Loi de Biot et Savart

| |– leurs directions | | | |Et d'appliquer la 3-me loi de Newton. | |2 |Comment change la force de l'interaction électrostatique de |Appliquez [pic] | | |deux charges

Classification des phénomènes électromagnétiques 2. Equations de Maxwell dans les phénomènes statiques 2.1. Electrostatique 2.2. Magnétostatique 2.3. Equations de Maxwell 3. Equations de Maxwell dans les phénomènes quasi-stationnaire 3.1. Loi de Lenz 3.2. Loi de Faraday 3.3. Equation de Maxwell-Faraday 3.4. La Force de Lorentz 3.5. Equations de Maxwell 4. Equations de Maxwell dans les phénomènes variables 4.1. Notion du courant de déplacement 4.2. Equation de maxwell-ampère 4. Conclusion BELFODIL

heures 36 heures Hebdomadaire 1h30mn 1h30mn 3h – Rappels d’analyse vectorielle (l h 30) : Opérateurs différentiels et intégraux (divergence, rotationnel, gradient, flux, circulation). – Électrostatique (3 heures) : – Rappels : Interaction électrique. Loi de Coulomb dans le vide. Champ électrique. Dipôle. Différence entre diélectriques et conducteurs. – Théorème de Gauss : Flux du champ électrique. Théorème de Gauss (démonstration). Applications du théorème de Gauss. – Potentiel électrique : Potentiel

d’intensité I = 20 mA parcourt le solénoïde, la boussole tourne d’un angle α = 57,5°. En déduire l’intensité Bh de la composante horizontale du champ magnétique terrestre. Exercice 2 : Champ magnétique crée par une spire En utilisant la formule de Biot et Savart, déterminer les caractéristiques du champ magnétique crée au centre d’une bobine plate de N spires, de rayon R et parcourue par un courant I. Application numérique : R = 5 cm, N = 100 et I = 100 mA. Exercice 3 : Champ magnétique crée par un câble

........................................................................2 1.3.1 L’équation vectorielle de Poisson ......................................................................................................... 2 1.3.2 Loi d’Ampère pour le potentiel vecteur (loi expérimentale) ................................................................. 3 1.4 CHAMP D’INDUCTION MAGNÉTIQUE B ..............................................................................................................

cet objet en empilant des disques de différents métaux, qu’il sépare avec des disques de feutre imbibés d’acide. Pile de Volta L'électricité et ses applications - Volta invente la pile en 1800. - Oersted découvre l'électromagnétisme en 1820. - loi d'Ohm en 1826. - Faraday et l'induction électromagnétique en 1831. - télégraphe de Morse en 1845. - invention du téléphone par Bell en 1876. - Edison invente l'ampoule électrique en 1879. - etc... Des principes - Vers 600 av JC, le savant grec THALES remarque

de charges électriques, la loi de Coulomb permet de calculer la résultante de toutes les forces électriques que subirait une charge q quasi ponctuelle, si elle était placée en un point quelconque de l'espace : [pic] Le champ électrique est l'ensemble des vecteurs E, définis de cette manière pour tout point de l'espace. Si la distribution des charges est statique, ce champ est indépendant du temps. Le champ magnétostatique. En 1820, les physiciens Biot et Savart étudièrent quantitativement

 notions  d’électrostatique  sans  réellement  les   expliquer. Elles ne sont pas vraiment au programme, mais elles te permettront de comprendre les prochaines lignes.  Loi de Coulomb : Tu as appris  au  lycée  que  deux  charges  électriques  distantes  de  r  exercent  l’une  sur  l’autre  une  force   régie par la loi de Coulomb (ou interaction électrostatique) : ? ⃗ = −? ⃗ =  1 q q .  ? ⃗ 4??   r Champ électrique : ⃗ On  en  déduit  qu’une  charge  q’  émet  un  champ

alors se résumer ainsi : Loi de Faraday : la variation temporelle du flux magnétique à travers un circuit fermé y engendre une fém induite dΦ e=− (expression 1) dt L’induction électromagnétique est donc un phénomène qui dépend intrinsèquement du temps et, au sens strict, sort du cadre de la magnétostatique (étude des phénomènes magnétiques 38 stationnaires). Nous allons toutefois l’étudier, l’induction étant l’équivalent magnétique de l’influence électrostatique. IV.1.2- La loi de Faraday Posons-nous

0 (r ′ ) dτ A(r, t) = 4π R Ω (12) (13) Comme la surface de la sph`re SR = 4πR2 , le vecteur de Poynting ne e doit pas d´croˆ plus vite que 1/R2 pour que du rayonnement existe. e ıtre Pour des champs statiques E ∝ 1/r 2 (loi de Coulomb) et B ∝ 1/r 2 (loi de Biot et Savart) alors E ∧ B ∝ 1/r 4 , il n’existe donc pas de rayonnement avec des champs statiques. Comme nous le verrons, le rayonnement d’ondes EM est li´e ` l’existence e a de champs EM en 1/r dus ` des distributions de charges et de courants