Théorème du moment cinétique

la figure 2. La vitesse anguFig. 2 : chute d’une tartine dθ . Le laire est notée ω = dt 1 moment d’inertie de la tartine par rapport à l’axe Gy, parallèle à Oy et passant par G, est JGy = ma2 et 3 par rapport à l’axe Oy il est . u 1 – En introduisant les réactions tangentielle et normale de la table en O, notées respectivement T et ˆ ˆ N dans la base r, θ représentée sur la fig. 2, exprimer le théorème du mouvement du centre de masse, ( ) ˆ ˆ dans le repère galiléen R(O, x, y, z), en

origine au centre du système de référence et tournant dans le sens trigonométrique. Notions relatives :Ne dépendent pas du référentiel utilisé. La position instantanée et la trajectoire. La position instantanée : Le point où se trouve l’objet a un moment donné. Elle peut être décrite par le vecteur position instantanée qui a caractéristiques : -Le point d’application : O, l’origine du référentiel -La direction : droite passant par l’origine et la position. -Le sens : de l’origine

I.3 Exprimer le moment cinétique du premier rouleau relativement au point O1 puis l’énergie • cinétique initiale de l’ensemble (solide S + rouleau n°1) en fonction de X 0 , M, J, r. Cette énergie sera notée Ec(0). Calculer la valeur de cette quantité. I.4 Par utilisation du théorème de la résultante dynamique appliqué à S, obtenir deux relations •• liant N1, N2, T1, T2, M, X (relations 3 et 4). I.5 I.6 En considérant le rouleau n°1 seul et, en utilisant le théorème du moment dynamique, donner

Les gaz réels: 1°) Limitations du modèle du gaz parfait Dans un gaz réel, il y a contrairement au gaz parfait des interactions intermoléculaires qui peuvent provenir par exemple de l’action des moments dipolaires des molécules entre eux (cas de l’eau ou de l’ammoniac par exemple). Même en l’absence de moment dipolaire, il y a une interaction résiduelle attractive en 1/r7 (donc de faible portée) qui se superpose aux forces de répulsion entre nuages électroniques. De plus dans un gaz réel, le volume

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Théorème de Vaschy-Buckingham ou théorème Π . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Théorème de Vaschy-Buckingham Méthode de Rayleigh . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Application no 1 du théorème Π : force de traînée . . . . . . . . . . . . . . . . . Application n 2 du théorème Π : puissance d’une explosion nucléaire . . . . . . Application n 3 du théorème Π : loi de Manning-Strickler . . . . . . . . . . . .

numériques : a) des efforts normaux N1 au niveau de chacune des quatre roues de l’atterrisseur principal, b) de l’effort normal N2 au niveau du train avant. On applique le P.F.S. à l’avion : • Théorème de la résultante : R(ext→avion) = 0 En projection sur n : 4N1 + N2 − M.g = 0 • Théorème du moment résultant en A ( point d’application de N1 ) : MA (ext→avion) = 0 − M.g.x1 + N2.(x1 + x2) = 0 En projection sur y0 : D’où : A.N. : N2 = M.g.x1 x1 + x2 3 et et N1 = M.g.x2 4(x1

pourquoi du comment sera donc quelque chose de nécessaire dans l'exposé du fonctionnement d'un barrage. Effectivement, dans le TPE nous observerons qu'à quatre moments distincts dans l'exploitation d'énergie d'un barrage hydroélectrique, correspondent quatre types différents d'énergie : l'énergie potentielle, l'énergie cinétique, l'énergie mécanique et enfin l'énergie électrique. Bien entendu, nos remarques ne peuvent être appliquées pour des anciens barrages, comme ceux de l'Antiquité, qui

la distance entres les centres d'inertie des objets,on peut donc dire que celle-ci a diminué lorsque la sonde s'est rapprochée de Venus en Avril 1998. la formule de l'énergie cinétique est : E=1/2M.V². Et pour déterminer l'augmentation de cette énergie cinétique il faudra faire la différence entre l'énergie cinétique avant et apres l'approche de Vénus. Masse (totale)= 2150+350+(3132-1/10 3132) Masse(totale)=53,2.10²kg Avec la vitesse V4 qui correspond à avant l'approche et V2 à apres

coupure de l’alimentation du moteur Il s’agit d’un problème abordable par le théorème de la puissance cinétique, appliqué deux fois : une pour la détermination du couple résistant Cr exercé par les granulés sur la vis, l’autre pour obtenir l’angle dont a tourné la vis après la coupure d’alimentation du moteur. On isole l’ensemble Σ = {rotor ; arbres du réducteur ; vis d'Archimède} . Le théorème de la puissance cinétique appliqué à Σ en mouvement dans le référentiel terrestre galiléen Rg , associé

statique principe fondamental de la statique Σ F ext = ⎯⎯→ théorème de la résultante statique ⎯⎯→ 0 pour un système matériel isolé principe fondamental de la statique théorème du moment statique Σ M ⎯⎯→ ⎯⎯→ Bxyz ( F ext ) = 0 ⎯⎯→ ⎯⎯→ tous les moments des résultantes appliquées au système matériel isolé doivent être définis au même point ( B ) changement de point d'expression d'un moment M B ( R ) = M A ( R ) + BA x R ⎯⎯→ ⎯⎯→ ⎯⎯→ ⎯⎯→ ⎯⎯→