Loi de Planck

.......................65 Explications....................................................................................................67 S-2.1 Cinématique, dynamique et vecteurs ...................................................71 S-2.2 La loi de Bode ......................................................................................78 S-2.3 Lois et théories .....................................................................................78 Résumé et notions importantes ........

de Joule-Thomson . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.8 Applications au gaz parfait . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.8.1 Loi de Joule . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.8.2 Relation de Mayer . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.8.3 Loi de Laplace . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.8.4 Formule de Reech . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.9 Enthalpie d’une

de Joule-Thomson . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.8 Applications au gaz parfait . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.8.1 Loi de Joule . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.8.2 Relation de Mayer . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.8.3 Loi de Laplace . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.8.4 Formule de Reech . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.9 Enthalpie d’une

Joule-Thomson . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.8 Applications au gaz parfait . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.8.1 Loi de Joule . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.8.2 Relation de Mayer . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.8.3 Loi de Laplace . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.8.4 Formule de Reech . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 4.9 Enthalpie

classique » rend compte en reliant l’ensemble des paramètres et des contraintes ( propriétés du solide étudié) et que les piliers théoriques sur lesquels s’appuient cette science correspondent au 2 principes fondamentaux de conservation de l’énergie et de loi d’évolution. ii) que la matière solide peut être représentée par des assemblages de particules « élémentaires » (atomes, molécules) qui sont liées dans l’espace (cartésien) les unes aux autres d’une façon donnée : cette représentation microscopique

n i=1 n n n n bi i=1 ∂u = 0, ∂xi 9. Equation du t´l´graphe dans R2 : ee bi i=1 ∂u = 0, ∂xi 11. Equation d’Airy dans R2 : ∂ (ξi u) = 0 ∂xi o` ξ est une fonction ` valeurs dans Rn de classe C 1 . u a 14. Equation de Fokker-Planck dans Rn+1 : ∂2 ∂u − (ai,j u) + ∂t i,j=1 ∂xi ∂xj n n i=1 ∂ (bi u) = 0, ∂xi o` A = (ai,j )1≤i,j≤n est une application ` valeurs dans Mn (R) de classe u a 1 C et b est une application ` valeurs dans Rn de classe C 1 . a 12 Chapitre 1.

remplacée (car il ne s’agissait pas d’une modification), par la théorie newtonienne. Kuhn mit à profit les leçons que lui avait enseignées la lecture d’Aristote pour étudier d’autres auteurs comme Boyle et Newton, Lavoisier et Dalton, ou Boltzmann et Planck. Afin de mieux comprendre la domination d’une conception et l’émergence de nouvelles théories qui viennent la remplacer, Kuhn s’est également intéressé aux disciplines telles que la psychologie, notamment gestaltiste, le langage, la philosophie, la

milieu en mouvement (H. POINCARÉ, Valeur sc., 1905p. 201). Théorie corpusculaire de la lumière. Théorie suivant laquelle la lumière consiste dans une émission de corpuscules matériels : 6. Les lois de rayonnement du « corps noir » conduisaient Planck à l'hypothèse des quanta d'énergie; et cette hypothèse entraînait peu de temps après, avec la théorie des « photons » d'Einstein, une sorte de retour à la théorie corpusculaire de la lumière...
Gds cour. pensée math., 1948, p. 419. Théorie ondulatoire

Terre qui est recueillie à son retour dans le récepteur (on néglige dans ces calculs les effets liés à l’atmosphère et les pertes à la réflexion). 2.d) L’énergie d’un photon de longueur d’onde λ est W=hc/ λ, où h=6,62.10-34J.s est la constante de Planck et c=3.108m.s-1 est le vitesse de la lumière. Le laser émet à chaque impulsion une énergie lumineuse E = 0,3J. Quel est le nombre moyen de photons revenant à chaque impulsion sur la Terre ? Conclure. 1. 2. Que vaut l’angle d’incidence i final

la figure suivante : Figure 2 : Spectre du rayonnement électromagnétique solaire Selon la théorie corpusculaire, la quantité d’énergie transportée par un photon est donnée par la relation suivante : Ep = hν=hc/λ, ou h est dite la constante de Planck (6.626 10-34 Joules seconde Js). On observe que la quantité d’énergie transportée est inversement proportionnelle à la longueur d’onde. Les ondes de faibles longueurs sont donc les plus énergétiques. Cette quantité d’énergie par photon est faible