Loi de Lenz-Faraday

TRANSFORMATEUR UNITE ADC – FONCTION ALIMENTER – R E S U M E D U T R A N S F O R M A T E U R C O U R S M O N O P H A S E P A R F A I T Loi de Lenz : u1  e1  N1 d dt u 2  e2   N 2 d dt ⁄ ⁄ Rapport de transformation : m Relation de Boucherot : Puissances : T R A N S F O R M A T E U R M O N O P H A S E R E E L  ℓ1 et ℓ2 : Inductances des fuites magnétiques des enroulements  R1 et R2 : Résistances des enroulements primaire et

trouvent plongées dans le champ tournant créé par les courants circulant dans les enroulements du stator. Les conducteurs du rotor mis en court-circuit sont le siège de courants induits, du fait du champ tournant qui les balaie. En vertu de la loi de Lenz, les forces de Laplace qui s’exercent sur les conducteurs rotoriques vont agir de manière à s’opposer à la cause qui leur a donné naissance. Trois cas peuvent se présenter : - Le champ tourne plus vite que le rotor : ω/p>Ω : le rotor est soumis

L'enroulement primaire est branché à une source de tension sinusoïdale alternative. L'enroulement secondaire alimente une charge électrique : 4 2- Le transformateur parfait • Le transformateur utilise le phénomène d'induction électromagnétique. Loi de Faraday : dΦ v1 ( t ) = −e1 ( t ) = + N1 dt Φ(t) est le flux magnétique canalisé par le circuit magnétique. Au secondaire : v 2 (t) = e2 (t) = + N 2 N2 v1 ( t ) D'où : v 2 ( t ) = N1 dΦ dt • Relation entre les valeurs efficaces : V2 = N 2

modifier rapidement l'intensité du courant. Les variations de ce flux magnétique induisent ainsi une force électromotrice « e » qui s’oppose au déplacement dans le fil des charges électriques et qui est définie par : e (t )= di (t) −dφ =−L dt dt (loi de Faraday) L est le coefficient de proportionnalité entre le flux instantané et le courant parcourant la bobine. On le nomme auto-inductance de la bobine et ce paramètre se mesure en henrys (H). En théorie, la tension aux bornes d’une bobine est : U BC

trois phases rotoriques dans l'espace peuvent être représentés comme indiqué en (Figure 1). Les phases rotoriques sont courtcircuitées sur elles mêmes. θ est l'angle électrique entre l'axe de la phase a statorique et la phase a rotorique. La loi de Faraday permet d'écrire : dϕ v = Ri + dt Pour les 3 phases statoriques on résume cette écriture par l'écriture matricielle condensée : [v abcs ] = Rs [iabcs ] + d [ϕ abcs ] dt ⎡v as ⎤ ⎡i as ⎤ ⎡ϕ as ⎤ ⎢v ⎥ = R ⎢i ⎥ + d ⎢ϕ ⎥ s ⎢ bs ⎥ bs

Energie électrique fournie Fournir de l’énergie mécanique MOTEUR Energie mécanique utile Energie mécanique fournie Fournir de l’énergie électrique GENERATRICE Pertes d'énergie Energie électrique utile II- PRINCIPE DE FONCTIONNEMENT D’après la loi de Faraday (règle des « trois doigts», main droite), si un conducteur traversé par un courant électrique est placé dans une zone de champ magnétique alors ce conducteur est soumis à ……………………………………………… et il effectue ………………………………………………………... Force (Pouce)

fermés sur des impédances ou en court-circuit seront alors parcourus par des courants de même pulsation ωr. Les enroulements rotoriques parcourus par des courants dans un champ magnétique sont soumis à un couple électromagnétique qui, d’après la loi de Lenz, tend à réduire la cause qui lui a donné naissance i.e. l'écart entre Ωs et Ω, ainsi il doit : • entraîner le rotor à la poursuite du champ tournant et augmenter Ω si Ωs > Ω ; la machine fonctionne en moteur. • freiner le rotor et réduire Ω

observations précédentes s’expriment dans la loi d’induction de Faraday (ou loi de Lenz-Faraday), fondée sur les travaux de Michel Faraday en 1831 et sur l’énoncé de Heinrich Lenz de 1834 : d/dt est la dérivée de (phi) par rapport à t L’unité de flux magnétique est le Weber (Wb) en hommage au physicien allemand Wilhelm Eduard Weber (1804-1891). Comme e(t) est exprimé en volt et t en seconde, [Wb]=[V].[s] La loi de modération de Lenz est une loi qualitative qui découle du signe opposé de e(t)

37 Chapitre IV- Induction électromagnétique IV.1- Les lois de l’induction IV.1.1- L’approche de Faraday Jusqu’à maintenant, nous nous sommes intéressés essentiellement à la création d’un champ magnétique à partir d’un courant permanent. Ceci fut motivé par l’expérience de Oersted. A la même époque, le physicien anglais Faraday était préoccupé par la question inverse : puisque ces deux phénomènes sont liés, comment produire un courant à partir d’un champ magnétique ? Il fit un certain nombre d’expériences

2008-2009 Table des matières 1 Les machines électriques tournantes 2 Les lois de l’électromagnétisme 2.1 2.2 2.3 2.4 La loi d’Ampère . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . La loi de Laplace . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . La loi de Faraday . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . La loi de Lenz . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2 2 2 2 3 3 3 3 4 4 4 5 6 6 7 7 7 7 7 8 8 3 Description