Mouvement circulaire uniforme

distance M1M’1 est plus petite que la distance M2M’2, or ces distances sont parcourues pendant la même durée t. Donc v1 < v2, la vitesse moyenne entre les points M1 et M’1 est inférieure à celle entre les points M2 et M’2. 1.2. Planètes en orbite circulaire  1.2.1. force de gravitation F3 exercée par le Soleil sur une  planète quelconque du système solaire de masse m F3 M3 dont le centre d’inertie est situé au point M3.  point d’application : M3  a3 direction : (OM3) O u sens : de M3 vers

masse serait rigidement liée au support et elle serait immobile par rapport au cylindre enregistreur, on n’enregistrerait aucun signal. e. Un sismographe doit être sensible et reproduire fidèlement le mouvement du sol (à un facteur de proportionnalité près). f. Pour connaître complètement le mouvement d’un point du sol, il faut enregistrer les coordonnées de la position ou de la vitesse dans les trois directions de l’espace. -----------------------------------------------------------------------------------------------------------------

(centre T , rayon RT , masse MT ) entièrement recouverte d’un océan d’épaisseur négligeable par rapport à RT , constitué d’un liquide homogène, non visqueux, incompressible, de masse volumique ρ. La pression atmosphérique P0 est supposée constante et uniforme. On néglige les interactions gra- vitationnelles entre molécules du liquide dans tout le problème. On traitera la particule fluide comme un système mécanique fermé standard auquel s’appliquent les théorèmes généraux. 1. Trouver la forme de la surface

de Kepler et de Galilée, la description du mouvement des planètes était enfin correcte. Cette description n’était cependant pas complète, elle ne fournissait aucun renseignement sur la cause de ces mouvements et n’expliquait par pourquoi les orbites étaient des ellipses plutôt qu’une autre forme quelconque. C’est Isaac Newton, un physicien anglais né en 1642, qui fournit la réponse à ces questions et acheva ainsi la quête d’une description complète des mouvements planétaires. 2) Kepler En astronomie

ayant une expérience unique. Une chute libre est un mouvement sous le seul effet de la pesanteur. Un objet en chute libre est donc soumis à une force unique, son propre poids. Les autres forces agissant sont alors soit inexistantes, soit négligées. Parmi les forces fréquemment négligées, on compte la résistance de l'air du milieu ou la force de Coriolis (voir déviation vers l'est). On distingue la simple chute dans un champ de pesanteur uniforme au voisinage de la Terre (Galilée, 1605), et la chute

distance M1M’1 est plus petite que la distance M2M’2, or ces distances sont parcourues pendant la même durée (t. Donc v1 < v2, la vitesse moyenne entre les points M1 et M’1 est inférieure à celle entre les points M2 et M’2. 1.2. Planètes en orbite circulaire 1.2.1. (0,25) force de gravitation [pic] exercée par le Soleil sur une planète quelconque du système solaire de masse m dont le centre d’inertie est situé au point M3. point d’application : M3 direction : (OM3)

2.4.3 L’accélération instantanée . . . . . . . . . . . . . . . . Mouvements simples . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2.5.1 Le mouvement rectiligne uniforme (MRU) . . . . . . . Définition . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Propriétés . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Un exemple : Apollo en route vers la Lune . . . . . . . Autre exemple : le déplacement d’Andromède . . . . . 2.5.2 Mouvement rectiligne uniformément accéléré (MRUA) Définition . . . . . . . .

avant Jésus-Christ, le philosophe grec Aristote avança – dans son ouvrage Du ciel – des arguments solides expliquant sa théorie qui porte sur la sphéricité et l’immobilité de la terre , que cette dernière est le centre de l’univers et que le mouvement circulaire représentait la perfection. Développant cette idée au IIe siècle avant Jésus-Christ, Ptolémée aboutit à un système cosmologique achevé. La Terre occupait la position centrale, entourée de huit sphères qui portaient respectivement la lune

de son point d’application et est donc responsable du mouvement : on parle de force motrice. Dans ce cas : 0 90°  cos > 0 => W = F . cos . > 0 Le travail d’une force qui provoque le mouvement est toujours positif. On parle de travail moteur. Cas particulier : lorsque la force a aussi la même droite d’action que le déplacement Dans ce cas : = 0°  cos = 1 => W = F . 1 . = F . b) La force est appliquée perpendiculairement au mouvement. Dans ce cas : = 90°  cos = 0 => W = F . cos . = 0 Le

celui de Callisto (« est en raison réciproque des carrés de leurs distances à ce centre »). 2.3. (0,25) 2.4. (0,25) Le système est Callisto et son mouvement est étudié dans le référentiel « jovicentrique » supposé galiéen. La deuxième de Newton donne :​ Donc :​ (0,25) soit finalement :​ 2.5. (0,25) Le mouvement est circulaire (de rayon r) et uniforme (vitesse vC) donc :​ 2.6. (0,25) La norme du vecteur accélération de la question 2.4 est : . En utilsant la relation obtenue à la question 2.5 il