Moment magnétique

Hypothèses de travail ................................................................................................. 4 2.2 Relation fondamentale de la dynamique .................................................................... 4 2.3 Théorème du moment dynamique.............................................................................. 5 2.4 Equations des angles d’Euler ..................................................................................... 5 3 Modélisation linéaire simplifiée autour

Conservation de l'énergie mécanique: La roue de Maxwell 1) Objectifs: Déterminer le moment d'inertie de la roue de Maxwell. Vérification de la loi de conservation de l'énergie mécanique du système au cours du mouvement. 6 7,8 5 4 9 3 2 1 Ce qu'il vous faut : 1- Pied de support en "A" PASS 2- Tige carrée PASS, / = 1000 mm 3- Mètre de démonstration. / - 1000 x 27 mm 4- Dispositif d'arrêt avec déclenchement 5- Curseur pour mètre, rouge, plastique, une paire

15 m de long. La charge totale vaut : ⃗ ② Effort tranchant – Moment fléchissant x x Effort tranchant Moment fléchissant Le moment fléchissant agit sur la déformée : Le moment fléchissant induit une répartition de contrainte sur toute la section de la poutre, certaines fibres sont comprimées et se raccourcissent alors que d’autres sont tendues et s’allongent. RDM : FLEXION des POUTRES Plus le moment fléchissant est grand plus la courbure est importante. Déformée

fondamentales de la RDM. -i- Table des Matières Page Chapitre 1 Caractéristiques Géométriques des Sections Planes 1.1. Introduction 2 1.2. Aire d’une section 2 1.3. Moment statique 4 1.4. Centre de gravité 5 1.5. Moment d’inertie 8 8 10 1.5.1. Définition 1.5.2. Moment d’inertie polaire 1.6. Variations des moments d’inertie 1.6.1. Translation des axes 1.6.2. Rotation des axes 11 11 13 1.7. Module de résistance 17 1.8. Rayon de giration 17 1.9. Conclusion 18 Exercices 19 Chapitre

................................ 5   Mise  action  du  champ  magnétique.............................................................................................................................. 5   Observations  avec  champ  magnétique  à  1,37T  en  vue  perpendiculaire  au  champ  B ........................... 6   Observations  avec  champ  magnétique  à  1,37T  en  vue  parallèle  au  champ  B ........

matériel ................................................... 18 Puissance et énergie en référentiel galiléen ....................... 28 Oscillateurs ....................................................................................... 40 Théorème du moment cinétique ............................................. 59 Forces centrales conservatives – Interaction newtonienne ............................................................ 69 Mécanique en référentiel non galiléen ............................

changent de sens la stabilite laterale est detruite. G ! > !0 Claude COHEN TANNOUDJI (Nobel 97) dirige l'equipe travaillant a l'ENS sur le refroidissement des atomes. en accord avec la discussion qualitative precedente. 3 Partie III Levitation magnetique A ce qui caracterise une precession a la vitesse angulaire ;! = ; M ;! B: J! L'approximation gyroscopique est valable si ! , soit si !2 MJB : 3. ! ! 1. ;! ; ! a) ! 0 donc ;! u a une direction xe. b) Lorsque ;! u = ;; u!z , l'energie potentielle

conservation du moment angulaire pour préparer l'atterrissage. Technique: L'animal détermine d'abord visuellement ou grâce à son organe vestibulaire le haut du bas, puis se tourne pour faire face au sol sans rien changer à son élan. Ses vibrisses lui permettent de déterminer la distance qui le sépare du sol2. Tout d'abord son corps se plie par la moitié, de sorte que la moitié avant tourne autour d'un axe différent de la moitié arrière. Il replie ensuite ses pattes avants pour réduire le moment d'inertie

considérer en translation uniforme par rapport au référentiel de Copernic. → − → − − C.1.2 Le moment cinétique L = M R ∧ →. D’après le théorème du moment cinétique sa v S variation au cours du temps est égale au moment des forces appliquées. Ici, la seule force est la → − force d’attraction terrestre dirigée suivant O, son moment est nul et L se conserve. 2 − → C.1.3 D’après la définition du moment cinétique, le vecteur OS est toujours perpendiculaire → − → − à L . Ce vecteur étant constant

C'est presque une figure imposée, le couple politique qui dévoile une partie de son intimité dans Gala ou Paris Match. C'est à peu près l'équivalent magazine d'un dimanche passé sur le canapé rouge de Michel Drucker. Une façon pour le ministre, le candidat ou le chef de parti, de s'humaniser, de dévoiler l'homme. C'est fait en accord entre les uns et les autres, ultracontrôlé, les photos sont posées. En théorie. Ce mercredi matin, Valérie Trierweiler est en colère contre Paris Match, le