Compressibilité

la balance manométrique. b)- Interprétation La chute de pression théorique correspondant à m est : m ∆P0 = v [ x + D ] E.e Avec : X : Coefficient de compressibilité de l’eau. D : Diamètre extérieur de la conduite. e : Epaisseur de conduite. E : Module de Young de l’acier. (m et v étant exprimés avec la même unité). Dans le cas ou le tronçon essayé comprend des tubes d’épaisseurs et de nuances

(pompe arrêtée) - X : position du piston par rapport à sa position d’équilibre. - ρ : masse volumique du fluide présent dans la chambre - S : surface de la section du piston - B : coefficient de compressibilité du fluide (en Pa) - Vp=Vp(t) : vitesse instantannée du piston 4. theorie Calcul sur la dynamique du solide : Système : masse m en équilibre : [pic] (1) [pic] [pic] Système : masse m en mouvement : [pic] (2) On sait

de telles perturbations ou du moins de les atténuer. En général, on peut considérer les fluides comme incompressibles. Toutefois les milieux réelles présentent une certaines compressibilités dont il faut tenir compte s’il s’y produit de rapide variation de pression (même très petites) : ce sont les phénomènes de compressibilité qui permettent d’expliquer la propagation des ondes élastiques dans les milieux matériels. Quand un milieu matériel est affecté localement par des variations de pression d’origine

V   3 a = 1,6 J.m .mol-2 et b = 98.10-6 m3.mol-1 R = 8,31 J.K-1.mol-1 ( effectuer des différentielles à T ou p constant ) Ex 06 Etude d’une phase condensée TSI 1 • L’eau liquide à 20°C sous une pression p0 = 1 bar a un coefficient de compressibilité isotherme de 4,4.10-10 Pa-1. Comparer cette valeur à celle du gaz parfait ( à la même pression ) Calculer la variation de pression ∆p nécessaire ( à 20°C ) pour faire varier le volume de 1% pour l’eau et pour le gaz parfait. • L’eau liquide à

paramètres de compressibilité et de consolidation (indice des vides initial, indices de gonflement, de compression et de fluage, pression de préconsolidation, coefficient de perméabilité initiale et taux de variation du coefficient de perméabilité) et a montré que la variabilité de ces paramètres à l'intérieur du bloc est assez faible, ce qui traduit la bonne répétabilité de la procédure de l'essai œdométrique. MOTS CLÉS : 42 - Éprouvette - Œdomètre - Argile - Caractéristiques - Compressibilité - Consolidation

Courbes de retrait et compressibilité des sols (Marais de Rochefort –CharenteMaritime). Dudoignon Patrick, Bernard Marjorie ESIP UMR 6532 du CNRS, marjorie.bernard@esip.univ-poitiers.fr, patrick.dudoignon@esip.univ-poitiers.fr Le comportement structural des sols de marais a été étudié à partir des courbes de retrait et de compressibilité. Les courbes de retrait obtenues par dessiccation d’échantillons intacts en laboratoire et les chemins de compressibilité obtenus par essais oedomètriques

l’aide de l’essai de consolidation œdométrique réalisé en laboratoire. But de l’essai : C’est de déterminer le coefficient de perméabilité et déconsolidation d’un matériau donné et d’établir la courbe de consolidation ainsi la constante de compressibilité d’un sol est d’établir la relation entre les contraintes effectives verticales et les déformations (ou les indices des vides). Principe de l’essai : L’oedomètre se compose d’un cylindre métallique rigide de section circulaire dans lequel on vient

Contraintes dans les sols 2- Calcul des contraintes dues aux surcharges 3- Compressibilité des sols 4- Calcul du tassement – méthode des couches 5- Théorie de la consolidation de Terzaghi et Frohlich 6- Durée des tassements 7- Consolidation secondaire 8- Dispositions constructives – tassements admissibles 1. Contraintes dans les sols 5. Théorie de la consolidation 2. Calcul des contraintes 6. Durée des tassements 3. Compressibilité des sols 7. Consolidation secondaire 4. Calcul du tassement 8. Tassements

thermodynamique des gaz r´els e 5.1 Compressibilit´ des gaz r´els . . . . . . . . . . . . . . . . . . e e 5.2 Equation caract´ristique de gaz r´els . . . . . . . . . . . . . e e ´ 5.3 Equation de Van der Walls mise sous la forme f (Y, P ) = 0 . dY . . . . . . . . . . . 5.3.1 Etude de la d´riv´e e e dP T P =0 5.3.2 Comportement asymptotique du produit P V lorsque P →∞ . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 5.3.3 Existence d’un minimum de compressibilit´ pour une e valeur de P .

thermodynamique des gaz r´ eels 5.1 Compressibilit´e des gaz r´eels . . . . . . . . . . . . . . . . . . 5.2 Equation caract´eristique de gaz r´eels . . . . . . . . . . . . . ´ 5.3 Equation de Van der Walls mise sous la forme f (Y, P ) = 0 . dY . . . . . . . . . . . 5.3.1 Etude de la d´eriv´ee dP T P =0 5.3.2 Comportement asymptotique du produit P V lorsque P →∞ . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 5.3.3 Existence d’un minimum de compressibilit´e pour une valeur de P . . . .