Loi de Stokes

électriques 2.2. Loi de Coulomb 2.3. Champ et potentiel 2.4. Force et énergie potentielle électrostatiques 2.5. Circulation du champ électrique 2.6. Loi locale et loi intégrale 2.7. Exemples d’application 2.7. Dipôle électrostatique Exercices Corrigés 27 28 29 31 32 32 33 38 42 45 THÉORÈME DE GAUSS 56 3.1. Flux du champ électrique créé par une charge ponctuelle 56 00•Table des matières 8/08/06 10:08 Page VI VI Table des matières 3.2. Théorème de Gauss 3.3. Loi locale et loi intégrale 3.4

primitives plus courtes et moins efficaces que les polypeptides actuels) capables de se fixer à des substrat pré biotiques. Ces protéines pouvaient effectuer des réactions de plus en plus complexes jusqu'à arriver à la formation de polymère capables de stoker l’information. Ce système pré-vivant aurait donné l'émergence du monde à l'ARN et plus tard aurait récupéré l'information pour l’exploiter. Cette hypothèse est appelée le « monde à protéines » énoncé par Christian de Duve vers 1990. Il n’est

focal permet de déterminer la proportion de chaque classe dimensionnelle. * Sédimentométrie : La méthode consiste à mesurer le temps de sédimentation dans une colonne d’eau, c’est-à-dire la vitesse de chute des particules. À partir de la loi de Stokes, on détermine la taille des grains. * v = Vitesse de sédimentation (m/s) * g = Accélération de la pesanteur * Δγ = Différence de masse volumique entre les particules et le fluide (kg/m3) * μ = Viscosité (Pa.s) * r = √(9

la divergence du champs de vecteur F . 18. Equation de la surface minimale : div ∇u = 0. 1 + ∇u 2 19. Equation de Monge-Amp`re en dimension 2 : e uxx uyy − u2 = f. xy 20. Equation d’Hamilton-Jacobi : ut + H(∇x u, x) = 0. 21. Equation de la loi de conservation scalaire : ut + divx F (u) = 0. 22. Equation de Burger : ut + uux = 0. 23. Equation de r´action-diffusion scalaire : e ut − ∆x u = f (u). Introduction. 13 24. Equation de la porosit´ : e ut − ∆x (uγ ) = 0. 25. Equation des ondes

électriques (figure 3.1.1.a) s’attirent si les courants sont de même sens, et se repoussent s’ils sont de sens contraire. 3.1.1.a 3.1.1.b 97 PHY 235 2ème partie : MAGNETOSTATIQUE, MAGNETODYNAMIQUE & INDUCTION (responsable UE : H. Cercellier) La loi de Coulomb étudiée au chapitre précédent ne permet pas d’expliquer ces actions. En effet, si on admet généralement que, sur les conducteurs, existent des charges superficielles immobiles qui créent un champ électrostatique auquel sont soumises les charges

de courants. ■ Conservation de la charge électrique. © Hachette Livre – H Prépa / Électromagnétisme, 2e année, MP-PC-PSI-PT– La photocopie non autorisée est un délit. ■ Puissance fournie aux charges par le champ électromagnétique. ■ Conduction et loi d’Ohm. ■ Actions de Laplace. Ce chapitre reprend et complète les notions de Première année afin de poser les bases de l’électromagnétisme classique ; celles-ci nous permettront d’étudier par la suite l’unification, due à J.-C. Maxwell en 1864, des phénomènes

il a su composer avec mes exigences parfois capricieuses. Table des mati`res e 1 Notions de base 1.1 Les champs . . . . . . . . . . . . 1.2 Phaseur . . . . . . . . . . . . . . 1.3 Int´grales de ligne et de surface . e 1.4 Th´or`mes de Stokes et de Green e e 2 Les 2.1 2.2 2.3 2.4 2.5 2.6 3 Les 3.1 3.2 3.3 3.4 3.5 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . champs et les mat´riaux e Introduction . . . . . . . . . . . . . . . .

à l'âge adulte, Oreste revient à Argos, accompagné de Pylade, pour exécuter la prophétie de l'oracle d'Apollon: venger son père en tuant Égisthe et Clytemnestre. Ce dernier crime, bien que pouvant être vu comme une juste vengeance (si l'on suit la loi du Talion), fait d'Oreste un matricide, un paria pour sa cité, et il est tourmenté par les Erinyes, des divinités persécutrices qui interviennent lorsque quelqu'un tue un membre de sa famille. Poursuivi sans relâche, en proie à des crises de folie passagères

des syst`mes d’´quations aux d´riv´es partielles : e e e e  Et = rot(H) ´quations de Maxwell pour e • Ht = −rot(E) le champ ´lectrique E et le champ magn´tique H e e  div(E) = div(H) = 0 • Ut + (U. )U − ∆U = − p div(U ) = 0 ´quations de Navier-Stokes e d’un fluide incompressible et visqueux 1.3.2 Biologie. Dynamique des populations Dans les mod`les en biologie ou en dynamique des populations on s’int´resse a la concene e ` tration d’une substance chimique ou a la densit´ d’une population

vectoriel . . . . . . . . . . . . . 10.5 Laplacien scalaire . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 10.6 Laplacien vectoriel . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 10.7 Opérateur nabla . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 10.8 Théorème de Stokes-Théorème de Gauss . . . . . . . . . 10.8.1 Circulation d’un champ vectoriel . . . . . . . . . 10.8.2 Flux d’un champ vectoriel . . . . . . . . . . . . . 10.8.3 Théorème de Stockes . . . . . . . . . . . . . . . . 10.8.4 Théorème de Gauss-Ostrogradski