Michael Faraday

CHAPITRE 12 : MOTEUR ASYNCHRONE OBJECTIFS DU CHAPITRE - Comprendre le principe, lié à sa constitution, du moteur électrique le plus robuste. - Etablir les relations entre les ses divers paramètres de fonctionnement : distinguer les grandeurs dont la valeur est imposée par la charge de celles dont on peut régler la valeur par la commande de l’alimentation - Savoir imposer le point de fonctionnement désiré au groupe moteur-charge. INTRODUCTION Les moteurs asynchrones, encore appelés

P18. Expériences portant sur les phénomènes d’induction et d’auto-induction : applications. Introduction En 1820, Oersted montre qu'un courant oriente une boussole. Un courant qui traverse un conducteur crée donc un champ magnétique. En 1831, Faraday met en évidence le phénomène d’induction électromagnétique, c'est l'expérience réciproque : un champ magnétique variable crée un courant dans un conducteur placé dans ce champ. 1. L'induction a. La loi de Lenz [1,p72] Matériel : une bobine, un aimant

------------------------------------------------- Courants de Foucault On appelle courants de Foucault les courants électriques créés dans une masse conductrice, soit par la variation au cours du temps d'un champ magnétique extérieur traversant ce milieu (le flux du champ à travers le milieu), soit par un déplacement de cette masse dans un champ magnétique constant. Ils sont une conséquence de l'induction magnétique. Ce phénomène a été découvert par le physicien français Léon Foucault en 1851

Terminale STI Transformateur Transformateur 1 Présentation 1.1 Schéma 1.2 Principe de fonctionnement Pour information 1.2.1 Rappel Loi de Faraday : une variation de flux à travers une spire créer une f.é.m. e. Inversement une f.é.m. e dans une spire crée une variation de flux à travers celle-ci. dϕ e=− dt 1.2.2 Flux magnétique Pour un transformateur parfait L’enroulement du primaire, formé de N1 spires, est le siège d’une f.é.m. : e1 = −N1 dϕ dt et u1

LA MACHINE ASYNCHRONE. ORGANISATION DE LA MACHINE 1. Constitution de la machine asynchrone. La machine asynchrone possède un stator et un rotor séparés par un entrefer d’épaisseur constante. a. Le stator. Il est identique à celui de la machine synchrone. Trois enroulements à p-paires de pôles parcourus par des courants sinusoïdaux de pulsation ω, constituant un système triphasé équilibré. Ces courants donnent naissance dans l’entrefer à un champ tournant à la vitesse angulaire ω/p. b. Le rotor.

L'enroulement primaire est branché à une source de tension sinusoïdale alternative. L'enroulement secondaire alimente une charge électrique : 4 2- Le transformateur parfait • Le transformateur utilise le phénomène d'induction électromagnétique. Loi de Faraday : dΦ v1 ( t ) = −e1 ( t ) = + N1 dt Φ(t) est le flux magnétique canalisé par le circuit magnétique. Au secondaire : v 2 (t) = e2 (t) = + N 2 N2 v1 ( t ) D'où : v 2 ( t ) = N1 dΦ dt • Relation entre les valeurs efficaces : V2 = N 2 V1 N1

). Si, par exemple, nous faisons tourner le champ magnétique dans le sens des aiguilles d'une montre, la spire est soumise à un flux variable et devient le siège d'une force électromotrice induite qui donne naissance à un courant induit i (loi de Faraday). Chemin (force) Champ Courant A x Sud D B Fig. 2 : La règle des trois doigts de la main droite pour trouver la direction de la force. i Nord D'après la loi de Lenz, le sens du courant est tel qu'il s'oppose par son action électromagnétique

travers la spire est donné par la formule : φ = B × S × cos θ Φ : en weber (Wb) B en tesla (T) S en mètre carré (m²) Pour une bobine plate de N spires, le flux Φ est donné par : φ = N × B × S × cos θ IV) Induction électromagnétique 1) Loi de Faraday Une variation du flux magnétique au travers d’un circuit fermé provoque l’apparition d’un courant électrique, appelé courant induit, tant que dure la variation du flux magnétique. Exemple : En faisant bouger un aimant devant une bobine, on fait apparaître

rapidement l'intensité du courant. Les variations de ce flux magnétique induisent ainsi une force électromotrice « e » qui s’oppose au déplacement dans le fil des charges électriques et qui est définie par : e (t )= di (t) −dφ =−L dt dt (loi de Faraday) L est le coefficient de proportionnalité entre le flux instantané et le courant parcourant la bobine. On le nomme auto-inductance de la bobine et ce paramètre se mesure en henrys (H). En théorie, la tension aux bornes d’une bobine est : U BC ( t

phases rotoriques dans l'espace peuvent être représentés comme indiqué en (Figure 1). Les phases rotoriques sont courtcircuitées sur elles mêmes. θ est l'angle électrique entre l'axe de la phase a statorique et la phase a rotorique. La loi de Faraday permet d'écrire : dϕ v = Ri + dt Pour les 3 phases statoriques on résume cette écriture par l'écriture matricielle condensée : [v abcs ] = Rs [iabcs ] + d [ϕ abcs ] dt ⎡v as ⎤ ⎡i as ⎤ ⎡ϕ as ⎤ ⎢v ⎥ = R ⎢i ⎥ + d ⎢ϕ ⎥ s ⎢ bs ⎥ bs ⎥