Taille apparente

ensuite Partie II : Etude de la lunette réglée à l’infini On pointe un objet se trouvant à l’infini qui nous apparaît sous un diamètre apparent . La distance entre les deux premières lentilles vaut alors . On donne la chaine image : 4) Déterminer la position et la taille de A1B1 5) Déterminer la position et la taille de A2B2 6) Calculer le diamètre apparent sous lequel est perçue l’image finale A’B’ 7) Calculer puis l’encombrement de la lunette. 8) Calculer le grossissement de l’instrument

préparation placée à 17,6 mm du centre optique de l'objectif. La mise au point étant réalisée, l'œil normal de l'observateur placé au foyer image de l'oculaire voit l'image définitive A'B' de l'objet AB donnée par l'appareil. 2.1 Position et taille de l'image intermédiaire et de l'image définitive. 1. Appliquer la relation de conjugaison des lentilles minces pour déterminer la position de l'image intermédiaire AlB1 en calculant O1A1. Justifier (expression littérale et valeur

l’objectif est confondu 1 avec le foyer principal objet F2 de l’oculaire). L1 F′ 1 F2 L2 F′ 2 où θ′ est l’angle sous lequel on voit l’astre à travers l’instrument (= après l’oculaire), et θ l’angle sous lequel on voit l’astre à l’œil nu (= diamètre apparent). Les angles θ et θ′ étant petits, on peut faire les approximations suivantes, en exprimant les angles en radians : tan θ ≃ θ et tan θ′ ≃ θ′ O1 O2 Dans le triangle O1 B1 A1 , rectangle en A1 : A1 B 1 A1 B 1 = θ ≃ tan θ = O1 A1 f1 Dans le

puissance du microscope (la puissance intrinsèque) est donnée par : P = 1 / f ’ = – Δ / f ’1.f ’2. Elle est négative, traduisant le fait que l'image est inversée. Le grossissement du microscope est égal au rapport du diamètre apparent de l'image et du diamètre apparent de l'objet vu à l'œil nu à la distance minimum de vision distincte δ. Donc G = P.δ. Il varie avec l'observateur. On prend souvent par convention δ = 25 cm et alors G = P / 4 : c'est le grossissement commercial. Le grossissement

visibilité des éclipses de Soleil La méthode exposée dans l'Almageste ne subira pratiquement aucune modification jusqu'au XVIIe siècle. On mentionnera néanmoins le grand astronome arabe Al-Battani (milieu IXè-929), qui conclura à la variation du diamètre apparent du Soleil, et donc à la possibilité d'éclipses de Soleil annulaires. Copernic (1473-1543), dans son De revolutionibus orbium coelestium paru en 1543, reprendra pratiquement point par point la méthode de Ptolémée, sans y apporter d'amélioration. Une

¼ m | Sans le microscope, il serait vu avec un diamètre apparent θ. Tan θ ≈ θ =ABDpp | * G= θ'θ | * Grossissement : [ G= 4*f'obj*(f'occ) ] * L’intervalle optique ( ) L’intervalle optique ( ) est la distance entre le foyer image de l’objectif et le foyer image de l’oculaire. VI. La lunette astronomique La lunette astronomique permet de passé d’un objet a l’infini, a une image a l’infini en diminuant sa taille. G= θ'θ= f'objf'occ= CDC'D' | * Grossissement :

|objet, il est caractérisé par la limite de séparation ou de résolution | | |* Définir : | | | |; angle ( diamètre apparent limite ; ordre de grandeur. | | |le pouvoir séparateur |X | | |

a) Cellule de Howard Constituée par une lame portant un disque sur lequel on fait l'étalement et 2 supports sur lesquels repose la lamelle. b) Microscope 1 microscope dont la combinaison "objectif-oculaire" permet d'obtenir un champ d'un diamètre apparent de 1,383 mm de diamètre. Par exemple, avec un microscope Stiassnie, oculaire composé n° 4 et objectif n° 4, il suffit de mettre le tube à la division 19,35 ; avec un microscope Nachet oculaire n° 12 et objectif n° 7, le tube sera placé à la division

[Hob’] tan α = AM1BM1 = A1B1 d’où fob’ = f1 A1B1 fob' A M 1B M 1 f1 d’où fob’ = f1 . γ M2 III.2.Grossissement du télescope M1,M2 (oc) AB¸ → A1B1 → A’B’¸ α [Fob’] α’ éloignée III.2.a.définition G = tanα’ avec α diamètre apparent de l'objet et α' diamètre apparent de l'image tanα III.2.b.expression pratique G= tanα’ A1B1 soit G = Poc . fob’ A1B1 tanα Si A’B’ est à l’infini , Poc = Pi,oc= 1 donc G = fob’ foc’ foc’ III.3. DO et CO Par construction, le diaphragme d’ouverture du télescope est

(considérée comme infiniment éloignée et de centre situé sur Δ). Le rayon lumineux issu du bord supérieur de la Lune A[pic], arrive en S en faisant l'angle α supposé faible avec Δ (voir figure ci-dessous). Justifier que θ = 2α est le diamètre apparent de la Lune observée à l'œil nu. Où se trouve l'image A1 de A∞ pour le miroir sphérique ? Soit B1 l'image de B∞ bord inférieur de la Lune. Quelle relation existe-t-il entre A1B1 , f1 et θ ? On suppose θ petit : tan θ = θ . Que