Constante de Boltzmann

N Int. Ext. Exemple 3. Champ à symétrie sphérique Calculer le flux du vecteur V (M) = f (r)er à travers une sphère de centre O et de rayon r. z On a tout simplement : = S V · N dS = S N f (r) dS dS = 4πr 2 f (r) y (S ) car f (r) est constant quand on se déplace sur la sphère. x 1.5. ANGLE SOLIDE ᭿ Angle solide élémentaire Par définition l’angle solide d sous lequel on voit une surface élémentaire − → dS à partir d’un point donné O est : © Dunod. La photocopie non autorisée est un

visible. Inversement, un corps ne transmettant aucune partie du rayonnement incident est dit corps opaque. D’après la loi de Stefan-Boltzmann, le rayonnement par unité de surface (ES) est fonction de la température à la puissance quatre, soit : ES = σ T4 avec ES qui correspond à l’émission ou au flux solaire, en W.m-² (ou en cal.cm-2.mn-1) et σ qui est la constante dont la valeur est de 5,67.10-8.W.m-2 (ou 8,17.10-11 cal.cm-2.mn-1). Cette formulation rappelle que les flux incidents et partants ne

21x5 − 35x4 + 35x3 − 21x2 + 7x − 1 (1.3) en 401 points d’abscisses équirépartis dans [1 − 2 · 10−8 , 1 + 2 · 10−8 ]. On obtient le graphe chaotique représenté sur la Figure 1.1 (le comportement réel est celui (x − 1)7 , qui est essentiellement constant et proche de la fonction nulle dans ce petit voisinage de x = 1). A la Section 1.5, nous verrons les commandes qui ont permis de construire ce graphe. Notons enfin que des quantités indéterminées comme 0/0 ou ∞/∞, n’ont pas leur place dans F : ils

exponentielle qui lie courant et tension dans une telle jonction. 2.2.Description Soit le semiconducteur à dopage non uniforme de la figure 6 qui présente une région p à nombre volumique d'atomes accepteurs constant suivie immédiatement d'une région n à nombre volumique de donneurs constant également. La surface de transition entre les deux régions est appelée jonction pn abrupte. Du fait de la continuité du réseau cristallin, les gaz de trous de la région p et d'électrons de la région n ont tendance

3.2.2 Puissance instantanée en régime sinusoïdal √ √ Supposons que u(t) = U 2 cos ωt et i(t) = I 2 cos (ωt − φ). Il vient alors, après quelques calculs : p(t) = U I[cos φ + cos (2ωt − φ)] La puissance instantanée est donc la somme d’un terme constant (U I cos φ) et d’un terme variable à fréquence double de la fréquence initiale (U I cos (2ωt − φ)). Il s’ensuit que dans le cas général (φ = 0 et φ = π), le signe de p(t) varie au cours du temps : le dipôle est tour à tour générateur puis récepteur

3.2.2 Puissance instantanée en régime sinusoïdal √ √ Supposons que u(t) = U 2 cos ωt et i(t) = I 2 cos (ωt − φ). Il vient alors, après quelques calculs : p(t) = U I[cos φ + cos (2ωt − φ)] La puissance instantanée est donc la somme d’un terme constant (U I cos φ) et d’un terme variable à fréquence double de la fréquence initiale (U I cos (2ωt − φ)). Il s’ensuit que dans le cas général (φ = 0 et φ = π), le signe de p(t) varie au cours du temps : le dipôle est tour à tour générateur puis récepteur

3.2.2 Puissance instantanée en régime sinusoïdal √ √ Supposons que u(t) = U 2 cos ωt et i(t) = I 2 cos (ωt − φ). Il vient alors, après quelques calculs : p(t) = U I[cos φ + cos (2ωt − φ)] La puissance instantanée est donc la somme d’un terme constant (U I cos φ) et d’un terme variable à fréquence double de la fréquence initiale (U I cos (2ωt − φ)). Il s’ensuit que dans le cas général (φ = 0 et φ = π), le signe de p(t) varie au cours du temps : le dipôle est tour à tour générateur puis récepteur

) 2.3.2.2 Puissance instantanée en régime sinusoïdal √ √ Supposons que u(t) = U 2 cos ωt et i(t) = I 2 cos (ωt − φ). Il vient alors, après quelques calculs : p(t) = U I[cos φ + cos (2ωt − φ)] La puissance instantanée est donc la somme d’un terme constant (U I cos φ) et d’un terme variable à fréquence double de la fréquence initiale (U I cos (2ωt − φ)). Il s’ensuit que dans le cas général (φ = 0 et φ = π), le signe de p(t) varie au cours du temps : le dipôle est tour à tour générateur puis récepteur

2.3.2.2 Puissance instantanée en régime sinusoïdal √ √ Supposons que u(t) = U 2 cos ωt et i(t) = I 2 cos (ωt − φ). Il vient alors, après quelques calculs : p(t) = U I[cos φ + cos (2ωt − φ)] La puissance instantanée est donc la somme d’un terme constant (U I cos φ) et d’un terme variable à fréquence double de la fréquence initiale (U I cos (2ωt − φ)). Il s’ensuit que dans le cas général (φ = 0 et φ = π), le signe de p(t) varie au cours du temps : le dipôle est tour à tour générateur puis récepteur

3.2.2 Puissance instantanée en régime sinusoïdal √ √ Supposons que u(t) = U 2 cos ωt et i(t) = I 2 cos (ωt − φ). Il vient alors, après quelques calculs : p(t) = U I[cos φ + cos (2ωt − φ)] La puissance instantanée est donc la somme d’un terme constant (U I cos φ) et d’un terme variable à fréquence double de la fréquence initiale (U I cos (2ωt − φ)). Il s’ensuit que dans le cas général (φ = 0 et φ = π), le signe de p(t) varie au cours du temps : le dipôle est tour à tour générateur puis récepteur