Repère de Frenet

LYON GRENOBLE VERSAILLES REIMS LYON AMIENS LILLE BESANCON ORLEANS POITIERS Académie AIX- MARSEILLE ROUEN LYON GRENOBLE LYON PARIS LILLE CRETEIL AIX-MARSEILLE NANCY-METZ NANTES BORDEAUX 3 Nom, Prénom FORAY Sylvie FRANCOIS Catherine FRENETTE Christelle GALEA Charles GERONIMI Marc HENNEQUIN Gilles LAFOURCADE Valérie LALOUP Isabelle LAPORTERIE Michel LASRI Hamed LAUDE Françoise LECROCQ Fabrice LEONARDUZZI Michel LHOTELLIER Dominique LIARD Régine MARGET Ivan MARTINEZ Vincent MASSOT Nathalie

condition- Tout contrevenant s’expose à des poursuites judiciaires 4. PROTOCOLE DE RÉSOLUTION D’UN PROBLÈME DE MÉCANIQUE Pour résoudre un problème de mécanique, il faut : - définir le système ; - choisir un référentiel galiléen convenable muni d’un repère orthonormé ; - faire le bilan ou l’inventaire des forces appliquées au système, avec un schéma si possible ; - appliquer le théorème du centre d’inertie ou le théorème de l’énergie cinétique selon le besoin. SITUATION D’ÉVALUATION Lors d’une

L'équipe de En attendant Godot DISTRIBUTION: Estragon : Vladimir : Lucky : Pozzo : Un jeune garçon : Jacques Leblanc Jack Robitaille Hugues Frenette Denise Gagnon Lucien Ratio CONCEPTION: Texte: Mise en scène: Assistance à la mise en scène: Décor: Costumes: Éclairages: Environnement sonore: Samuel Beckett Lorraine Côté Hélène Rheault Christian Fontaine Isabelle Larivière Sonoyo Nishikawa Pascal Robitaille 1 EN ATTENDANT GODOT ESTRAGON. – […] Allons-nous en. VLADIMIR. – On ne

N = 10 12 , d’où on calcule : A 18 ,0 ⋅ 10 6 λ = -- = ---------------------- = 1 ,8 ⋅ 10 – 5 s – 1 . N 10 12 1 Temps caractéristique de cette désintégration : τ = -- = 5 ,56 ⋅ 10 4 s . λ Pour obtenir la demi-vie à partir de la courbe, il suffit de repérer sur cette courbe le point dont l’ordonnée vaut 9 ,0 ⋅ 10 6 Bq (la moitié de l’activité initiale : quand l’activité est divisée par deux, le nombre de noyaux non désintégrés est également divisé par deux). On trouve ainsi T = 10 ,6 h soit 10 h 36 min

voile mince, de remplacer les forces extérieures réellement appliquées au voile par la densité de force F et par la densité de couple Γ . En outre, l’épaisseur du voile étant petite, il est possible de supposer Γ négligeable. Considérons (figure 1) un repère orthonormé Axyz ; les axes Ax et Ay sont dans le plan tangent en A à Σ, et l’axe Az est normal à Σ. Relativement aux axes Axyz, les composantes du tenseur contrainte sont : σ1 τ 3 τ 2 τ 3 σ2 τ 1 τ 2 τ 1 σ3 Les seules forces agissant sur le voile

les composantes. Par exemple le vecteur → s’écrit en notation tensorielle : v ⇒ vi , et de même le tenseur D n’est autre que la matrice Dij . ∧ – Nous emploierons le symbole = pour dire "égal par définition". – Nous utiliserons (x1 , x2 , x3 ) pour repérer les variables de l’espace cartésien. – Nous utiliserons aussi la convention de sommation d’Einstein : quand le même indice est ∂vj ∂vj ∧ = v1 · + répété dans un produit, cela signifie que l’on somme tous les indices : vi · ∂xi ∂x1 ∂vj ∂vj v2 · + v3

N = 10 12 , d’où on calcule : A 18 ,0 ⋅ 10 6 λ = -- = ---------------------- = 1 ,8 ⋅ 10 – 5 s – 1 . N 10 12 1 Temps caractéristique de cette désintégration : τ = -- = 5 ,56 ⋅ 10 4 s . λ Pour obtenir la demi-vie à partir de la courbe, il suffit de repérer sur cette courbe le point dont l’ordonnée vaut 9 ,0 ⋅ 10 6 Bq (la moitié de l’activité initiale : quand l’activité est divisée par deux, le nombre de noyaux non désintégrés est également divisé par deux). On trouve ainsi T = 10 ,6 h soit 10 h 36 min

réalise une chandelle au-dessus de son adversaire. On définit un repère (O, i, j) : - origine : position initiale du ballon ; - vecteur unitaire i de même direction et de même sens que v1 ; - vecteur unitaire j vertical et vers le haut. À l’instant t = 0 s le vecteur vitesse du ballon fait un angle α égal à 60 ° avec l’axe Ox et sa valeur est v0 = 10, 0 m.s−1 . Le graphique ci-dessous représente la trajectoire du ballon dans le repère choisi. 2.1 Étude du mouvement du ballon 2.1.1 Établir les

Moments V. Travail. Energie cinétique VI. Energie potentielle et mécanique VII. Collisions (2 points) VIII. Gravitation IX. Problème des 2 corps X. Problème des 2 corps: résolution XI. Changement de référentiel (repère) XII. Référentiels non Inertiels (non Galiléens) Bibliographie CE COURS EST SUR INTERNET http://pagesperso-orange.fr/physique.belledonne/ On trouvera aussi sur ce site quelques pages supplémentaires: ‚ Compléments et exercices (Voir

stabilité des noyaux. neutrons 100 120 140 160 180 10 20 30 110 100 p r o t o n s 90 80 70 60 50 40 30 20 10 40 50 60 70 80 noyau stable β+ β− α fission spontanée Diagramme (N,Z) 24 Lorsque l'on range tous les noyaux connus dans un repère tel que celui présenté ci-contre, il apparaît quatre zones: • • • • Une zone noire dans laquelle apparaissent les noyaux stables. Cette zone est appelée vallée de stabilité. On remarquera que pour Z < 30 les noyaux stables sont situés sur