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PHI 1501 – INTRODUCTION À LA PHILOSOPHIE CHAPITRE 1 : DU MODE DE LA PENSÉE MYTHIQUE AU MODE DE LA PENSÉE RATIONNEL La naissance de la philosophie : un nouveau mode de pensée La philosophie occidentale est née autour du VIe siècle avant notre ère, en Grèce (aussi ou se retrouve actuellement la Turquie et l’Italie). Elle se distingue du mode de pensée mythique par sa démarche rationelle pour répondre à nos interrogations sur l’univers et sur la condition humaine. Aujourd’hui, la philosophie coexiste

plein sud, la route des citadelles khmères : Nakhon Ratchasima Phimai Muang Tham Surin Prasat Khao Preah Viharn Le Sud-Ouest Sables blancs, mer d'émeraude, falaises et jungles de la côte d'Andaman. Phuket Khao Sok, pour dormir dans les arbres Ko Phi Phi ou Khao Lak pour la plongée, ou Krabi pour l'escalade Ko Lanta, pour un mélange parfait entre calme et animation Parc maritime de Ko Tarutao et ses îles sauvages et reposantes Le Sud-Est Détente et fiesta dans les îles. Ko Samui : plages et farniente

ëlR ºpdJn= pg˜ZUÐ ì|wí ð nY ëŽd_axí º‹4n_RÌ ëŽbd¶ ‹w ‹gfcUí ºØn˜_UÐ DL ŠÉÌí Ú{bUÐ : ‹gša—dR w ì|wí ºìÚ{bx 3í d_R Ð {x}x ø = Ð }YÌ nY ŠcR ºp˜CÐ f_e= wí phLPUÐ ÒØÐÚüÐí Ñ Š[ai ëj= ˜hœi ŒfR È }acUÐ {x}x pdYnZUÐ phiŽcUÐ >ØÐÚÎ ŒL Õ} ëŽcUÐ : ëŽcx R ºpþhZCÐ f_e= w šUÐ phiŽcUÐ ÒØÐÚüÐ Ì w}cx êÌ ˜² ënTÌ ÊЎH ºLŽSí {x}xí Ð ìÍnZx nY øÎ Ð Šw  ê{L ‹gšg˜I 3í ºì{x}x øí PUÐ ˆd¶ ø Ð ëÌ ‹w{fL = ØÐ}CÐ éz^TÐ ½ Ð ÑnšcU ox|c> Óna[UÐ ÚnciÎí ÈDLúÐ Š›CÐ Uí nð 4Î Ð paÉ n_CÐ Ú{bx ‹gšLnJí ìŽ[L

précédents: 0,1,1,2,3,5,8,13,21.....La relation avec le nombre d'or est que le ratio entre deux nombres successifs de la suite tend vers le nombre d'or. Le nombre d'or fascine les esprits depuis des millénaires. On le désigne par la lettre grecque φ (Phi) en référence au sculpteur grec Phidias (500 av JC) qui l'utilisa pour travailler sur la statue d'Athéna décorant le Parthénon à Athènes. Il est présent dans la nature ; les peintres, les sculpteurs et les architectes l'ont souvent employé pour trouver

» et « 6 heures ». Commenter les variations constatées. 3.2.5 Justifier l’aspect lactescent du sérum 2 heures après un repas. 3.2.6 Le dosage des triglycérides ne doit pas être effectué moins de 10 heures après un repas. Justifier. Données : pHi des lipoprotéines : entre 5 et 7. 4. Variation physiopathologique (5 points) ig ne m en t pr of Pour explorer une des composantes de la fonction rénale, on détermine la clairance de la créatinine endogène. 4.1 Définir la

COOH puis au NH3. 2- Courbes de titration des AA A pH=0, on est à 100% de la forme diprotonée. En zwiterion, on est à 50% de la fome zwiterionique et 50% de la forme diprotonée. Détermination des valeurs de pKa Quand A=B → pHi= 0,5(pKa1 + pKa2) Les valeurs des pKa des AA dont les chaines latérales ne sont pas ionisantes sont très proches mais pas identiques. Pour les AA à chaine latérale ionisable: 3 valeurs de pKa. Classer les pKa par ordre croissant. L'A joue

utilis´e avec e e c a e e eval3dp : function [x,y,z] = tore(theta, phi) // param´trisation classique d’un tore de rayons R et r et d’axe Oz e R = 1; r = 0.2 x = (R + r*cos(phi)).*cos(theta) y = (R + r*cos(phi)).*sin(theta) z = r*sin(phi) endfunction function [x,y,z] = helice_torique(theta, phi) // param´trisation d’une helice torique e R = 1; r = 0.3 x = (R + r*cos(phi)).*cos(theta) y = (R + r*cos(phi)).*sin(theta) z = r*sin(phi) + 0.5*theta endfunction function [x,y,z] = moebius(theta, rho) // param´trisation

« induit » en référence au fonctionnement en génératrice de cette machine. Les lignes de champ sortent du pôle Nord, traverse l'entrefer puis l'induit et entrent dans le pôle Sud. Elles retournent dans le pôle Nord par la culasse. Le flux magnétique O (phi) est généré par les bobines placées sur les pôles. Schéma ch3.1 : représentation d'un MCC. II. Fonctionnement d’un MCC : a. Force électromotrice et loi d'ohm : i. Modèle électrique : | Nous avons ici le modèle simplifié d'un

sH -jhãmýU[pic]mHnHsH u[pic]%hksã5?B*CJ(\?aJ(mH phO?½sH #hksã5?6?>*[pic]CJ0^JaJ0mH sH %hksã5?B* CJH\?aJHmH phI}sH %hksã5?B*CJ \?aJ mH ph€€€sH %hksã5?B*CJH\?aJHmH ph€€commecial3

dx^j. Dans le cas d'une masse à symétrie sphérique, on peut utiliser la métrique de Schwarzschild \mathrm ds^2=\left(1-\frac{R_S}{r}\right)c^2\mathrm dt^2 -\left(1-\frac{R_S}{r}\right)^{-1}\mathrm dr^2-r^2(\mathrm d \theta^2 +\sin^2 \theta \mathrm d \phi^2), avec R_S = \frac{2GM}{c^2}\approx 2.95\left(\frac{M}{M_\odot}\right) \mathrm{km} le rayon de Schwarzschild de la masse sphérique, strictement inférieur au rayon r. On en déduit \mathrm ds^2 =c^2\mathrm d\tau^2 \leqslant \left(1-\frac{R_S}{r}\right)c^2\mathrm