Accélération

forces qui s'exercent sur le solide n'est pas nulle. La variation, entre deux instants, du vecteur vitesse et la résultante des forces, appliquées entre ces deux instants, ont la même direction et le même sens : [pic] (cf. cours 1ère S) Accélération du centre d’inertie Définissons rigoureusement l'accélération On filme le lancer d’une bille dans l’air. A l’aide d’un logiciel, on pointe sur chaque image la position du centre de la bille. L’échelle étant définie, le logiciel calcule les

de mesure: kilogramme (kg)  C’est une action capable de modifier le mouvement (accélération ou décélération) d’un objet ou de le déformer (contraintes).  Unité de mesure: Newton Symbole: N 1 N = 1 kg x 1 m/s2   http://phet.colorado.edu/sims/motionseries/forces-and-motion_fr.jnlp  F=mxa  F = Force en Newton (N)  m = Masse d’un objet en kilogramme(kg)  A = Accélération de l’objet (m / s2)  Un voyageur tire un coffre de 22 kg. Lorsqu’il se met à marcher

Correction © http://labolycee.org A – Première phase 1. Deuxième loi de Newton : Dans un référentiel galiléen, la somme des forces extérieures 2. [pic] exercée sur un système de masse m est égale au produit de la masse m par le vecteur accélération [pic] : [pic] On étudie le mouvement du système {balle} dans le référentiel terrestre supposé galiléen. En négligeant les actions liées à l’air et le poids de la balle (énoncé) devant la force [pic] exercée par la crosse, la deuxième loi

vecteur accélération ⃗ et celles du vecteur position ⃗⃗⃗⃗⃗⃗ du mobile sachant qu’à la date t1 =1s le mobile A passe par le point A1 (2,1). 3. 4. Établir l’équation de la trajectoire. 4.1. Déterminer la date t2 à laquelle le vecteur vitesse est perpendiculaire au vecteur accélération. 4.2. Déduire alors les coordonnées du point A2 du mobile A à cette date t2. Quelle est la particularité de ce point ? 4.3. Déterminer les composantes normale et tangentielle du vecteur accélération à cette date

Savoir s’autovaluer1. 1. $ = d$OGdt .2. a. $a = d$Gdt .b. La valeur du vecteur accélération s’exprime en m . s–2.3. Lors d’un mouvement rectiligne uniforme, le vec-teur vitesse du centre d’inertie du système est constant. Son vecteur accélération est nul.2. Le vecteur vitesse du centre d’inertie d’un sys-tème doit être tangent à la trajectoire ; c’est le cas dans chacune des situations schématisées. Le vecteur accélération, d’après la deuxième loi de Newton, a même direction et même sens que la résultante

l’aide de la deuxième loi de Newton, dans le référentiel terrestre supposé galiléen, on peut établir les équations horaires du mouvement de la balle ainsi que l’équation de sa trajectoire dans le repère (O, x, y). 2.1. L’EXPRESSION DU VECTEUR ACCELERATION A PARTIR DU BILAN DES FORCES. Le mouvement de ce projectile est étudié dans un domaine de l’espace où le champ de pesanteur est considéré comme uniforme (ce n’est pas le cas pour un satellite !!). Nous allons négliger les frottements dus à l’air

+T 1.2 Accélération et vitesse. 1.2.1 D’après la seconde loi de Newton, appliquée à Titan, réduit à son centre d’inertie T, dans le référentiel Saturno-centrique : MT .a = F Donc : MT .a = − G.MT .MS a =− donc .u RT2 ( F étant la seule force subie par Titan). G.MS RT2 .u Pour Titan, en orbite circulaire de rayon RT autour de Saturne, on a : a = 1.2.2 dv v² .t + .n dt RT dv v2 et an = dt RT Donc : at = 1.2.3 La force F est centripète (colinéaire à n ), le vecteur accélération est lui

doit être aérodynamique et la hauteur de chute suffisamment faible pour que le temps de chute soit petit devant le temps τ caractéristique de la chute ( résistance de l’air négligeable ). 2. Vecteur accélération d’un mouvement de chute libre Lors de la chute libre d’un solide, le vecteur accélération a G de son centre d’inertie est égal au vecteur champ de pesanteur g : aG = g L’accélération est indépendante la masse de l’objet Important : il faut savoir démontrer ce résultat à partir de la deuxième

h) accélération : r a = −G PARTIE 2- Les satellites artificiels à orbites circulaires. 1- Etude du mouvement du satellite Hubble dans un référentiel géocentrique a- Montrons que le mouvement circulaire de Hubble est uniforme. Si le mouvement est uniforme alors il faut montrer que la vitesse reste constante. Plaçons nous rr dans le repère de Frênet : (S, n, t ) : D’après la deuxième loi de Newton : les vecteurs représentant Fg et a sont dans le même sens donc le vecteur accélération est

fusées}. Référentiel : terrestre considéré comme galiléen. Bilan des forces extérieures : le poids [pic]. Application du théorème du centre d’inertie : [pic]. Après simplification, on en déduit l’expression de l’accélération : [pic]. Cette accélération est constante et ne dépend pas de la vitesse initiale, elle est la même pour les deux fusées. Coordonnées dans le repère (O ; [pic], [pic]) : [pic] 1.2. Le mouvement projeté sur l’axe Ox se fait à vitesse constante, puisque l’accélération est