Loi de Lenz-Faraday

. . . . 11.2 Le régime variable . . . . . . . . . . . 11.2.1 Le phénomène de propagation . 11.2.2 Le phénomène d’induction . . . 11.2.3 Le phénomène de capacité . . . 11.3 L’induction électromagnétique . . . . 11.3.1 Loi de Faraday-Lenz . . . . . 11.3.2 Equation de Maxwell-Faraday . 11.4 Le théorème d’Ampère . . . . . . . . . 11.4.1 Equation de continuité . . . . . 11.4.2 Le théorème d’Ampère . . . . . 11.5 En résumé . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . densité de . . . . . . . . . . . . .

. . . . . . . . . . . e 2. Loi de Coulomb . . . . . . . . . . . . . . . . . 3. Loi de Gauss . . . . . . . . . . . . . . . . . . Potentiel ´lectrique . . . . . . . . . . . . . . . . e 1. D´finition . . . . . . . . . . . . . . . . . . . e ´ 2. Energie potentielle d’une charge dans un champ . . . ´ 3. Energie potentielle d’une distribution de charge . . . ´ Electrostatique et conducteurs . . . . . . . . . . . ´ 1. Equation de continuit´ . . . . . . . . . . . . . . e 2. Loi d’Ohm . . . . . . . . . .

induit des courants dans la masse. Ces courants ont deux effets : • ils provoquent un échauffement par effet Joule de la masse conductrice ; • ils créent un champ magnétique qui s'oppose à la cause de la variation du champ extérieur (loi de Lenz). Lorsque la variation de flux est due à un déplacement du milieu devant un champ magnétique constant, les courants de Foucault sont responsables de l'apparition de forces de Laplace qui s'opposent au déplacement, d'où l'effet de freinage observé

lancer. 6.4 Moteur asynchrone J’ai perdu la feuille... :-/ 7 Induction 7.1 Généralité Théorème 7.1. Loi de Lenz (loi de la modération) "En réponse à une sollicitation extérieure provoquant la variation d’une grandeur 147.2 Conversion électromécanique de puissance 8 CHAMP GRAVITATIONNEL caractéristique de l’équilibre, un système évolue de manière à modérer la variation initiale." Formule 7.2. Loi de Faraday e = −dφ dt ♥ BC’est bien e et non pas i. Théorème 7.3. Auto-induction i(t)⇒ ∃Bp(t)⇒ φp(t) Formule

l’électrocinétique dans le cadre de l'approximation des états quasi stationnaires - Courant, intensité, densité de courant, conservation de la charge, tension, loi des nœuds, loi des mailles. - Caractéristique d'un dipôle ; conductivité, loi d'Ohm. 2. Magnétostatique du vide - Distributions et densités de courants. - Le champ magnétique B ; sa topographie. - Loi de Biot et Savart pour un circuit filiforme. - Circulation de B ; théorème d'Ampère ; formulation locale. - Champs magnétiques d'une spire circulaire

volumes, méthodes d’intégration) jusqu’aux équations différentielles du 1er ordre à variables séparables. 2. Nombres complexes (opérations, formule de Moivre). 3. Probabilités (combinatoire, univers probabilisable ; variables aléatoires discrètes, loi binomiale). 4. Progressions, suites, séries (convergences, formule de Taylor). Le maître approfondit dans chacun des sujets les thèmes de ses choix en développant leurs aspects théoriques et en privilégiant la résolution des problèmes. APPLICATIONS

induction magnétique B proportionnelle à I . Le champ magnétique H est égal au → − produit n · I . L’ensemble des spires canalise les lignes d’induction, soit un flux d’induc→ − tion F : → − − → F = B · S où : S est la section droite de la bobine Loi de Lenz et self-induction → − Lorsque nous faisons varier F dans un circuit fermé, il devient le siège d’un courant induit → − → − Ii . Le sens de ce courant induit est tel que le flux F qu’il produit à travers le circuit tend à s’opposer à la variation

induction magnétique B proportionnelle à I . Le champ magnétique H est égal au → − produit n · I . L’ensemble des spires canalise les lignes d’induction, soit un flux d’induc→ − tion F : → − − → F = B · S où : S est la section droite de la bobine Loi de Lenz et self-induction → − Lorsque nous faisons varier F dans un circuit fermé, il devient le siège d’un courant induit → − → − Ii . Le sens de ce courant induit est tel que le flux F qu’il produit à travers le circuit tend à s’opposer à la variation

du chapitre suivant. Chapitre I : Généralités 50 Références bibliographiques 1. 2. 3. 4. 5. 6. Carette L., Pouchol J.M., Silicones, in: Traité plastiques et composites: Techniques de l'ingénieur, 2001, A3475, pp.1-18. Dvornic P.R., Lenz R.W., Polysiloxanes, in: High temperature siloxane elastomers, Basel: Huthig & Wepf, 1990, pp.25-83. Rochow E., Introduction à la chimie des silicones, Paris: Dunod, 1957, 181p. Hardman B., Torkelson A., Silicones, in: Encyclopedia of polymer science

magnétique B proportionnelle à I . Le champ magnétique H est égal au → − produit n · I . L’ensemble des spires canalise les lignes d’induction, soit un flux d’induc→ − tion F : → − − → F = B · S où : S est la section droite de la bobine Loi de Lenz et self-induction → − Lorsque nous faisons varier F dans un circuit fermé, il devient le siège d’un courant induit → − → − Ii . Le sens de ce courant induit est tel que le flux F qu’il produit à travers le circuit tend à s’opposer à la