Jauge de Lorenz

condition suppl´mentai e e divA + 1 ∂V =0 c2 ∂t (5) ρ ǫ0 e ` ` appel´e condition de Lorenz (attribu´e a tort a Lorentz). Une telle condie tion peut toujours ˆtre remplie. En effet, (V, A) ´tant donn´s, les champs e e e ′ ′ (V , A ) ayant subit les transformations (3–4) avec la fonction φ solution de l’´quation e 1 ∂2φ 1 ∂V − ∆φ = 2 + divA 2 ∂t2 c c ∂t v´rifient la condition de jauge de Lorenz. e Dans la jauge de Lorenz, on a 1 ∂2A = −µ0  (6) c2 ∂t2 Pour le potentiel scalaire, l’´quation de Maxwell-Gauss

c/ Commenter ces résultats. JLH 14/10/2007 Page 2 sur 3 LYCÉE DE KERICHEN MP-Physique-chimie Devoir surveillé n° -2 2 8/ Quelles sont les propriétés d’invariance et de symétrie du potentiel vecteur A défini dans le cadre de la Jauge de Coulomb ? 9/ Déterminer le potentiel vecteur A dans chacun des trois cas suivant : 10/ Em = a/ Calculer l’énergie magnétostatique du système de courants par son expression intégrale 1 j A dτ 2 τ1 ∪τ2 extérieurs. ∫∫∫ où τ1 et τ2 sont

3 460 L ‘étude de l’interaction entre une onde électromagnétique et des particules (macroscopiques) a depuis longtemps constitué un domaine essentiel de l’optique, ou plus généralement, de l’électromagnétisme. Une date importante est 1890 où Lorenz décrit rigoureusement l’interaction entre la lumière et une sphère isolée (moyennant certaines hypothèses) sans recourir aux équations de Maxwell, c’est-à-dire en fait dans le cadre de l’ancienne théorie de l’éther. Une formulation plus moderne, utilisant

permettant de respecter la relation de continuité. Les équations aux dérivées partielles pour le champ électrique et le champ magnétique sont obtenues à partir des équations de Maxwell. Les potentiels, scalaire et vecteur, ainsi que la condition de jauge sont également présentés dans ce chapitre qui se termine par l’approximation du régime quasi-stationnaire. La propagation des ondes électromagnétiques dans le vide est traitée dans le chapitre suivant. Pour respecter les recommandations du programme

(rationalité limitée de Herbert Simon), les conséquences des décisions ne sont à ce stade guère plus que des conjectures, des scénarios hypothétiques. o Nous ne vivons pas un univers déterministe (déterminisme Vs Théorie du Chaos, Laplace Vs Edward Lorenz). Bref l'incertitude règne. Le tableau de bord en structurant l'information, en facilitant le passage du sens est un réducteur d'incertitude. Le tableau de bord stabilise l'information L'information est changeante par nature. Le tableau de bord

que l’énergie calorifique dissipée durant un tour du cycle est W ′ = S ⋅ v Où v est le volume du diélectrique et S l’aire du cycle. 23/42 Milieux aimantés CHAPITRE 1 RAPPELS DE MAGNETOSTATIQUE DU VIDE I- FORCE DE LORENTZ : La force de Lorenz qui s’exerce sur une charge q de vitesse v en un point M de l’espace est F = Fe + Fm avec : Fe = qE est la force électrique. Fm = q(V ∧ B) est la force magnétique Où E et B sont respectivement les champs électrique et magnétique qui règnent en M

dans la vie courante. Les objets inanim´es aussi affirment des ´enonc´es que l’on doit croire et que l’on ne peut pas (ou l’on ne veut pas) toujours v´erifier. Par exemple, si la jauge d’essence de votre voiture est sur “plein”, cela ne signifie pas effectivement que le r´eservoir est rempli d’essence. Si la jauge ne fonctionne pas, le r´eservoir est peut-ˆetre vide... Cependant, cette croyance peut avoir des cons´equences sur vos actions futures. Si vous croyez que le r´eservoir est plein

V B – V A , sans qu’il soit nécessaire de préciser le chemin (liant les points A et B) sur lequel la circulation du champ est calculée (doc. 11). Cette écriture définit le potentiel à une constante près. Le choix de cette constante, appelé choix de jauge, n’affecte pas la valeur du champ électrique. La circulation élémentaire du champ s’identifie, au signe près, à la différentielle (exacte) de la fonction V ( r ) : E . dr = – dV ( r ) . Ainsi le champ électrique permanent, à circulation conservative