Cycle de Carnot

. . . . . . . . . . . . . 6 pératures . . . . . . . . . . . . . . . . 2.1.1 Système à deux corps . . . . . 6 6.3.1 Cycle de Carnot . . . . . . . . 2.1.2 Système à trois corps . . . . . 7 6.3.2 Échelle thermodynamique et 2.2 Choix d’un thermomètre . . . . . . . 7 rendement de Carnot . . . . . 2.3 Quelques thermomètres industriels . . 8 7 Entropie 3 Calorimétrie 8 7.1 Cycle de Carnot. . . . . . . . . . . . 7.2 Définition de l’entropie . . . . . . . . 4 Travaux d’évolution 10 7.2.1 Transformation réversible

en fonction de R et γ D C11. Identités thermodynamiques D C12. Entropie et second principe C13. Expressions de l’entropie d’un gaz parfait/d’une phase condensée idéale D C14. Principe d’une machine ditherme et théorème de Carnot (moteur, réfrigérateur, PAC) D C15. Cycle de Carnot Méthodes Définir le système thermodynamique étudié (système fermé) Qualifier la transformation étudiée : élémentaire ou macroscopique ; infiniment lente (mécaniquement réversible) ou brutale (mécaniquement irréversible)

inventé par Robert Stirling en 1816. D’abord dénigré du fait de son faible rendement, il pourrait prendre une autre dimension dans les années à venir. En effet, il possède l’avantage de fonctionner en cycle fermé, ce qui assure une importante économie d’énergie. Ce cycle fermé appelé "cycle de Carnot" (fig.1) repose sur un fonctionnement théorique en quatre phases : • La première phase est un chauffage isochore : on fournit de l’énergie thermique au gaz dans la chambre de détente. Sous l’effet

thermique. La thermodynamique classique a pris son essor comme science des machines thermiques ou science de la puissance motrice du feu. Sadi Carnot a initié les études modernes des machines thermiques dans un mémoire fondateur, Réflexions sur la puissance motrice du feu et sur les machines propres à développer cette puissance (1824). Le cycle de Carnot, étudié dans ce mémoire, reste le principal exemple théorique d’étude des machines thermiques. Plutôt que « puissance motrice », on dit aujourd’hui

MACHINE FRIGORIFIQUE INSA ROUEN I. BUT :  Étudier un cycle de réfrigération, en connaissant la relation de celui-ci avec le Cycle de Carnot Inverse.  Apprendre à utiliser les Diagrammes de Pression contre Enthalpy pour représenter des cycles thermodynamiques.  Projeter un bilan d'énergie en évaluant l'accomplissement de la conservation de celle-ci.  Analyser les différences entre un cycle théorique de réfrigération et l'un expérimental. II. INTRODUCTION:

Les réfrigérateurs sont des pompes à chaleur dont la plupart (comme ceux qui équipent maisons et voitures) utilisent un cycle de changement de phase. Ce procédé fait tourner un cycle de Carnot pour transférer de la chaleur de la partie à refroidir vers la partie qui sera réchauffée. Le compresseur est la pompe du circuit, qui permet de faire circuler le fluide réfrigérant. Ce cycle se déroule en 4 temps : compression : le réfrigérant à l'état vapeur est compressé et sort du compresseur à haute pression

relation suivante : [pic] 4.4.2. [pic] 4.4.3. Si R = 0 on retrouve une expression simplifiée du rendement, [pic] On retrouve le rendement du cycle de Carnot fonctionnant de manière réversible entre deux sources idéales. Le résultat était prévisible car imposer R = 0 revient à supprimer la dissipation d’énergie dans les résistances et donc rendre le cycle réversible. 4.5. La puissance reçue dans le résistor r est maximum si[pic]. [pic] La puissance est maximum si r = R. 5. Vidange d’un récipient

REVERSIBLE D' UN GP ......................................................................................... 15 IV TRANSFORMATION ADIABATIQUE REVERSIBLE D' UN GP (ISENTROPIQUE)............................................................. 15 V CYCLE DE CARNOT D'UN GAZ PARFAIT ................................................................................................................ 16 IV DETENTE DE JOULE – GAY LUSSAC : ISOENERGETIQUE ...........................................................

_________________________________________________________ Valeurs mesurées | Nouveaux réglages sur l’appareil de régulation | Enclenchement | | Point de consigne | | Coupure | | Différentiel | | Mesure du cycle thermodynamique, vérification de son fonctionnement : | Moyen de contrôle | VALEUR MESUREE | Correcte | Incorrecte | REMARQUES | P0 (bar) évapo. | | | | | | T0 (°C ) évapo. | | | | | | P0 (bar) aspiration | | | | | | T0 (°C

postulats de Clausius et de Kelvin, imaginons un cycle de transformations au cours duquel :   une machine prélève de la chaleur Q à source à la température T2 < T1 et la cède intégralement à une source à la température T1 comme T2 < T1, ce transfert de chaleur est impossible d'après l'énoncé de Clausius et ce cycle est donc irréalisable dans la pratique - le bilan d'énergie de cette machine s'écrit:  dQ/T = Q/T2 - Q/T1 > 0 car T1 > T2 Fig. 6.6 : Cycle imaginaire d'une machine fictive => Etant