Qubit

ee deux. E12 = E1 ⊗ E1 CHAPITRE 4. CRYPTOGRAPHIE QUANTIQUE 41 Soient |ψ1 ∈ E1 et |ψ2 ∈ E2 . Nous sommes amen´s ` prendre le produit e a tensoriel, dfini par: |ψ1 ⊗ |ψ2 ≡ |ψ1 |ψ2 ≡ |ψ1 ψ2 (4.12) Remarque 3 Un bit d’information est appel´ qubit s’il est dans une supere position quantique de 0 et de 1. On le repr´sente par un vecteur normalis´ |ψ = α|0 + β|1 dans H, o` e e u 2 2 α, β ∈ C et ||α|| + ||β|| = 1. Il s’agit donc d’une superposition de deux ´tats orthogonaux. e Si |vj 1 est une

on peut appliquer des techniques de correction d’erreur avec succès. Traitement quantique de l’information EPFL 8.5 Possibilité de mesures spécifiques sur chaque qu-bit 8.5 123 Possibilité de mesures spécifiques sur chaque qubit Cela veut dire que, pour un qu-bit avec matrice densité ρ= p α ∗ α 1−p on doit pouvoir effectuer une mesure qui nous donne 0 avec probabilité p, 1 avec probabilité 1 − p, et ceci indépendamment de α et des états des autres qu-bits qui

processeur quantique. Le problème principal est lié à la décohérence, c’est à dire la perte de leurs propriétés quantiques par ces bits quantiques – on parle de qubits. Cette décohérence est causée par une interaction des qubits avec l’environnement qui les parasite. Pour réaliser un ordinateur quantique, il est donc important de pouvoir isoler les qubits de l’environnement pendant les opérations. Cette isolation doit toutefois être contrôlable, car il faut pouvoir la déclencher initialement – pour saisir