Moment magnétique

MECANIQUE THEORIQUE :(RDM) SOMMAIRE Présentation du module : A – Connaître les notions de la statique Résumé de théorie Les forces I.1. Définition…………………………………………… I.2. Caractéristiques d’une force…………………………. I.3. Unité d’une force……………………………………. Les moments d’une force par rapport à un point. II.1. Définition………………………….………………… II.2. Unité………………………………………………….. II.3. Signe…………………………………………………. II.4. Théorème de VARIGNON III. Les diverses sollicitations III.1. Les charges de les surcharges……………………….. III

matériel ................................................... 18 Puissance et énergie en référentiel galiléen ....................... 28 Oscillateurs ....................................................................................... 40 Théorème du moment cinétique ............................................. 59 Forces centrales conservatives – Interaction newtonienne ............................................................ 69 Mécanique en référentiel non galiléen ............................

l'ATR (sans élévation) et terminer la rotation arrière à la réception. Élaboration du flip arrière : je suis sur les pieds et je dois arriver sur les mains : générer un déséquilibre arrière par une poussée en avant du CG + transfert du moment cinétique (lancer des bras) et blocage des bras (ouverture bras tronc) je suis sur les mains et je dois retourner sur mes pied : action réaction sur le sol , poussée excentrée (pour créer un mvt de rotation) = blocage d'un mvt de translation

dimensions de la poutre. Le module de Young (E) et la masse volumique (r) sont les caractéristiques propres au matériau. La section (S), le moment quadratique (I) et la longueur de la poutre (L) sont les paramètres géométriques à prendre en compte pour la résolution du problème. Rappelons la définition du moment quadratique : I=Ÿ ŸS y2 dS Figure 1 : calcul du moment quadratique y y G Æy x x 2002.Vibroflexion.nb 2 ü Mouvement de flexion Considérons une poutre vibrant en régime

La ( ) tartine amorce une rotation sans glissement autour de l’arête Oy z du bord de la table. À l’instant t, la tartine est repérée par l’angle θ de la figure 2. La vitesse anguFig. 2 : chute d’une tartine dθ . Le laire est notée ω = dt 1 moment d’inertie de la tartine par rapport à l’axe Gy, parallèle à Oy et passant par G, est JGy = ma2 et 3 par rapport à l’axe Oy il est . u 1 – En introduisant les réactions tangentielle et normale de la table en O, notées respectivement T et ˆ

a v ( I S ) / R = ((R − r )α + rθ ) α et v ( I Rail ) / R = R β α ɺ ɺ ɺ Le roulement est sans glissement v g ( I ) = 0 ⇒ ((R − r )α + rθ ) = R β ⌢ ɺ 7—dans R g le moment cinétique σ 1C de la sphère en C : σ 1C = J θ k ⌢ ɺ ɺ Le théorème de Koenig donne σ 1O = σ 1C + m OC ∧V (C ) ⇒ σ 1O = J θ + m ( R − r ) 2 α k ⌢ ɺ 8— dans R g le moment cinétique σ 2O du rail en O : σ 2O = J ' β k ( ) 9— dans R g l’énergie cinétique E CS la sphère : E CS = 1 ɺ2 1 ɺ J θ + m (R − r )2 α 2 2 2 1 ɺ dans

INSTITUT POLYTECHNIQUE DES SCIENCES AVANCEES MINI-PROJET Physique I Théorème du moment cinétique : Application à la comète de Halley 1ERE PARTIE : ETUDE D’UN CAS SIMPLE | 1. dLdt=MFO=Σ F ∧ r Le mouvement du système est rectiligne uniforme, on a alors : Σ F= 0 et MFO= 0 Le vecteur moment cinétique L est donc conservé, car: dLdt=MFO= 0 2. O v A3 A2 A1 h r v v v L=r ∧ v*m Lm= r∧v On a donc l’air

trou noir. Au fur et à mesure qu'il va s'approcher de celui-ci, vous verrez sa montre tourner de plus en plus lentement. Le déplacement de l'aiguille correspondant à une seconde prendra de plus en plus de temps, une minute, une heure, une journée. Au moment où il atteindra le rayon de Schwarzschild, ce mouvement prendra un temps infini. L'image de votre ami restera figée pour l'éternité. Pour lui, par contre, la situation sera inversée. Quand il lira l'heure sur sa montre, il ne remarquera rien de

d’hydrogène est : [pic] Quelle est la signification d’une énergie total nulle 2- On tient compte des deux hypothèse suivant (hypothèse de Bohr) : - Les seules orbites permise pour les électrons sont celles pour les lesquelles le moment cinétique [pic] satisfait la relation [pic]ou n entier non nul L’électron rayon seulement e l’énergie lorsqu’il transite d’une orbite relative à une énergie En à une autre orbite caractérisée par Em plus petite. La fréquence νnm d’émission

z D Les moments statiques de la section par rapport aux axes y et z sont définis par : ∫ y ∫ A θ A M y = z dA ; M z = y dA On appelle centre de gravité de la section le point O dont les coordonnées sont définies par les relations : yO = Mz A zO = My A 4 RDM - Ossatures On appelle moments quadratiques de la section par rapport aux axes y et z, les quantités : ∫ ∫ A A I y = z 2 dA ; I z = y 2 dA On appelle moment produit de la