Frottement Cinétique Et Statique

Mellal M.P.S.I Thermodynamique-M.P.S.I TABLE DES MATIÈRES Table des matières 1 2 3 4 Gaz parfait 1.1 Modèle microscopique du gaz parfait . . . . . . . . . . 1.1.1 La pression cinétique . . . . . . . . . . . . . . . 1.1.2 Théorème d’équipartition :Température cinétique 1.1.3 Equation d’état :Notion de gaz réel . . . . . . . 1.2 L’énergie interne . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.2.1 Définition . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.2.2 Applications .

classes principales selon le mode de fonctionnement suivant : 1) Une turbo pompe : est un appareil dans le quel l’énergie transmise au liquide est principalement cinétique, qui lui est communiquée par l’intermédiaire d’un rotor, mais n’est pas en relation invariable avec le déplacement du rotor ; d’autre part, elle n’est pas distribuée uniformément dans tout le liquide. On classe les turbo pompes en trios types essentiels

des roues est : Cf = T1. D 2 A.N. : Cf = 90.103 N.m Page 1/1 Question 1-4 : Vitesse initiale V0 = 240 km/h et « couple de freinage » C f constant sans glissement des roues sur le sol. Calculer l’énergie à dissiper. C’est l’énergie cinétique de l’avion, calculée en ne considérant que la masse M de l’avion se déplaçant en translation suivant x0 à la vitesse initiale V0 : 2 W = 1 M.V0 2 A.N. : W = 133,33.106 Joules Question 1-5 : Mouvement à décélération constante a.x0 (a < 0)

(contrairement aux solides). Certains systèmes peuvent présenter un ordre à longue portée suivant une seule direction ; c’est le cas des cristaux liquides par exemple. ◦ Les gaz : dans un gaz les particules interagissent peu, l’énergie est avant tout cinétique. les distances inter-atomiques sont grandes ce qui explique qu’on puisse comprimer les gaz. ◦ Les liquides : dans un liquide les interactions (l’interaction de Van der Waals, la liaisons hydrogène, l’interaction électrostatique dans une

uniformément varié. Mouvement circulaire uniforme. Dynamique Masse. Force. Travail d’une force. Puissance d’une force. Énergies cinétique, potentielle et mécanique. Référentiel galiléen. Forces Force de gravitation (faire la différence avec la force de pesanteur ou poids d’un objet matériel). Forces constantes. Force de frottement solide (constante). Force de frottement fluide (proportionnelle et opposée au vecteur vitesse). Force de rappel élastique des ressorts. Tension d’un fil. Réaction d’un support

partie . Mécanique 1 1 1. Forces 1.1. Rappels 1.1.1. Effets d’une force Les effets d’une force sont répartis en deux catégories : – le changement de la nature du mouvement d’un corps : effet dynamique ; – la déformation d’un corps : effet statique. L’effet d’une force dépend : – – – – de de de de son point d’application ; sa droite d’action, c’est-à-dire sa direction ; son sens ; son intensité. 1.1.2. Représentation d’une force par un vecteur On peut réunir toutes ces propriétés en une

physiques mesurables et non mesurables 13 Définition 13 Exemple 14 Grandeurs non mesurables 14 Température 14 Graduation d’un thermomètre 14 Les échelles de température 14 La température thermodynamique 14 L’échelle Celsius 15 PARTIE II Statique des fluides 16 Généralités sur les fluides 17 Milieu continu 17 Les trois états de la matière 17 Changements d’état physique 17 Fluide 18 Propriétés physique des fluides 18 Isotropie. 18 Mobilité. 18 Viscosité. 18 Compressibilité

d'inertie Déterminer le torseur dynamique d’un solide, ou d’un Opérateur d'inertie ensemble de solides, par rapport à un autre solide Matrice d'inertie Déterminer l’énergie cinétique d’un solide, ou d’un S3 Torseur cinétique ensemble de solides, dans son mouvement par rapport Torseur dynamique à un autre solide Énergie cinétique Commentaires Les calculs des éléments d'inertie (matrice d’inertie, centre d’inertie) ne donnent pas lieu à évaluation. La relation entre la forme de la matrice d’inertie et

l’expression locale du premier principe : ∂ ∂qj de = ρgi vi + (vi σij ) − ρ (3.14) dt ∂xj ∂xj III.4 Autre expression du premier principe en terme d’énergie interne Définition : En retirant à l’énergie totale d’une particule fluide son énergie cinétique, on obtient v2 ∧ son énergie interne : u=e− 2 En partant de la loi d’évolution de e (3.14) on obtient la loi locale d’évolution de u : ρ du ∂qj = σij Sij − dt ∂xj (3.15) où Sij est le tenseur de cisaillement (cf chapitre 2, III.3). Traduction

mécanique………………………………………………………………………….………..8 b) La technique électrique…………………………………………………………………………….……….8 c) La technique hybride……………………………………………………………………………….………..8 CHAPITRE II: Régulation de la puissance et modélisation de la turbine II.1. Energie cinétique du vent-conversion en énergie mécanique…………………………………………………….9 II.1.1. Loi de Betz ……………………………………………………………………………………………………………………….….9 II.1.2. Production d’énergie mécanique………………………………………………………………………………………..11 II.2. Régulation mécanique de la puissance