Réseau de diffraction

FACULTE DES SCIENCES DEPARTEMENT DE CHIMIE N° d'ordre : ………… Série : ……………… MEMOIRE Présenté Par Melle Amira BOUHALI Pour obtenir LE GRADE DE MAGISTER EN CHIMIE Option : CRISTALLOGRAPHIE Synthèse, Caractérisation et Etude Structurale par Diffraction des RX des Oxalates mixtes à base de Plomb, de Lanthane et de Strontium Soutenue le : 12 / 06 / 2005 Devant la commission d’examen : S. E. BOUAOUD C. BOUDAREN Professeur, Université Mentouri - Constantine Maître de conférences, Université

l’édifice classique. Parmi les nombreuses expériences réalisées, deux d’entre elles illustrent bien l’insuffisance des concepts classiques et la nécessité des concepts peu à peu introduits dans la Mécanique Quantique : l’effet photoélectrique et la diffraction d’électrons. Dans le cas de l’effet photoélectrique, Einstein en 1905 démontre que l’interaction rayonnement-matière ne peut s’expliquer dans le cadre de la théorie ondulatoire mais nécessite une interprétation corpusculaire. En effet, lors de l’interaction

thermo-différentielle : Principe Applications et quelques exemples 3.3 -Analyse thermogravimétrique Principe Applications et quelques exemples 4. Diffraction des rayons X  Rayons X Diffraction Diffraction des rayons X Méthodes expérimentales de diffraction des rayons X Utilisations de la diffraction des rayons X 5. Fluorescence des rayons X 6. Autres techniques de caractérisation (Diffraction des Neutrons, Spectrométrie infrarouge à transformée de Fourier, Spectroscopie Raman ….) 1. Introduction Les propriétés

indispensable que certaines grandeurs caractéristiques de l’appareillage soient comparables à la longueur d’onde de la lumière. De même, pour souligner l’aspect -9- ondulatoire de la particule quantique, grâce à une expérience de diffraction par exemple, un réseau de diffraction dont le pas est de l’ordre de grandeur de la longueur d’onde de De Broglie de la particule est primordiale Ordre de grandeur: Si les particules incidentes sont des électrons non relativistes de masse m et accélérés par une

suivant : I = Aréf2 + Aobj2 + 2Aréf Aobj cos([pic](uobj – uréf).OM) Il apparaît donc clairement que l’information de phase a été enregistrée. On dit que la plaque a été gravé : c'est-à-dire que la plaque photosensible devient une sorte de réseau de diffraction. Afin de simplifier l’expression de I je vais prendre Aréf = Aobj = A. Donc on aura : I = 4A2 cos2 ([pic](uobj – uréf).OM) J’ai présenté ici avec maple 10 le graphe 3D de I en fonction de x et y avec (x,y) les coordonnées d’un point M

comprendre la formation des images dans les instruments optiques. • Aspect ondulatoire: La lumière: un champ électrique et un champ magnétique qui se propagent à 300000 km/s. Ce modèle permet d’interpréter les phénomènes d’interférences et de diffraction. • Aspect corpusculaire: La lumière est constituée de petits grains d'énergie appelés photons Ce modèle permet d'interpréter l'émission et l'absorption de lumière par la matière. 2. Caractéristiques d'une onde électromagnétique. Une onde lumineuse

peut-on utiliser la connectique infrarouge, à la manière d’une télécommande de matériel audio/Vidéo (ex : Chaine HiFi, TV, etc…). La portée de cette technologie n’est que de 10m. Ce défaut cantonne la technologie infrarouge à des domaines autres que réseau (communication entre deux ordinateurs, ou entre un ordinateur et un PDA, une machine à calculer. Encore faut-il que ces équipements, pour communiquer, soient bien face à face, sans obstacle ! La nouvelle technologie sans fil, tant attendue, se construira

contact, …) - cinématiques particulières (poutres, plaques, …) TEM and Local Distortion Measurement Jany Thibault-Pénisson – IM2NP CNRS Mardi 16 mars – 18h00 – 19h00 1. Introduction : (5 mn) 2. Information in HR Image and CBED diffraction (10mn) HR Image formation :, conditions for atomic columns imaging, large parallel beam, thin samples CBED formation : ZOLZ and HOLZ lines interpretation, convergent focused beam, thick samples, Limitations : sample relaxation in some conditions

100 Annexes Annexe 1 – Techniques : Neutrons et Rayons X I – Introduction II – Les Neutrons II.1 Généralités II.2 Notion de section efficace II.3 Diffusion des neutrons par la matière II.4 Diffraction ou diffusion de Bragg II.4.1 Cohérent – incohérent ; élastique – inélastique II.4.2 Diffraction II.5 Production des neutrons II.5.1 Modérateur II.5.2 Neutrons produits dans les réacteurs II.5.3 Neutrons produits par spallation 104 105 105 109 109 109 111 115 115 116 119 119 119 120 10

quantité   G K K G G G G *   A.A R .A L exp j ( ωt − (k − k R + k L ).r ) , est émise dans la direction (k − k R + k L ) et correspond à une 75 diffraction dans l'ordre +1 sur le réseau que constitue l'hologramme. G K Si k L = k R , le signal diffracté dans l'ordre +1 reproduit exactement l'onde objet Σ (voir G K détails des calculs de diffraction en Annexe C). Si k L ≠ k R , l'onde diffractée existe encore (quel G que soit k L ou λ L ), mais il n'en sera plus de même dans le cas de l'hologramme