Déphasage

= H(2π j ν) H(2π j ν) F[h2(t)]= [H(2π j ν)]² H(2π j ν) Physiquement une autre façon de voir est d’exciter le filtre, non plus par un dirac, mais par une sinusoïde pure (Bode). En passant deux fois dans le filtre, l’effet d’attenuation et de déphasage du filtre a lieu deux fois. 2πjν°t 2πjν°t 2πjν°t e H(2πjν°)e [H (2π j ν°)]² e H(2π j ν) H(2π j ν) ∆ c- Transformée de Fourier de H(2π j ν) = [ H(2π j ν) 1 = τ -1 H2(2π j ν) = [H (2π j ν)]² = 1 2πjν+ τ e t τ -2πjνt ∫ +∞ −∞ +∞ ]0 [2πjντ1

vR(t) et vL(t). On placera le vecteur IRL à l'horizontale. A.4. Précisez la relation vectorielle utilisée puis tracez V. A.5. Retrouvez par la mesure de ????⃗?, la valeur efficace V de la tension du réseau. A.6. Déterminez par le calcul le déphasage φ1 de la tension v (t) par rapport au courant iRL (t). Partie B : Charge inductive associée au condensateur Afin de diminuer l’intensité du courant délivré par le réseau, on place un condensateur en parallèle de la charge. Le courant fourni par

5 V. 1.6.2. En déduire le déphasage ϕu/i de la tension u(t) par rapport à l’intensité i(t). 2. Circuit RLC. On ajoute en série avec le dipôle AB une bobine d’inductance L et de résistance r = 8,50 Ω tout en maintenant U = 5,00 V et f = 800 Hz. 2.1. Comment doit-on choisir l’inductance L pour avoir le déphasage fréquence f ? Déterminer, dans ce cas, la valeur de L. Code sujet : 12PYCLAGPH1 ϕu/i égal à zéro à la Page 2/5 2.2. Dans ce cas où le déphasage ϕu/i est nul : 2.2.1. Comment

avec déphasage Grâce à des enquêtes diverses, on dispose pour une micro-région au sud de la France de deux séries d’observations 𝑥𝑡 𝑒𝑡 𝑦𝑡 . La première porte sur le nombre d’étudiants ayant réussi le BAC+5 en moins de 30 ans (diplômés ou non). On cherche la liaison éventuelle entre ces deux phases : 1. Faites un graphique approprié 2. Calculez la covariation par le coefficient de covariation linéaire C 3. Faites apparaître un déphasage et recalculez

TP de se familiariser avec l'oscilloscope (outil indispensable pour les TP d'électronique), de mesurer des grandeurs électriques telles que : amplitude d’un signal électrique, valeur efficace d'un signal sinusoïdal, la période, la fréquence, le déphasage et en fin de visualiser les caractéristiques statiques des dipôles passifs I- PRESENTATION DE L’OSCILLOSCOPE 1- INTRODUCTION L’oscilloscope est un instrument de visualisation de phénomène électrique

Clarke. Pour caractériser son œuvre, et spécialement ses compositions de la période 1965-1976 nous pouvons parler de « musique de phases » (traduite de l'américain Phasing), expression qui fait référence à son invention de la technique musicale du déphasage . À partir de 1976, il développe une écriture musicale basée sur le rythme et la pulsation avec l'une de ses œuvres les plus importantes, Music for 18 Musicians, qui marque le début de son large succès international. . L’ŒUVRE : City Life est

de cette onde en fonction du temps est : x(t) = A sin(wt + f) Où w est la pulsation, par définition 2p/T = 2pn Elle se mesure en radians par secondes. et f est la constante de déphasage, elle se mesure en radians. Le déphasage entre deux ondes harmoniques se calcule par la différence de leur constante de déphasage. retour à la table des matières II. Propagation du son. Comme vu plus haut, l'onde sonore dans un milieu gazeux est un onde progressive longitudinale. Pour mieux comprendre

P (en watt) La puissance active est la valeur moyenne de la puissance instantanée : P = Pour un dipôle linéaire en régime sinusoïdal : P = Ueff Ieff cos ϕ Ueff : valeur efficace de la tension (en V) Ieff : “ “ du courant (en A) 4 ϕ : déphasage entre la tension et le courant (ϕu/i) • Puissance “réactive” Q (en var : voltampère réactif) Pour un dipôle linéaire en régime sinusoïdal : Q = Ueff Ieff sin ϕ • Puissance “apparente” S (en VA : voltampère) S = Ueff Ieff Remarque : S est positive

réfléchissante (land). En fait, la différence de chemin optique parcourue par le faisceau laser entre un pits ou la surface réfléchissante induit un déphasage d’une demi-longueur d’onde entre ces deux faisceaux. La source laser interfère donc avec elle-même car les sources induites sont cohérentes. Ces interférences sont destructives ici du fait du déphasage d’une demi longueur d’onde (opposition de phase). L’intensité réfléchie en cas de pit est donc moins grande que l’intensité réfléchie lorsque le

Expliquer alors pourquoi chaque carreau de décalage corD=9c respond à 20◦ de déphasage. Ici, u2 est en avance de phase sur u1 Mesurer le déphasage. Conclusion ? 10 carreaux M´thode e des 9 carreaux • Sachant que la courbe qui passe par la crête la première (à l’instant t le plus petit) est en avance de phase par rapport à l’autre , déterminer le signe du déphasage de i par rapport a u. Entre quelles valeurs ce déphasage varie-t-il lorsque la fréquence varie de zéro à l’infini. Comment peut-on,