Constante de Rydberg

internationale de chimie pure et appliquée (UICPA) à l’adresse suivante : http://www.chem. qmul.ac.uk/iupac/AtWt/. Ces valeurs sont parues en juin et août 2007. Elles ont été réduites à quatre chiffres significatifs dans le tableau périodique. La plupart des constantes physiques et des données des tableaux proviennent du CRC Handbook of Chemistry and Physics (86e édition, 2005). Pour celles qui ne figurent pas dans ce dernier ouvrage et qui donnent lieu à diverses interprétations selon les auteurs, notamment les

En particulier, puisqu'il absorbe toutes les couleurs du spectre visible, un tel corps serait noir, d'où son nom. Cela ne signifie pas pour autant que le corps noir n'émet pas d'énergie : dans un état stationnaire (caractérisé par une température constante), il émet autant d'énergie qu'il en reçoit. Seulement, le spectre de la lumière émise n'est pas nécessairement liée au spectre de la lumière reçue : cette émission est due à l'agitation, désordonnée, des particules constituant le corps. L'étude du

associées aux particules de l’infiniment petit ne varient pas de manière continue ; matière et rayonnement ne doivent pas être traités séparément. 1. Max Planck (1858-1947) développe la théorie des quanta (1900) et définit une nouvelle constante, le quantum d’action h (constante de Planck) pour interpréter les échanges d’énergie entre la matière et le rayonnement : les absorptions ou émissions d’énergie se font par quantités discrètes, multiples d’une quantité h. pour une lumière monochromatique de fréquence

le cas du double pendule. Il y a a priori six e e e paramµtres pour d¶crire le systµme (les positions des deux masses). En fait, les contraintes diminuent e e e consid¶rablement la dimensionnalit¶ du problµme. D'abord, les ¯ls sont de longueur constante, soit e e e 19 20 CHAPITRE 1. FORMULATION LAGRANGIENNE g θ1 l1 m1 l2 m2 θ2 Figure 1.1: Un problµme classique de m¶canique: deux pendules li¶s, asservis µ se d¶placer dans un plan. Les angles e e e a e µ e e e e e µ1 et µ2

l’approche purement ondulatoire est mise en défaut 1. Quantification de l’énergie (Max Planck, 1900) : les échanges d’énergie entre la matière et le rayonnement se font en absorbant ou en émettant des quantités d’énergie nε avec ε = hν = hc/λ (h = constante de Planck = 6,63.10-34 J.s) 2. Einstein (1905) établit la relation E = mc2 qui relie une masse à une longueur d’onde. Nature duale de la lumière : corpusculaire et ondulatoire 10 MPH1-SA2 – 2011-2012 – Structure atomique – modèle quantique

Le système international Définitions des unités fondamentales Grandeurs supplémentaires Unités dérivées Espace Masse Temps Quantité de matière Mécanique Électricité Chaleur Photométrie Rayonnements ionisants Conventions d’écriture Constantes de la physique Un peu d’histoire Quand j’ai commencé l’étude de la physique le système légal d’unités en France était le système MTS (mètre, tonne et seconde). Les mécaniciens et les ingénieurs utilisaient le système MKpS (mètre, kilogramme-poids

n’est pas connu d’avance. La méthode intégrale apparaît alors comme une vérification de l’ordre prévu par la méthode différentielle. 3. Facteurs de la cinétique. Lois de vitesse. 3.1 Concentrations. Définition d’un ordre : réaction avec ordre et constante de vitesse, réaction sans ordre. Lois de vitesse pour les transformations chimiques associées à une équation stœchiométrique unique et présentant un ordre un ou deux. Dégénérescence de l’ordre. Temps de demi-réaction vis-à-vis d’un réactif limitant

(rayonnement électromagnétique). La fréquence de ce rayonnement est liée à l’énergie fournie par le système revenant dans un état plus stable par la relation d’EINSTEIN : où n est la fréquence du rayonnement émis, exprimée en Hertz (1 Hz = 1 s–1) , h la constante de Planck (= 6,626.10–34 J.s.), W l’énergie de l’atome dans l’état excité (en J), et W0 l’énergie de l’atome dans l’état fondamental. L’énergie d’un atome ou d’un système de particules ne peut varier de façon continue. Chaque variation énergétique

de A(x, 0) qui repr´esente la variation de la grandeur A dans l’espace pour t = 0 . Faire aussi un graphe de A(x, t0 ) avec t0 < 0 , et indiquer la longueur d’onde λ sur le graphe. (c) Tracer la courbe x(t) pour laquelle la phase Φ de l’onde est constante. Pour une onde repr´esent´ee par une fonction A(t) en un point donn´ee de l’espace, on introduit l’intensit´e I de moyenne l’onde 1 I= T T A(t)2 dt (13) 0 o` u on int`egre le carr´e de l’onde en moyennant sur une p´eriode T = 2π/ω . Pour A =

–19 23 adaptés aux données. On prendra : e = 1,60 × 10 C ; R = 13,6 eV ; N = 6,02 × 10 y A Pour les atomes et ions polyélectroniques, le modèle de Slater exprime l'énergie d'un électron de la couche ni par la formule suivante où Ry est la constante de Rydberg : εi = – Ry Z*i 2 ni 2 Ce modèle considère que chaque électron de lʼatome ressent lʼattraction du noyau, de charge Z × |e|, "écrantée" par la présence des autres électrons. Le tout se traduit par une charge nucléaire effective égale à