Lois de Snell-Descartes

4k4x = 1 vφvg = c2 12.3 Propagation d’une onde électromagnétique dans un mi- lieu ohmique – Réflexion sur un conducteur parfait 12.3.1 Propagation d’une onde électromagnétique dans un milieu oh- mique Proposition 12.34. Condition de validité de la lois d’ohm locale en RSF f << 1014Hz ♥ Proposition 12.35. Conditions d’approximation de l’effet de peau ♥♥♥♥♥ • −→j = γ −→ E (γ ∈ R) (Loi d’ohm locale) • ρ = 0 • ε0 ∂ −→ E ∂t ≈ 0 Formule 12.36. Distance caractéristique de l’effet de peau δ = √ 2 µ0γω

par son expérience personnelle : il préparait ainsi l’œuvre de Descartes. En religion, il se montra fort circonspect et n’attaqua aucune doctrine ; on dirait qu’il ne sait rien en cette matière ou qu’il doute de tout. Sa devise était : Que sais-je ? Dans les questions controversées, il se borne à rapporter le pour et le contre, mais il donne rarement son opinion. Descartes René Descartes, né à La Haye en Touraine (devenue Descartes) le 31 mars 1596 et mort à Stockholm (Suède) le 11 février 1650

XVIIe siècle, au moment où toutes les branches de la science moderne commençaient à se développer, que débuta l'étude scientifique de la Lumière. Entre 1620 et 1670, les découvertes s'accumulèrent : découverte des lois quantitatives de la réflexion et de la réfraction par Snell et par Descartes, observation de la double réfraction du spath d'Islande par Bartholin, première description de certains phénomènes de diffraction par Grimaldi, découverte par Newton de la décomposition spectrale de la lumière

l’air ̈ Connaître la vitesse de la lumière dans le vide ou dans l’air ̈ Savoir que la longueur d’onde caractérise dans l’air et dans le vide une radiation monochromatique ̈ Connaître le domaine des radiations visibles. ̈ Savoir ̈ Connaître A les lois de la réfraction et le phénomène de réflexion totale. Propagation de la lumière 1. Sources de lumière Tout corps solide porté à haute température émet de la lumière (filaments chauffés à haute température, le Soleil, …). A faible pression, de nombreux

L'Univers Notre Univers (du moins, ce que nous en connaissons) n'est pas chaotique : il est organisé, logique, et obéit à des lois : les lois de la Physique. Savoir si ces lois ont été décrétées par quelqu'un , votées démocratiquement , ou si elles se sont engendrées elles-mêmes, c'est un débat dans lequel je n'entrerai pas. Par contre, nous voulons les découvrir, ces lois ! Qui n'a jamais cherché à comprendre le monde qui l'entoure et sa place dans l'Univers ? Je sais que vous avez hâte de sonder

54/134 Partie 2 : L'Univers Notre Univers (du moins, ce que nous en connaissons) n'est pas chaotique : il est organisé, logique, et obéit à des lois : les lois de la Physique. Savoir si ces lois ont été décrétées par quelqu'un engendrées elles-mêmes, c'est un débat dans lequel je n'entrerai pas. Par contre, nous voulons les découvrir, ces lois ! Qui n'a jamais cherché à comprendre le monde qui l'entoure et sa place dans l'Univers ? Je sais que vous avez hâte de sonder les mystères de l'infiniment

seulement q . 3 Ascension d’un ballon sonde Un ballon sonde a une vitesse d’ascension verticale v 0 indépendante de son altitude. Le vent lui communique une vitesse z proportionnelle à l’altitude z atteinte. horizontale v x = tc 1 • Déterminer les lois du mouvement x(t) et z(t) ainsi que l’équation de la trajectoire x(z). 2 • Calculer le vecteur accélération du ballon. 4 Trajectoire et hodographe d’un mouvement plan sur une parabole Un point matériel M décrit la courbe d’équation polaire q 

législation universelle. Mais selon Kant, nous n’avons aucune certitude, ni théorique ni même pratique, au sujet de ce qui peut résulter de la résolution de notre volonté moralement bonne : tout effet dans le monde se produisant nécessairement d’après les lois de la nature, nous ne pouvons pas expliquer de quelle manière la causalité intelligible de notre volonté peut avoir des effets au sein de la nature25. Or, le bonheur dépend précisément de causes naturelles. Comment un fondement intelligible de la

= (R N + R P) / 2 Avec : (II.17) sin 2 (q - i ) RN = sin 2 (q + i ) (II.18) et RP = tg 2 (q - i ) tg 2 (q + i ) (II.19) Où: q : Angle de réfraction du rayon au niveau de la vitre. I et q: Sont reliés par la relation de Snell-Descartes : n1 ´ sin (i) = n2 ´ sin (q) (II.20) Avec : n1 : indice de réfraction absolue du milieu traversé par le rayon incident n2 : indice de réfraction absolue du milieu traversé par le rayon réfracté Le coefficient d absorption pour le rayonnement

magn´tique et champ magn´tique . e e e . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . lois de Maxwell Introduction . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Loi de Faraday . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Loi d’Amp`re . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . e ´ Equation de continuit´ . . . . . . . . . . . .