Frottement Cinétique Et Statique

......... 31 3.4- Avantages et inconvénients ........................................................................................................ 31 4- Les couples de frottements d’une prothèse totale de hanche ...................................................... 32 4.1- Les différents types de couples de frottement ............................................................................ 32 4.1.1- Le couple Polyéthylène-Métal ........................................................

.............................................. 18 Puissance et énergie en référentiel galiléen ....................... 28 Oscillateurs ....................................................................................... 40 Théorème du moment cinétique ............................................. 59 Forces centrales conservatives – Interaction newtonienne ............................................................ 69 Mécanique en référentiel non galiléen ................................. 83 Référentiels

................................................................................. Forces de coupe........................................................................................... Rigidité statique de coupe .......................................................................... Frottement.................................................................................................... Modélisation d’une machine-outil. Présentation............................ Broche ................

Bjøntegaard et al., 2004 ; Barcelo et al., 2005 par exemple) ont montré que ces différences pouvaient être expliquées par des artefacts expérimentaux, tels que le ressuage de la phase liquide, la sédimentation et la ségrégation de la phase solide, les frottements à l’interface moule-éprouvette dans le cas des méthodes linéiques, l’absorption et la pénétration du liquide d’immersion à l’intérieur de la membrane en latex dans le cas de la méthode volumétrique. De récents travaux (Mitani, 2003; Barcelo et al

principe fondamental de la dynamique. Bien que souvent correcte, un nombre beaucoup trop élevé de copies présente des réponses incomplètes ou fausses (pas d’équation de moment, erreur de projection, fautes dans les calculs de moment dynamique ou cinétique). Ceci est inadmissible à une agrégation de Mécanique. L’interprétation des équations et la discussion sur la comparaison proposée est assez décevante. Il s’agissait d’une question ouverte et le nombre de remarques pertinentes est très faible

incompressible, sont : [pic] où α est l'angle d'incidence exprimé en radians et kl  =k/(1 + 2k/πλ) ; k dépend du profil mais est voisin de π. Le coefficient de traînée de profil, Cxp (somme des coefficients de traînée de pression et de traînée de frottement), est sensiblement indépendant de l'incidence ; le terme C2z/πλ est appelé traînée induite. Au regard de ces deux expressions, on constate que l'allongement a une grande importance ; en effet, son augmentation entraîne celle de la portance et la

∂f ∂θ −→eθ + ∂f ∂z −→ez En sphérique : −−−−−→ grad(f) = ∂f ∂r −→er + 1 r ∂f ∂θ −→eθ + 1 rsin(θ) ∂f ∂φ −→eφ Formule 1.10. gradient de potentiel −−−→ E(M) = − −−−−−−−−→ grad(V (M)) ⇐⇒ dV (M) = − −−−→ E(M).−→er Théorème 1.11. Théorème de l’énergie cinétique δW = dEc De plus : δW = −dEp Formule 1.12. Energie mécanique E = Ec + Ep Formule 1.13. Energie potentielle électrostatique Ep(M) = qV (M) 71.4 Flux du champ électrostatique - Théorème de Gauss1 ELECTROSTATIQUE Formule 1.14. Potentiel électrostatique

l'induit peut être modélisé comme une résistance R en série avec une inductance L et une force électromotrice e(t) : di u(t) = R i(t) + L (t) + e(t) dt 1 • Notion de système 14 • L'équation mécanique s'obtient en appliquant le théorème de l'énergie cinétique à l’ensemble mécanique entraîné par le rotor tournant à la vitesse (pulsation) (t), soumis à un couple électromagnétique cm(t) et un couple résistant cr(t) : d c m(t) cr (t) = J (t) dt où J est l'inertie équivalente de l’ensemble des parties mobiles

........................................................................... 52 3.2 La cloche de plongée ............................................................................................................................. 52 Section C4 : Statique dans un champ de forces quelconques......................................................... 53 1. Accélération constante ...........................................................................................................................

sa résolution… ! Nous nous limiterons enfin dans ce chapitre à l’étude de fluides parfaits où n’intervient donc aucune force de viscosité. 1. EQUATION D’EULER - APPLICATIONS 1.1. Expression Appliquons la relation de la résultante cinétique à une particule de masse dm de fluide dont on suit le mouvement, on a : r r Dv dm = df Dt r r Dv où représente l'accélération de la particule et d f la résultante des forces subies par l'élément dm. Dt ! ! En privilégiant lar description volumique