Capacité thermique massique

Tout au long de cet exercice on considèrera que : M = masse en kg ; C = capacité thermique massique en J.Kg-1.°C-1 ; Q = quantité de chaleur en Joules ; ΔΘ = différentiel de température ; Θf = température finale ; Θi = température initiale ; E = énergie en Joules ; P = puissance en Watts ; T = le temps en secondes ; U = Tension en Volt ; I = Intensité en Ampère. Ex 1 / Quelle masse d’eau peut-on porter de 15 à 100°C avec un quantité d’énergie de 1,5 kW ? (C de l’eau = 4180 J.Kg-1.°C-1). On

une nouvelle fonction d'état appelée entropie, notée S. S est extensive (dépend de la quantité de matière). S est additive Lors d'une transformation adiabatique, Lors d'une transformation quelconque,. Séchangé provient d'un échange de transfert thermique du système avec l'extérieur. , Text est la température de l'extérieur (plus précisément à la surface externe du système). Scréé terme de création d'entropie Si Scréé = 0 => transformation réversible. Si Scréé > 0 => transformation irréversible.

FONDAMENTAUX DE LA THERMIQUE La conductivité thermique (_ exprimée en W/m.°C) Cette valeur définit le flux de chaleur traversant 1 mètre de matière. C’est la capacité d’un matériau à transmettre ou à retenir la chaleur. Elle permet de comparer la capacité à isoler, de plusieurs matériaux de même épaisseur soumis à 1 degré d’écart entre ses 2 faces. Des tests sont effectués en laboratoires pour déterminer cette valeur puis un certificat ACERMI est délivré au fabricant qui en fait la demande. En

Nathalie Van de Wiele - Physique Sup PCSI - Lycée les Eucalyptus - Nice Série d’exercices 28 SERIE D’EXERCICES N° 28 : THERMODYNAMIQUE : MACHINES THERMIQUES Exercice 1 : cycle de Carnot. Un gaz parfait décrit un cycle de Carnot réversible. Etablir le rendement du moteur thermique en fonction de T1 , température de la source chaude, et de T2 , température de la source froide. Exercice 2 : cycle triangulaire. On considère le cycle réversible ci-dessous décrit par un gaz parfait. 1. Dans quel

lame diélectrique précédente est alimenté par une différence de potentiel sinusoïdal V = V0 cos ωt . La capacité de ce condensateur est, en notation complexe C = ε r C 0 avec C0 réel a) Calculer la puissance moyenne dissipée Ƅm dans ce condensateur en fonction de V0, C0, εr et δ. b) Montrer que l'impédance complexe du condensateur peut s'interpréter comme l'impédance d'un condensateur de capacité réelle Cr et d'une résistance R en parallèle que l'on déterminera. Retrouver l'expression de la puissance

: Chaleur, travail et énergie interne des gaz parfaits. Pré-requis : Chaleur, travail et énergie interne d'un système (cours n° 1, n°2 et n°3). A retenir : P.V = n.R.T = m.r.T (R ne dépend pas du gaz alors que r en dépend). ∆U = CV.∆T avec CV la capacité calorifique du G.P. à volume constant. Le calcul de ∆U, W12 ou Q12 dans le cas des 4 transformations de base. Plan : 1. Le gaz parfait 2. Energie interne U d'un gaz parfait 3. Conséquences pour les 4 transformations de base Bibliographie : Introduction

la formation d'une mole de produits. La chaleur massique de réaction est la quantité d'énergie absorbée ou dégagée lors de la transformation d'un gramme de réactif ou de la formation d'un gramme de produits. Lorsque la variation d'enthalpie (ΔH) est exprimée en kJ/g, on parle de chaleur massique de réaction. Lorsque la variation d'enthalpie (ΔH) est exprimée en kJ/mol, on parle alors de chaleur molaire de réaction. Exemple de chaleur massique: Si la chaleur molaire de vaporisation de l'eau

être actionné de l'extérieur par l'intermédiaire d'un axe transperçant le cylindre. Les deux corps contiennent un même gaz, initialement à la même température To = 300 K. Ce gaz sera considéré comme un gaz parfait pour lequel le rapport des capacités thermiques à pression constante et à volume constant a pour valeur 1.4 à toute température. On rappelle que C v R 1 (J / mol.K) et CP R 1 (J / mol.K) Initialement, les deux corps C1 et C2 ont même volume V0 = 10 litres, mais la pression

4) Remarques sur la solution. IV) Conclusion I Introduction Considérons une barre de longueur illimitée, dans laquelle le chaleur est susceptible de se transmettre seulement par conduction.  La chaleur spécifique linéaire est c (capacité calorifique par unité de longueur) ;  la conductibilité calorifique est , ce qui signifie que si, en un point d’abscisse x, le gradient de température est , la quantité de chaleur qui franchit le point x, de gauche à droite par unité de temps

les déperditions thermiques ( dépendant de la différence entre la température de la plaque et le température ambiante (( - (a) ainsi que de l’ensemble des résistances thermiques. Soit : [pic] - P : énergie à fournir en W - C : capacité calorifique en J/°C - ( : température désirée en °C - ( : déperdition thermiques en W - (a : température ambiante en °C - Rth : résistances thermiques en °C/W On considérera que les capacités calorifiques et les