Théorème de Stokes

Mercure :  = 1,552 kg.m-1.s-1 b.- La Viscosité Cinématique Elle représente le rapport entre la viscosité dynamique et la masse spécifique d’un fluide :    Unité : m2/s Dimension : L2T-1 Remarque :  est généralement exprimée en Stokes (St) : 104 St = 1 m2.s-1 Valeurs Particulières :  Eau :  = 1,14 x 10-6 m2.s-1  Mercure :  = 1,145 x 10-4 m2.s-1 La viscosité des fluides dépend en grande partie de sa température . Le tableau suivant donne quelques valeurs des viscosités

d’erreurs possibles ! On peut penser déjà aux erreurs dues à la modélisation mathématique du problème, résultants d’approximations dans la physique du problème – par exemple, négliger la viscosité et travailler avec les équations d’Euler plutôt que Navier-Stokes si le fluide est peu visqueux. Ces erreurs peuvent être évaluées lors de discussions avec les scientifiques des domaines applicatifs concernés. On distingue également les erreurs dans les données d’entrée du problème : paramètres estimés par une mesure

 Mercure :  = 1,552 kg.m-1.s-1 b.- La Viscosité Cinématique Elle représente le rapport entre la viscosité dynamique et la masse spécifique d’un fluide :    Unité : m2/s Dimension : L2T-1 Remarque :  est généralement exprimée en Stokes (St) : 104 St = 1 m2.s-1 Valeurs Particulières :  Eau :  = 1,14 x 10-6 m2.s-1  Mercure :  = 1,145 x 10-4 m2.s-1 La viscosité des fluides dépend en grande partie de sa température . Le tableau suivant donne quelques valeurs des viscosités cinématiques

comme surface qu’elle ordonne ce champ de forces. Cette conception se met à l’épreuve, à reconnaître la structure de montage que Freud a conféré à la pulsion et à l’y articuler. La référence à la théorie électro-magnétique et nommément à un théorème dit de Stokes, nous permettrait de situer dans la condition que cette surface s’appuie sur un bord fermé, qui est la zone érogène, – la raison de la constance de la poussée de la pulsion sur laquelle Freud insiste tant. On voit aussi que ce que Freud appelle

Mercure :  = 1,552 kg.m-1.s-1 b.- La Viscosité Cinématique Elle représente le rapport entre la viscosité dynamique et la masse spécifique d’un fluide :    Unité : m2/s Dimension : L2T-1 Remarque :  est généralement exprimée en Stokes (St) : 104 St = 1 m2.s-1 Valeurs Particulières :  Eau :  = 1,14 x 10-6 m2.s-1  Mercure :  = 1,145 x 10-4 m2.s-1 La viscosité des fluides dépend en grande partie de sa température . Le tableau suivant donne quelques valeurs des viscosités

GALILÉENNE 172 CARACTÈRE GALILÉEN APPROCHÉ DES RÉFÉRENTIELS UTILISÉS EN MÉCANIQUE TERRESTRE 204 SYSTÈME DE DEUX POINTS MATÉRIELS © Hachette Livre – H Prépa / Mécanique, 1re année, MPSI-PCSI-PTSI – La photocopie non autorisée est un délit. THÉORÈME DU MOMENT CINÉTIQUE 225 ANNEXE : LA MÉTHODE D’EULER PROBLÈME : MOUVEMENT À TROIS CORPS 263 INDEX 4 259 269 Cinématique ■ Repérage d’un événement dans l’espace et dans le temps. © Hachette Livre – H Prépa / Mécanique

le système est égale au vecteur nul : Autrement dit r r r r Fext = 0 ⇔ VG = c st ∑ 2) Deuxième loi de Newton : théorème du centre d’inertie. Dans un référentiel Galiléen, la somme vectorielle des forces extérieures appliquées à un solide est égale au produit de la masse du solide par le vecteur accélération de son centre d’inertie. On écrit : r r Fext = maG ∑ Le théorème du centre d’inertie permet de déterminer le mouvement du centre d’inertie du solide, à partir de la connaissance des

en rotation verre . appuie sur une calotte sphérique. Le complément à la sphère est soumis à la pression atmosphérique. L'air sousdupression Mais on sait ramener la force de pression à la pression sur un simple cercle de diamètre d (corollaire du théorème d'Archimède). Le résultat est alors immédiat. La force exercée par l'air comprimé et l'atmosphère vaut donc : 2 F = ! d p - pa 4 Corrigé : soumise à un ensemble de 4 forces : l'action des bords du récipient, l'action de l'air, l'action du ressort

Poincaré Isaac Newton (1642 - 1727) est incontestablement l'une des personnalités qui légua le plus à la science contemporaine. C'est à lui que nous devons, en plus des trois "lois de Newton" (principe d'inertie, relation fondamentale de la dynamique ou théorème du centre d'inertie, principe d'interaction), la loi de la gravitation universelle, selon laquelle "deux corps ponctuels A et B de masses mA et mB exercent l'un sur l'autre des forces d'attraction opposées dirigées suivant la droite AB et d'intensité

la paroi : V doit être parallèle à la paroi. José VAZQUEZ (Laboratoire Systèmes Hydrauliques Urbains) ENGEES 36 III- Hydraulique en charge Utilisation des équations d’Euler pour le calcul des forces hydrauliques sur une surface Le théorème d’Euler permet de calculer la réaction de l’eau sur un élément. En raisonnant, suivant un tube de courant en régime permanent, les forces qui agissent sur cet élément sont : - Les forces de volumes : - les forces de pesanteur provenant de la gravité