Théorème du moment cinétique

elle a donc une énergie ci- nétique qui ne peut varier. Donc la conservation de l’énergie cinétique au cours du choc (élastique) nous assure que l’énergie cinétique de la boule se conserve. Le mo- dule de la vitesse de la boule est donc conservé : ⇒ vi = vr 3 En considérant le système constitué de la boule seule : ce système subit une variation de quantité de mouvement à l’instant du choc car c’est le seul moment où une force extérieure (réaction de la bande) au système est présente. Cette force étant

Champ électrostatique créé par une charge ponctuelle c. Champ créé par un ensemble de charges d. Propriétés de symétrie du champ électrostatique Lois fondamentales de l’électrostatique 1. Flux du champ électrostatique a. Notion d’angle solide b. Le Théorème de Gauss c. Exemples d’application d. Lignes de champ 2. Circulation du champ électrostatique a. Notion de potentiel électrostatique b. Potentiel créé par une charge ponctuelle c. Potentiel créé par un ensemble de charges 3. Le dipôle électrostatique

isolé Vin nulle: reste au repos Vin non nulle: Mvt rectiligne uniforme A. 1. Notions de base Rappels de mécanique b) Dynamique des Solides: lois ENERGIE CINETIQUE: associée au mouvement théorème de l ’énergie cinétique Le travail effectué par les forces appliquées à un système matériel est égal à la variation de l ’Energie Cinétique entre les deux instants (si absence de frottements) ENERGIE POTENTIELLE: liée à la position dans un champ de forces Exemples: -énergie potentielle électrique

a. Donnez l’expression de l’énergie potentielle EPP du mobile en fonction de x (Expression littérale puis numérique mais toujours en fonction de x). b. En appliquant le théorème de l’énergie cinétique entre la position O et une position quelconque M du mobile, trouvez l’expression de l’énergie cinétique EC du mobile en fonction de x (Expression littérale puis numérique mais toujours en fonction de x). c. Evaluez la somme EC + EPP. Quelle conclusion pouvez-vous en tirer ? PARTIE

électrostatique créé par une charge ponctuelle c. Champ créé par un ensemble de charges d. Propriétés de symétrie du champ électrostatique Lois fondamentales de l’électrostatique 1. Flux du champ électrostatique a. Notion d’angle solide b. Le Théorème de Gauss c. Exemples d’application d. Lignes de champ 2. Circulation du champ électrostatique a. Notion de potentiel électrostatique b. Potentiel créé par une charge ponctuelle c. Potentiel créé par un ensemble de charges 3. Le dipôle électrostatique

LES REACTEURS DISTRIBUTION DES TEMPS DE SEJOUR H. DELMAS A.M. WILHELM PLAN DU COURS : I-DTS : définitions II- DTS : détermination expérimentale II-1- Traceur II-2- Injection-impulsion II-3- Injection-échelon II-4- Méthode des deux mesures III- MOMENTS IV- REACTEURS IDEAUX IV-1- Réacteur parfaitement mélangé IV-2- Réacteur piston V- EXPLOITATION D’UNE EXPERIENCE DE DTS V-1- Forme adimensionnelle V-2- Echantillonnage V-3- Diagnostiques de mauvais fonctionnements V-4- Réacteurs polyphasiques VI- MODELES

correcte », fructueuse ou non, il est possible de lire la partie « conseils » : cette partie peut se présenter ainsi : – soit une idée de résolution est proposée ; – soit une question est posée pour la mise en évidence d’un phénomène ; – soit un théorème est énoncé,…. – Si l’aide ne permet pas de résoudre l’exercice, il faut alors s’aider de la solution, qu’il ne suffit pas de lire : après lecture il faut essayer de refaire l’ensemble de l’exercice seul. Dans un souci d’aide maximale à ces préparations

de puissance. – Faire comprendre physiquement, sur un support réel l'influence des inerties des éléments du système sur le fonctionnement de l'actionneur. 3 62 63 64 75 76 77 78 81 83 85 90 93 – Présentant une forme d'énergie: l'énergie cinétique de solides en translation et en rotation. – Validant ainsi le choix du moteur d'un point de vue dynamique. 4: PRESENTATION DU NOUVEAU PRODUIT "OPB BESAM". 4-1: OPA FAIVELEY 1990 vers OPB BESAM 1996: les raisons d'une évolution. 4-2: Dossier technique

Liquides non miscibles 42 Théorème de Pascal 43 Enoncé du théorème de Pascal 44 Application aux dispositifs hydrauliques 44 Presse hydraulique 44 Freinage hydraulique 45 Autres applications 45 Poussée d’archimède 50 Etude des forces pressantes s’exerçant sur un corps de forme quelconque totalement immergé 50 Mesure de la valeur de la poussée 50 Mesure du poids du volume de liquide déplacé 51 Conclusion 51 Poussée d’Archimède exercée par un gaz 51 Théorème d’Archimède 51 Le raisonnement

IV Aspect énergétique Puisque les frottements sont négligés, il n’y a aucune source de dissipation : l’énergie mécanique, somme de l’énergie potentielle et de l’énergie cinétique, doit se conserver . Théorème Énergie potentielle élastique : On admet pour le moment que l’énergie poten- tielle élastique emmagasinée par un ressort de raideur k et de longueur à vide l0 est Ep,el = 1 2 k(l − l0) 2 Vérifions que l’énergie mécanique se conserve : b Em = Ep + Ec = 1 2 k(l