33 33 34 34 3 5 Premier principe de la thermodynamique 5.1 Système en vase clos . . . . . . . . . 3 4 5.2 Système ouvert . . . . . . . . . . . . 4 5 6 Deuxième principe

structurelle des taux . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 9.2.1 Taux z´ro-coupon et conditions initiales . . . . . . . . . . . . . e 9.3 Exemples de fonctions de volatilit´ . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . e 9.3.1 Un mod`le faiblement stationnaire . . . . . . . . . . . . . . . . e 9.3.2 Le cas unidimensionnel . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 9.3.3 Le cas multi-dimensionnel . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 9.4 ANALYSE en TERME de VARIANCE-COVARIANCE . . . . . . . . 9.4