Joule

[modifier]Équations d'état Équations qui relient entres elles plusieurs variables d'état. Par exemple, un gaz parfait est par définition, un gaz avec les deux fonctions d'état suivantes: U(V,T)= f(T) (f est une fonction croissante; on dit : le gaz suit la loi de Joule) ET de plus : P.V = RT (pour une mole ; on dit : le gaz suit la loi de Mariotte). [modifier]Fonction d'état Fonction dont les paramètres sont des variables d'état. La valeur d'une fonction d'état ne dépend donc que de l'état macroscopique du système

l’onde dans un milieu donné est constante. 3a ) Pour  = 10-8 m et f = 3.1016 Hz lu sur le graphique on trouve c = 3.10 m.s-1. 3b ) Le domaine des ondes radio s’achève à la fréquence f =  ; f = = 3.1011 ; f = 3.1011 Hz. 4 ) L’énergie s’exprime en joule J. 5a ) On peut lire E = 4,4 e.V pour 750 nm sur le graphique, soit E = 4,4 * 1,6.10-19 = 7,0.10-19 E = 7,0.10-19 J. 5b ) h = E./c , h J.m.m-1.s = J.s cqfd 5c ) Les UV débutent à E = 3 e.V, soit  =  ;  = 6,6.10-34*3.108/ (3 * 1,6 *10-19) = 4

couple utile nominal Tu N = Pu N 1500 = = 10,0 Nm Ω N 1430 ⋅ 2π 60 - couple utile à 1450 tr/min ? glissement : (1500 - 1450)/1500 = 3,3 % Tu = Tu N g 3,3 = 10,0 ⋅ = 7,1 Nm gN 4,7 12 6- Bilan de puissance du moteur asynchrone • pertes Joule au rotor pJr = Ptr - TemΩ = Tem (ΩS - Ω) = g Tem ΩS pJr = g Ptr • les pertes fer sont essentiellement localisées au stator (elles sont 13 négligeables dans le rotor). • Rendement 3UI cos ϕ − ∑ pertes Pu η= = Pa 3UI cos ϕ A.N. - rendement nominal

20 milliampères passant par la cage thoracique et tétanisant les muscles respiratoires. Cette tétanisation cède à la rupture du contact avec le courant électrique. -  Brûlures électrothermiques : le courant traverse le corps et brûle par effet Joule : "les ampères tuent, les joules brûlent" : - brûlures profondes, étendues sous une peau saine : rhabdomyolyse. Les axes musculaires et nerveux (à faible résistance, électrique) sont particulièrement exposés. Thrombose des petits vaisseaux, nécroses

de ces courants sont fermées sur elles-mêmes : on parle de boucles de courant. Les courants de Foucault s’expliquent par le phénomène d'induction électromagnétique, parallèlement la masse conductrice parcourue par ses courants s'échauffe par effet JOULE. Les courants de Foucault sont indésirables, ils sont la cause de pertes d'énergie par échauffement des noyaux métalliques des transformateurs, des moteurs ou des alternateurs. Pour limiter l'étendue de ces courants, les noyaux métalliques sont feuilletés

quand la direction de la perturbation est parallèle à la direction de propagation. Exemples : son, ondes sismiques (on distingue les ondes sismiques longitudinales des transversales). Puissance La puissance en watt (W) est égale à l’énergie E en joule (J) consommée ou dissipée par unité de temps, c’est-à-dire pendant la durée ∆t en seconde (s) : = E ∆t Intensité L’intensité I en watt par mètre carré (W · m−2 ) d’une onde est égale à la puissance véhiculée par unité de surface S en mètre

mais on ne peut, à ce stade, déterminer ces fonctions. Conversion de l’énergie IUT1 Grenoble – Mesures Physiques Cas du gaz parfait Il nous faut une équation dite fondamentale comme celle de U, H ou de S. dU  δQ  δW  CV dT  pdV  pdV Loi de Joule dH  dU  pV   δQ  δW  dpV   C p dT Vdp  pdV Vdp  pdV L’énergie interne et l’enthalpie du gaz parfait ne dépendent que de la température. CV  U  dU   T V dT et Cp  H  dH   T  p dT Relation de Mayer (des G.P.) : N.B

à condition de prendre le temps -mais aussi de trouver l’intérêt- de construire un tel domaine. On y trouverait notamment les travaux sur la persuasion et le changement d’attitude, sur l’engagement et sur la dissonance cognitive (Beauvois, 1994 ; Joule et Beauvois, 1987, 1998), sur les communications interpersonnelles verbales et non verbales ainsi que sur l’attraction interpersonnelle (voir Oberlé, 1995) et le leadership. #conclusion : de nouveaux défis C’est donc à partir de la psychologie

établi et les gaz deutérium et tritium introduits, une tension appliquée sur le primaire du transformateur initialise le plasma dans l’enceinte (secondaire du transformateur). Le plasma se comporte comme une résistance électrique et chauffe par effet joule pour atteindre des températures très élevées (de l’ordre de 20 millions de degrés). Au-delà de cette température, le plasma perd progressivement sa capacité de résistance au passage du courant et l’effet devient de moins en moins efficace. Ces températures

laser-plasma à l’aide d’une lentille produite par le même type d’approche. Ces résultats ont été publiés dans la revue Nature Communications. Pour ce travail, les physiciens ont fait interagir une impulsion laser intense dont l’énergie est de l’ordre du joule et d’une trentaine de femtosecondes de durée avec deux jets d’hélium gazeux qu’elle ionise et transforme en plasma. Le plasma formé dans le premier jet constitue l’accélérateur : l’impulsion excite dans son sillage une cavité ionique, dans laquelle