John Henry Poynting

Position du probl`me e Consid´rons un syst`me localis´ de charges occupant une r´gion finie, e e e e Ω, de l’espace que nous entourons d’une sph`re SR de rayon R (figure) e La puissance EM qui traverse cette sph`re est donn´e par le flux du e e vecteur de Poynting P(R) = SR b. Zone statique et zone de rayonnement Nous partons des solutions des potentiels retard´s (8). On suppose que e les sources varient harmoniquement dans le temps, en eiωt , ce qui permet d’introduire les notations complexes pour les

D´veloppement de l’´quation d’onde . . . . e e 5.2.2 Solution ` l’´quation d’onde temporelle . . . a e 5.2.3 Observations . . . . . . . . . . . . . . . . . 5.3 Onde sinuso¨ ıdale dans un milieu quelconque . . . . 5.4 Puissance et vecteur de Poynting . . . . . . . . . . 5.5 Caract´ristiques de l’onde plane . . . . . . . . . . . e 5.6 Param`tres de propagation des mat´riaux . . . . . e e 5.6.1 Di´lectrique parfait . . . . . . . . . . . . . . e 5.6.2 Di´lectrique a faibles pertes . . .

petites bêtes dans les raisonnements ... bonne sieste à tous Physique question 9: Emission d'ondes électromagnétiques: Pourquoi E vectoriel B ne pointe t-il pas vers le centre du cercle? Car ce produit vectoriel est proportionnel au vecteur de Poynting ( celui-ci donne le sens de propagation de l'énergie électromagnétique) et pointe vers l'extérieur. Quel type de rayons est produit par le rayonnement de freinage? Les rayons X. Quelle est la nocivité des micros-ondes? Même si l'énergie transportée

) = 0 ⎢− sin(ωt − kz )u x + sin(ωt − kz + )u y ⎥ . 2- rot ( E ) = − 3 c ⎣ ∂t ⎦ r r 2 v E ( z , t ) ∧ B ( z , t ) E0 ⎡ 2 π ⎤v 2 3- Le vecteur de Poynting : R( z , t ) = = ⎢sin (ωt − kz ) + sin (ωt − kz + 3 )⎥u z cµ 0 ⎣ µ0 ⎦ La puissance moyenne (transportée par l’onde) par unité de surface est égale à la valeur moyenne du module du vecteur de Poynting soit < P > = 2 E0 cµ 0 II- Propagation d’onde électromagnétique dans l’océan 1- Les équations de Maxwell dans le milieu considéré sont : r

Le cardinal John Henry Newman, né à Londres le 21 février 1801 et mort à Edgbaston le 11 août 1890, est un ecclésiastique britannique converti au catholicisme en 1845. Étudiant à l'Université d'Oxford, il est ordonné prêtre anglican. Ses travaux sur les Pères de l'Église le conduisent à analyser les racines chrétiennes de l'anglicanisme et à défendre l'indépendance de sa religion face à l'État britannique, sous la forme de « tracts ». Ainsi naît le Mouvement d'Oxford, dont John Newman est l'un

corpusculaire ou ondulatoire, qui ne trouverait sa solution qu’avec la création de la mécanique quantique. 3 Physicien allemand, 1821-1894. §1.1 Les débuts de la physique moderne 3 1.1.3 La découverte de l’électron En 1897, Joseph John Thomson4 montra, par ses recherches sur les rayons cathodiques, que ces derniers voyagaient beaucoup plus lentement que la lumière et donc qu’ils ne pouvaient être un phénomène dans l’éther. De plus, J. Perrin avait montré en 1895 qu’un obstacle