Aire Triangle Cm2

chaque élément du groupement. C’est le cas par exemple d’un récepteur triphasé équilibré qui est équivalent à l’association de trois récepteurs monophasés identiques : on peut lui appliquer le théorème de Boucherot quel que soit le couplage utilisé : triangle ou étoile, les puissances consommées s’expriment de la même√ façon : √ Puissance active : P = 3 U I cos (w), Puissance réactive : Q = 3 U I sin (w) Généralisation du théorème : la puissance active fournie à un dipôle est égale à la somme des puissances

élément du groupement. C’est le cas par exemple d’un récepteur triphasé équilibré qui est équivalent à l’association de trois récepteurs monophasés identiques : on peut lui appliquer le théorème de Boucherot quel que soit le couplage utilisé : triangle ou étoile, les puissances consommées s’expriment de la même√façon : √ Puissance active : P = 3 U I cos (w), Puissance réactive : Q = 3 U I sin (w) Généralisation du théorème : la puissance active fournie à un dipôle est égale à la somme des

chaque élément du groupement. C’est le cas par exemple d’un récepteur triphasé équilibré qui est équivalent à l’association de trois récepteurs monophasés identiques : on peut lui appliquer le théorème de Boucherot quel que soit le couplage utilisé : triangle ou étoile, les puissances consommées s’expriment de la même√ façon : √ Puissance active : P = 3 U I cos (w), Puissance réactive : Q = 3 U I sin (w) Généralisation du théorème : la puissance active fournie à un dipôle est égale à la somme des puissances

température : → → ϕ = − λ S grad (T ) (1.5) Ou sous forme algébrique : ϕ = −λ S ∂T ∂x (1.6) Avec : ϕ λ x S Flux de chaleur transmis par conduction Conductivité thermique du milieu Variable d’espace dans la direction du flux Aire de la section de passage du flux de chaleur (W) (W m-1 °C-1) (m) (m2) 6 Cours Transferts thermiques 2ème année Ecole des Mines Nancy Généralités sur les transferts de chaleur S T1 T1 > T2 T2 ϕ = −λ S ∂T ∂x x Figure

température : → → ϕ = − λ S grad (T ) Ou sous forme algébrique : Avec : 6 ϕ λ x S ϕ = −λ S (1.5) ∂T ∂x Flux de chaleur transmis par conduction Conductivité thermique du milieu Variable d’espace dans la direction du flux Aire de la section de passage du flux de chaleur (1.6) (W) (W m-1 °C-1) (m) (m2) Cours Transferts thermiques 2ème année Ecole des Mines Nancy Généralités sur les transferts de chaleur S T1 ϕ = −λ S T2 T1 > T2 ∂T ∂x

température : → → ϕ = − λ S grad (T ) Ou sous forme algébrique : Avec : 6 ϕ λ x S ϕ = −λ S (1.5) ∂T ∂x Flux de chaleur transmis par conduction Conductivité thermique du milieu Variable d’espace dans la direction du flux Aire de la section de passage du flux de chaleur (1.6) (W) (W m-1 °C-1) (m) (m2) Cours Transferts thermiques 2ème année Ecole des Mines Nancy Généralités sur les transferts de chaleur S T1 > T2 T1 ϕ= −λS T2 ∂T ∂x x

température : → → ϕ = − λ S grad (T ) Ou sous forme algébrique : Avec : 6 ϕ λ x S ϕ = −λ S (1.5) ∂T ∂x Flux de chaleur transmis par conduction Conductivité thermique du milieu Variable d’espace dans la direction du flux Aire de la section de passage du flux de chaleur (1.6) (W) (W m-1 °C-1) (m) (m2) Cours Transferts thermiques 2ème année Ecole des Mines Nancy Généralités sur les transferts de chaleur S T1 > T2 T1 ϕ= −λS T2 ∂T ∂x x

Inconnu d’autrui Connu de soi Inconnu de soi Aire libre ou aire publique : Physique État civil Biens matériels Attitudes et comportements Aire aveugle: Le révélé à mon insu Aura, gestuelle, tics, voix, émotions visibles Attitudes et comportements Aires du paraître Interprétation d’autrui Inconnu d’autrui Aires de l’être Dispositions intérieures à l’égard de soi et d’autrui 2 Quoi ? Aire inconnue : L’inexplicable Phobies L’irrationnel Aire cachée : Principes de réflexe Orientation générale

solution, A = K .L.N 0 Aλ : Absorbance ou la densité optique de la solution pour une longueur d’onde λ. Aλ,i: Absorbance ou la densité optique de l’espèce ‘i’ pour une longueur d’onde λ. As : Surface spécifique par unité de masse de particule solide [cm2 /g]. Bi : Nombre de Biot basé sur la surface de diffusion ; Bi = K f d p C0 2 DS ρ p q0 = h.Rg D CS, Cf : Concentrations initiale et finale du soluté dans l’adsorbant respectivement [g/l]. C1 : Concentration de la solution principale [mol/ l]. C2

température : → → (1.5) ϕ = − λ grad (T ) ou sous forme algébrique : ϕ = −λ S ∂T ∂x (W) (1.6) avec : ϕ λ x S Flux de chaleur transmis par conduction Conductivité thermique du milieu Variable d’espace dans la direction du flux Aire de la section de passage du flux de chaleur (W) (W m-1 °C-1) (m) (m2) S T1 T1 > T2 T2 ϕ = −λ S ∂T ∂x x 6 Généralités sur les transferts de chaleur On trouvera dans le tableau ci-après les valeurs de la conductivité