Moment magnétique

GENERALES. r Moment quadratique / axe (G, y ) : r Moment quadratique / axe (G, z ) : synthèse CI 6 / RDM : moment quadratique et quadratique polaire CI 6 / statique I Gy = ∫ z 2 ds I Gz = ∫ y 2ds Unité : unité de longueur 4 ( mm4 ) Moment quadratique polaire en G : I 0 = ∫ ( y 2 + z 2 )ds = I Gy + I Gz Figure 1 : sections simple de poutres 2) FORMULAIRE POUR QUELQUES SECTIONS SIMPLES. 1.1) Section circulaire : r Moment quadratique / axe (G, y ) : r Moment quadratique /

S/R0 dm AP VP,S/R0 dm P E  P E     Résultantecinétique Moment cinétiqueen A A Soit S un solide en mouvement par rapport à un repère R0. On appelle torseur cinétique de S    évalué au point A le torseur : CS/R 0 = R c σ A,S/R0 A . 3.2. Calcul du Torseur cinétique   d OPdm dt P S   mVG,S/R0 Résultante cinétique :      d  RC VP,S/R 0 dm OP dm dt P S P S Moment cinétique :   σ A,S/R 0 P S     AP VP,S/R 0

est mis en place : l'accéléromètre pendulaire. Nous nous intéressons maintenant à l'accéléromètre pendulaire suivant : (schéma) Il est composé d'un cylindre d'inertie I avec un balourd de masse m, situé à une distance r de son axe. Deux moment s'opposent à la rotation de cet axe : celui d' un ressort de raideur k, et celui d'un frottement visqueux de coefficient f. Nous allons étudier la réponse de ce système à une entrée en échelon. Dans un premier temps, établissons l'équation d'accélération

faire très fins, fait appel à des sensations très furtives. C’est une action très courte dans le temps, effectuée à une vitesse très importante. Les prises d’informations sont donc difficiles ainsi que la charge affective et émotive, notamment au moment de l’appel. Il est donc intéressant de varier les situations d’apprentissage, les sensations, d’enrichir le saut global d’expériences variées avec des aménagements matériels (lattes, contre – haut, tremplins…) A) les phases techniques : 1)

ont pour effet de courber l’objet. La torsion est créée par un moment agissant autour de l’axe de la poutre dans un plan parallèle qui crée des contraintes de cisaillement. Par exemple, une poutre encastrée dans un mur supportant un poids au bout d’une tige transversale située à l’extrémité opposée à l’encastrement peut subir des forces internes qui feront torde la poutre. À cause du poids situé au bout de la transversale le moment agira autour de l’axe longitudinale de la poutre. Si la résistance

C’est LE sujet de la rentrée. Celui qui occulte tous les problèmes socio-économiques du pays : la sortie du dernier livre de Valérie Trierweiler. Intitulé Merci pour ce moment (Les Arènes), ce livre raconte avec force détails la relation intime entre François Hollande et son ex-compagne. Si "aucun secret d’Etat" n’est révélé, il s’agit en réalité d’un portrait acide du président de la République. Un grand déballage dont de nouveaux extraits ont fuité ce mercredi dans la presse. Ainsi, ce le livre

situées à gauche de la section considérée. Isolons le tronçon situé à gauche de la section (S) : il n’y a qu’une force : (S) A Effort tranchant T = A Moment fléchissant Dans une section droite de centre de gravité G : Mf = moment résultant en G de toutes les forces situées à gauche de la section considérée. Il n’y a qu’une force : (S) A G d Moment fléchissant Mf = - ||A|| x d 2 DIAGRAMMES Ici il y a 4 forces, nous ferons donc 3 sections : + S1 A S2 F1 F2 S3 B A B C D 2m 3m ║F2║=500N

I.3 Exprimer le moment cinétique du premier rouleau relativement au point O1 puis l’énergie • cinétique initiale de l’ensemble (solide S + rouleau n°1) en fonction de X 0 , M, J, r. Cette énergie sera notée Ec(0). Calculer la valeur de cette quantité. I.4 Par utilisation du théorème de la résultante dynamique appliqué à S, obtenir deux relations •• liant N1, N2, T1, T2, M, X (relations 3 et 4). I.5 I.6 En considérant le rouleau n°1 seul et, en utilisant le théorème du moment dynamique, donner

gyroscope autour de son axe d : distance entre le centre de gravité du disque et le point de contact de son axe avec le sol I : moment d'inertie du gyroscope autour de son axe Ip : moment d'inertie du gyroscope autour de l'axe vertical de précession L : vecteur moment cinétique du gyroscope L0 : vecteur moment cinétique du gyroscope autour de son axe L0 = Iω0 Lp : vecteur moment cinétique du gyroscope autour de la verticale ( précession )d : distance du centre de gravité du gyroscope au point de contact

Mouvement relatif OBJECTIF Utiliser un logiciel informatique pour tudier le mouvement relatif dun objet 1 . LE CYCLISTE ET LA BALLE. Un cycliste se dplace vitesse constante. Au moment o il passe par la position 1, il laisse tomber une balle de tennis. Position 1 Position 2 Instant o le cycliste lche la balle Instant o la balle touche le sol. Complter le schma en reprsentant la balle lendroit o, selon vous, elle a touch le sol. Tracer la trajectoire que, selon vous, la balle a dcrit au cours