Rayonnement synchrotron

pour un potentiel harmonique . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 41 7.2.3 Utilisation du programme . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 44 7.3 Valeurs moyennes de grandeurs observables . . . . . . . . . . . . . . . . . . 47 8 Le rayonnement du corps noir et la naissance de la physique quantique ´ 8.1 Equilibre entre radiation et mati`ere . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 8.2 Lois de Stefan-Boltzmann . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 8.3 Modes de la radiation

radiation la plus lumineuse émise par le corps noir est inversement proportionnelle à la température T du corps noir : λmax.T = constante avec λmax en mètre et T en Kelvin. Wien reçut le prix Nobel en physique en 1911 pour ses travaux sur le rayonnement du corps noir. Rappel : T(en Kelvin = t(en °C) + 273,15 III- DETERMINATION DE LA CONSTANTE Pour retrouver expérimentalement la loi de Wien, on augmente progressivement la température t d’un morceau de métal. Pour chacune des températures, on

Les « liquidateurs »et leurs conditions de travail n’excitaient guère la curiosité des visiteurs. Aucun journaliste ne s’intéressa à leur sort, seraient-ils suivis médicalement, comment seraient-ils éventuellement pris en charge, quelles doses de rayonnement recevaient-ils, quels critères étaient retenus pour la radioprotection ? Etait-il tenu compte correctement de la contamination interne qu’ils devaient subir? L’évaluation du nombre de victimes reste encore sujette à controverse. Les autorités

La tension aux bornes d’une diode Zéner en  conduction inverse varie avec la température  • Exemple: Diode 1N914, CI le AD 590 (source  de courant variable avec la température) Pyrométrie • Mesurer les très hautes températures sans  p y q aucun contact physique  • Suivant le rayonnement émis  • C Comparer la couleur de l’objet avec celle d’un  l l d l’ bj ll d’ filament de platine dont on connait avec  précision sa température  Bi métal Bi‐métal • Constitué de 2 lamelles métalliques (métaux différents)  soudées ensembles. soudées

sont petits devant la longueur d’onde, on retrouve la théorie de Rayleigh qui décrit le rayonnement d’un dipôle excité. Au contraire, lorsque les objets sont grands devant la longueur d’onde, la diffusion peut être décrite par l’optique géométrique en termes de réfraction et de réflexion. Dans cette approche géométrique stricto sensu, il convient d’ajouter la diffraction qui permet de modéliser le rayonnement vers l’avant. Ces approches théoriques ont rendu possibles des applications dans des domaines

Radioactivité Kerala, Inde Observations La péninsule côtière du Kerala en Inde montre des taux de radioactivité naturelle parmi les plus puissants au monde. La densité de population présente à cet endroit permet d’effectuer de nombreuses études à propos des impacts qu’ils ont sur la santé de l’Homme. Sur une population totale de 400.000 habitants, 100.000 d’entre eux sont exposés à de fortes radiations : en moyenne 7,5 fois le taux observé à l’intérieur des terres indiennes, et entre 10

donnée d'énergie électromagnétique, provenant du Soleil (dans le cas des corps du système solaire) ou d'autres étoiles (dans le cas général) Le rayonnement ultraviolet (UV) est un rayonnement électromagnétique d'une longueur d'onde intermédiaire entre celle de la lumière visible et celle des rayons X. Le rayonnement infrarouge (IR) est un rayonnement électromagnétique d'une longueur d'onde supérieure à celle de la lumière visible mais plus courte que celle des micro-ondes. Un astéroïde est un

appelé état fondamental. La majeure partie de l’énergie reçue au cours de l’excitation sera réémise, par exemple sous forme de radiation lumineuse (rayonnement électromagnétique). La fréquence de ce rayonnement est liée à l’énergie fournie par le système revenant dans un état plus stable par la relation d’EINSTEIN : où n est la fréquence du rayonnement émis, exprimée en Hertz (1 Hz = 1 s–1) , h la constante de Planck (= 6,626.10–34 J.s.), W l’énergie de l’atome dans l’état excité (en J), et W0 l’énergie

radiations β- et la radiations β+. Enfin les particules d’émissions γ(ex: le cobalt 60) Rayonnement α Le rayonnement α est formé de particules positives : des noyaux d'hélium 4. Il est caractéristique des noyaux « lourds » (nombre de masse > 200). Il est très dangereux mais peut être arrêté par quelques centimètres d'air ou une simple feuille de papier. Rayonnement β- Le rayonnement β- est le rayonnement constitué d'électrons très rapides représentés par e-. Ces électrons sont pénétrants

Victor Pauchet 80054 AMIENS Cedex1 Introduction A. Généralités 1 - Nature des rayonnements nucléaires 2 - Trajet des particules radioactives dans la matière 3 - Unités de mesure 4 - Action biologique des radiations 5 - Radioprotection B. Accidents d'irradiation 1 - Les sources radioactives 2 - Les accidents d'irradiation C. Effets cliniques et biologiques liés à une exposition aux rayonnements ionisants - Prise en charge thérapeutique Introduction 1 - Irradiation externe aiguë