Coefficient de dilatation

cartésiennes du système (m) X, Y Coordonnées cartésiennes adimensionnelles du système Symboles grecques α Coefficient de diffusivité thermique du fluide (m.s-2) α Coefficient de diffusivité thermique du solide (m.s-2) α∗ Rapport des diffusivités thermiques β Coefficient d’expansion thermique à pression constante ΔT Différence de température (K) Γ Coefficient de diffusion μ Viscosité dynamique (kg .m-1 .s-1) ν Viscosité cinématique (m2.s-1) ϕ Variable

Lamartine, Einstein aurait pu répondre « tu n’as qu’à te bouger un peu au lieu de rester les fesses dans ta barque » En effet, en relativité, le temps s’écoule plus lentement lorsque l’on se « bouge » plutôt que de rester immobile. On appelle cela la dilatation du temps (ou, ce qui me parait plus exact, le ralentissement du temps). Le ralentissement du temps n’est que le corollaire des modifications de l’espace entre deux référentiels en mouvement. C’est assez facile à admettre si l’on se fait la réflexion

sont les directions principales (n I , nII , nIII ). On a donc: σ I =T (n I ) ⋅ n I ,σ II =T (n II ) ⋅ n II ,σ III =T (n III ) ⋅ n III II - 4.3 Invariants Le tenseur des contraintes possède trois invariants définis mathématiquement comme les coefficients de l'équation caractéristique det σ − α 1 . C'est à dire les quantité scalaires: ( ) Σ I = Tr(σ) 2  1 Σ II = Tr (σ) 2 −Tr (σ ) 2  Σ III =Det (σ) Exprimés en fonction des contraintes principales, on obtient ΣI = σI + σII + σIII ΣII

forme générale de l’expression de la vitesse moyenne de l’écoulement est donnée par : U = K Ra Jb (IV-2.1) avec, R : rayon hydraulique J : pente hydraulique ou pente de frottement ou perte d’énergie par unité de longueur K, a et b des coefficients qui dépendent du régime d’écoulement (Tableau IV-2.1). Tableau IV-2.1 Résumé des Formules Monômes (d’après cours HG, 1996) Formule Expression de U U= A* R2 J Expression de K A* = 2g / cν A(1) Dimen -sion 1/LT U= B R5/7 J4/7

la vitesse que peuvent atteindre les TGV : on doit donc tendre les caténaires des LGV (Ligne Grande Vitesse) plus rigoureusement que celles des lignes normales. D’autre part, le frottement dû aux passages des TGV provoque un échauffement et une dilatation des câbles de la caténaire : c’est donc un phénomène qui limite aussi les horaires entre chaque passage de TGV car il faut les laisser refroidir. Ensuite, le courant électrique de très forte tension (25000V) est réduit à un courant de tension

objectif, à leur appliquer un coefficient de pondération et à faire la somme des fonctions objectif pondérées. On obtient alors une nouvelle fonction objectif. 2.1.2 Présentation de la méthode On part du problème P (voir page 18). Le problème P se transforme de la manière suivante : minimiser avec et k − − feq (→ x ) = ∑ wi · fi (→ x) i=1 → − → − g (x)≤0 → − → h (− x)=0 → − − − − − On a → x ∈ Rn , → g (→ x ) ∈ Rm et h (→ x ) ∈ Rp. Fréquemment, les coefficients de pondération respectent la relation

v ' r = R1 Rg 1 2 2 1   B.II.3.k La valeur maximale du signal S2 est de l'ordre de 20 mV (4 divisions à 5mV/div), et il ne faut pas saturer les AO, et en prenant une valeur de tension de saturation de l'ordre de 15 V, on obtient un coefficient d'amplification maximum de l'ordre de 15 V / 20 mV = 750 . B.II.4 Le télémètre réel B.II.4.a L'onde lumineuse peut être rendue beaucoup plus directive que l'onde sonore, évitant ainsi les réflexions parasites. B.II.4.b Lorsqu'il y a mouvement de

efficacement les forces de tension ; plus leur nombre est grand, plus la résistance de l'ensemble est importante. Remarquons qu'une telle technique est rendue possible par une coïncidence physique : l'acier et le béton ont à peu près le même coefficient de dilatation thermique, ce qui permet d'éviter les problèmes de cohésion de l'ensemble {acier + béton} en cas de variation de la température. Cette technique peut encore être améliorée, par la "précontrainte" du béton armé. Il existe deux grandes méthodes

. . . 117 3. Un exemple d’analyse . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.1. Les autres tests statistiques . pour les tableaux croisés . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3.2. Le coefficient de contingence . . . . . . . . . . . . . . . . 3.3. La notion de risque ou de chance . . . . . . . . . . . . . 3.4. Les tableaux croisés à trois variables . . . . . . . . . . Chapitre . 6 . 120 126 126 128

en général par rapport à ce qui se passe en phase gazeuse; une légère approximation consiste à écrire, si la pression n’est pas trop grande : µi = µi° Les variations de µ avec T et P permettent de définir les coefficients de dilatation cubique et de compressibilité. Ces coefficients sont petits, de l’ordre de 10-4 à 10-5 pour les liquides, encore plus petits pour les solides. VI-6) Potentiel chimique dans les mélanges Lorsqu’on mélange deux corps purs, deux situations peuvent se présenter