Illusion Référentielle

DOSSIER DE REFERENCE CINEMATIQUE 1 – MOUVEMENT PLAN - LA TRANSLATION RECTILIGNE D’UN SOLIDE 1.1 – Propriétés T(B) T(A) En ligne droite, donc pour ce train en mouvement de translation rectiligne, tous les différents points de la carrosserie du Transrapid d'Emsland en Allemagne ont des trajectoires qui sont des droites ou des segments parallèles. A       Tous les points du train ont la même vitesse. V(A ∈ train / sol) = V(B∈ train / sol) Nous parlerons

relation. 1. Un attribut doit toujours avoir une valeur. (Contrainte NOT NULL) 2. Un attribut (ou un ensemble d’attributs) constitue(nt) la clé de la relation 3. Un attribut dans une table est liée à la clé primaire d’une autre table (intégrité référentielle) 4. La valeur d’un attribut doit être unique au sein de la relation 5. Autres règles s’appliquant à la valeur d’un attribut (e.g. min et max) Clé primaire Il peut y avoir plusieurs clés, mais l’une d’entre elles doit être choisie comme clé

coussin d’air afin de négliger les frottements entre le mobile et la table. Ce mobile, assimilé à son centre d’inertie G, peut osciller horizontalement sans frottement sur une tige parallèle à l’axe Ox (figure 1). On étudie son mouvement dans le référentiel terrestre supposé galiléen. Le point O coïncide avec la position de G lorsque le ressort est au repos. m G O x0 x i Figure 1 1. Équation différentielle associée au système {solide, ressort} et solution. 1.1. Faire l’inventaire

Travail. Energie cinétique VI. Energie potentielle et mécanique VII. Collisions (2 points) VIII. Gravitation IX. Problème des 2 corps X. Problème des 2 corps: résolution XI. Changement de référentiel (repère) XII. Référentiels non Inertiels (non Galiléens) Bibliographie CE COURS EST SUR INTERNET http://pagesperso-orange.fr/physique.belledonne/ On trouvera aussi sur ce site quelques pages supplémentaires: ‚ Compléments et exercices (Voir le détail

Réaction d’un jet I- But de la manipulation : C’est la mise en évidence et la mesure de la force d’impact d’un jet sur des obstacles fixés de différentes formes, et on trouve 3 formes distinctes : Profil plan (angle 90°) Profil conique (angle 120°) Profil hémisphérique (angle 180°) Application du théorème de la quantité de mouvement : On appelle quantité de mouvement d’un point matériel de masse –m- se déplaçant suivant une trajectoire T, le produit de la masse par la vitesse du déplacement

Society en 1672. Lois de Newton. Isaac Newton est avant tout le père de la mécanique moderne grâce aux trois lois qui portent son nom et dont on donne ci-après les énoncés tels qu'ils sont enseignés de nos jours :   Principe d'inertie Dans un référentiel galiléen, le centre d'inertie d'un corps (ou « objet ») persiste dans son état de repos ou de mouvement rectiligne uniforme tant que la somme des forces extérieures qui s'appliquent sur lui est nulle.   Principe fondamental de la dynamique L'application

est réalisée dans une chambre à vide pour que les forces de frottement ainsi que la poussée d'Archimède exercées sur le miroir soient nulles. 2. a) Système : Référentiel : terrestre, considéré galiléen b) Bilan des forces extérieures appliquées au système : son poids Zoom c) Appliquons la 2e loi de Newton : Dans un référentiel galiléen, Or (car m ne dépend pas de t). Donc De plus, On obtient donc , c'est-à-dire . d) Projetons cette relation sur l'axe (Oz). On obtient : e) ,

vitesses d'un solide indéformable en un instant donné est un torseur, appelé torseur cinématique du solide. La résultante est le vecteur instantané de rotation. • Soit A un point affecté d'une masse m et d'une vitesse [pic]par rapport à un référentiel donné. Si l'on choisit un point P quelconque, on peut définir le torseur cinétique de A en P par : [pic]. Ce torseur s'appelle le torseur cinétique de A. Sa résultante est la quantité de mouvement [pic]de A. • On définit de même le torseur

1 - Trajectoire sur un disque en rotation Imaginons que nous sommes dans un espace à deux dimensions. XOY est un repère galiléen. Un mobile M parcourt l'axe OX d'un mouvement rectiligne uniforme de vitesse . Il n'est donc soumis à aucune accélération. Un disque centré en O porte le repère xOy. Si le disque ne tourne pas, la trajectoire de M sur le disque à partir de 0 suit un rayon jusqu'au bord du disque (figure 1). Mettons le disque en rotation à une vitesse uniforme de radians.s-1. La trajectoire

par l'approximation newtonienne: • • • : énergie cinétique (J) : masse du solide (kg) : vitesse du solide (m.s-1) Théorème de l'énergie cinétique La variation de l'énergie cinétique pour un solide ponctuel de masse m constante dans un référentiel galiléen, parcourant un chemin entre les points A et B est égale à la somme des travaux des forces ( ) appliqués au solide lors du déplacement. • • • • : Variation de l'énergie cinétique (J) : masse du solide (kg) : vitesse du solide (m.s-1)