Constante de Boltzmann

Semiconducteurs 1.1 Loi de Pouillet et r´sistivit´ ´lectrique e ee Loi d’Ohm et de Pouillet : V I Ohm = R Pouillet = V ρ ℓ S Loi d’Ohm locale (mat´riau isotrope) : e I S ℓ J = σE = 1 E. ρ V et I sont constants dans le temps. La r´sistivit´ ρ est un param`tre intrins`que au mat´riau. e e e e e Unit´s de ρ : Ω cm. e ELEN075 : Electronique Analogique / Semiconducteurs 1.2 1. Qu’est-ce qu’un semiconducteur ? Trois cat´gories de mat´riaux :

(1) Où: I ph , I 0 et VT = N s . n . k .T désignent respectivement le photo-courant, le courant q de saturation inverse de la diode et la tension thermique, avec: n le facteur d’idéalité de la diode, q la charge de l’électron, k la constante de Boltzman, T la température de la cellule qui varie en fonction de l’éclairement et de la température ambiante, selon la relation linéaire [1, 2]:  T − 20 T − Ta =  fn  800  .Ψ  (W / m2 ) (2) où Tfn est la température de fonctionnement

de contrôler le nombre de recombinaisons à l’aide de la polarisation de la jonction. Voici le courant crée par une jonction PN polarisée en directe : ! = !! ∙ ! !"/!" − 1 Avec !! constant dépendant du dopage et de la nature de la jonction, V la tension de polarisation, q la charge électrique, k la constante de Boltzmann et T la température. Plus le courant sera grand plus il y aura de recombinaisons et notamment radiatives. Ceci montre que l’avantage des DEL est qu’il suffit d’une faible tension

Max Planck était un physicien allemand connu pour ses travaux en mécanique quantique, pour lesquels il obtiendra le prix nobel de Physique en 1918. Après avoir étudié la thermodynamique, il s’intéresse au rayonnement du corps noir. Influencé par Boltzmann, il va établir une loi de répartition de l’énergie du rayonnement en fonction de la longueur d’onde (1900). Cette loi a pour avantage d’unifier les travaux de Rayleigh/Jeans et ceux de Wien. Plusieurs  autres  scientifiques  comme

qu’en mécanique quantique l'électron est décrit comme étant une onde. Dans le cas particulier de l'électron libre il s'agit d'une onde plane dont le vecteur d'onde est proportionnel à la quantité de mouvement de l'électron. La constante de proportionnalité étant la constante de Planck divisée par 2π. La fréquence de l'onde est donnée par l'énergie de l'électron; celui-ci étant libre, il s'agit de son énergie cinétique proportionnelle au carré de la quantité de mouvement. La relation entre la fréquence

possibles dans l’eau : M-OH +H2O ↔ M-OH2+ + OHM-OH +H2O ↔ M-O- + H3O+ avec K1= [M-OH2+] / ([M-OH][H+]) avec K2=([M-O-][H+]) / [M-OH] Ces réactions de protonation-déprotonation entre la surface du solide et la solution sont caractérisées par les constantes d’équilibre K1 et K2. Suivant le pH, la charge de surface des particules peut donc être positive ou négative. La valeur de pH à laquelle les charges négatives et positives se compensent exactement s’appelle le point isoélectrique, noté PIE. Si le

http://www.fineprint.com Propriétés et structure du trou noir isolé 2 PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com La vitesse de libération M: masse de l’attracteur R: rayon de l’attracteur G: constante de gravitation Vvlib M,R 3 PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com Les trous noirs: une vieille idée (?) 1784 - John Michell: « les particules de lumière sont attirées de la même façon que les

Conservation des systèmes : état constant et homéostasie a La fonction première d’un système est sa propre conservation. Un système doit rester dans un état constant, orienté vers un optimum. Or, une des caractéristiques des systèmes qui « fonctionnent » est qu’ils sont tous dans un état de déséquilibre thermodynamique, dans la mesure où ils ne cessent d’échanger de l’énergie avec leur environnement. Ils se retrouvent donc obligés de se maintenir dans un état constant, caractérisé par une relative

empiriques : - Loi de Stefan :  U(l,T) dl= aT 4 4 ou  U(n,T) dn = aT - Loi de déplacement de Wien : lmax .T = Constante Théorie classique = loi de Rayleigh & Jeans le champ électromagnétique est équivalent à un ensemble de vibrations harmoniques. Uclassique (ν ,T)  8π kT  2 c3 Soit : Uclassique (l ,T)  8kT l -4 k étant la constante de Boltzmann (k=1,38.10-38 J/K) Accord satisfaisant avec l’expérience pour les grandes l (infrarouge et visible) MAIS Désaccord complet

et lui confère en quelque sorte les caractéristiques d’un petit solénoïde. 1.2. Moment magnétique du noyau atomique. Il en résulte pour le noyau un moment magnétique proportionnel à :   où γ , le rapport gyromagnétique, est une constante caractéristique du noyau considéré. 1.3. Énergie interne d’un noyau atomique plongé dans un champ magnétique. Placé dans un champ magnétique , un aimant de moment magnétique acquiert une énergie potentielle supplémentaire Es donnée par