Cycle de Carnot

sont homogènes et équivalentes. La 1ère loi de la thermodynamique : La chaleur est une forme d’énergie au même titre que le travail mécanique. Ces deux paramètres s’expriment donc en Joule. Q = W Les machines thermiques On appelle cycle une série de modifications que l’on fait subir à un système et qui le ramène à son état initial. Une machine qui agit de manière continue doit revenir périodiquement à son état initial; elle agit de manière cyclique. Une machine thermique est un

la forme locale de la loi d'OHM est :         E A) j  B) j   E C) E   ² j D) j   ² E  Exemple III : Question 3 : A) Le travail lors d'un cycle monotherme peut être négatif B) Une pompe à chaleur prélève de la chaleur à une source chaude et en restitue à la source froide. T C) Le rendement du cycle de CARNOT est 1  2 . T1 D) Le phénomène de diffusion moléculaire est un phénomène réversible. Vous marquerez sur la feuille réponse : AVERTISSEMENTS Dans certaines questions

TRAVAUX PRATIQUES DE THERMODYNAMIQUE MACHINE DE STIRLING But du TP : étudier une machine thermique (moteur ou récepteur) basée sur le cycle de Stirling; un TP utilisant une interface, permet une étude approfondie du fonctionnement de la machine, en application des principes de la Thermodynamique : 2 premiers principes, cycle réversible, isochores et isothermes, rendement, conversion de chaleur. La maquette, réalisée par Elwe-Leybold, permet l'étude expérimentale de cette machine de Stirling

irréversiblement dans l'atmosphère. = 1,4 = 7/5 1. Exprimer la température T1 du gaz résiduel en fonction de T0. 2. Exprimer la variation de l'énergie interne en fonction de p0, V0, T0 et . 3. Même question pour l'enthalpie et l'entropie Exercice 2 cycle décrit par un gaz parfait : rendement Une mole de gaz parfait subit les transformations réversibles suivantes : état (1) à état (2) compression adiabatique ; état (2) à état (3) dilatation à pression constante ; état (3) à état (4) détente adiabatique

initial. Le processus peut reprendre. Clément-Maxence H2-BTS-SCBH01 qu’est ce qu’une machine ditherme ? On appelle cycle ditherme un cycle au cours duquel un système fluide est en contact avec deux sources de chaleur: une source de température chaude et une source de température froide. Clément-Maxence H2-BTS-SCBH Énoncé de Carnot du second principe: pour qu'un système décrivant un cycle fournisse du travail, il doit nécessairement échanger de la chaleur avec au moins deux sources de chaleur à des

Moteurs ` combustion interne a 2.1 Cycle de Lenoir . . . . . . . . . . . . . . . . . 2.1.1 Description . . . . . . . . . . . . . . . 2.1.2 Calcul des travaux . . . . . . . . . . . 2.1.3 Calcul du rendement . . . . . . . . . . 2.2 Cycle de Beau de Rochas . . . . . . . . . . . . 2.2.1 Description . . . . . . . . . . . . . . . 2.2.2 Cycle de Beau de Rochas : description 2.2.3 Calcul des travaux . . . . . . . . . . . 2.2.4 Calcul du rendement . . . . . . . . . . 2.3 Cycle de Beau de Rochas ` longue d´tente

45706816388 + 1.7988 =652 Kw Qglobal=Qtolat+10%Qtotal Qglobal=652 + 65.2 =717.2 kw/h =39.84 kw [pic] [pic] [pic] Exploitation du cycle frigorifique : *Débit masse de fluide frigorigène en circulation : Qm = f o / Δho qm = Débit masse de fluide frigorigène en circulation en kg / s f o = Puissance frigorifique en kW

To ( 6 - 3 1-1/γ ); Q1 = ΔU1 + ΔU2 = 4PoVo ; γ −1 γ (VA + VB ) − VB γP V P γ (VA + VB ) − VB PoVA γP V ; P1 = Po; V 1 = ; T1 = o ; V 2 = V B; P2 = o A ; T2 = o A ; VB γ nR γ nR nR VBs = γ VA. € € € € II Cycle Diesel Dans les moteurs Diesel actuels, à vitesse de rotation élevée, le cycle décrit par l'air est celui représenté sur la figure ci-contre dans le diagramme de Clapeyron (P, V). Après la phase d'admission de 1 ' à 1, l'air subit une compression adiabatique de 1 à 2. Après injection du

l’environnement C) La croissance en question L'un des principaux critiques du modèle de croissance économique est l'économiste Nicholas Georgescu-Roegen en introduisant dans l'analyse économique la notion d'entropie mise en évidence par Sadi Carnot en 1824 et Rudolf Clausius en 1865. C'est cette analyse qui remet fondamentalement en cause la notion de croissance économique pour prôner une bio-économie que la nature nous imposera, en raison de la finitude de certaines ressources (pétrole, gaz

vapeur 31 1.2.4.2.1 Le cycle idéal 31 1.2.4.2.2 Quelques grandeurs caractéristiques du cycle idéal 33 1.2.4.2.2.1 Bilan des échanges de chaleur et de travail 34 1.2.4.2.2.2 Le Coefficient de performance théorique 34 1.2.4.2.2.3 Bilan global 34 1.2.4.2.3 Cycle réel à compression mécanique de vapeur liquéfiable 34 1.2.4.2.3.1 Ecarts par rapport au cycle théorique 34 1.2.4.2.3.2 Le cycle réel 36 1.2.4.3 Cycle à compression thermique de