Diriger Des électrons Libres

j se mesure en A . Remarques • La densité volumique de charges ne s’identifie pas nécessairement à la densité volumique de charges mobiles : pour un métal, les charges de conduction sont uniquement les électrons et la densité de charges mobiles est r m = - Ne , où N est le nombre d’électrons libres par unité de volume (1 par atome pour le cuivre par exemple) ; si leur vitesse de déplacement est uniforme, la neutralité électrique est aussi assurée localement et r = 0 (doc. 3a). 6 –e +e –e –e –e

l’interaction électromagnétique est responsable de la répulsion entre protons dans le noyau, • l’interaction faible est responsable des réactions concernant notamment la radioactivité (par exemple, la transformation d’un neutron en un proton, un électron et un antineutrino), • l’interaction gravitationnelle est négligeable à l’échelle nucléaire. 5. Noyaux trop lourds : radioactivité et effet tunnel La théorie actuelle de la radioactivité utilise la mécanique quantique : la probabilité d’émission

neutrons qui constituent les nucléons), et d’électrons tournant autour (on parle d’un nuage électronique), les rayons des orbites des électrons ne pouvant prendre que des valeurs bien précises. Cette vision permet de comprendre pourquoi les atomes absorbent ou émettent seulement certaines longueurs d’ondes (ou couleurs) de lumière ou de rayons X. En effet, les électrons ne pouvant tourner que sur des orbites définies, le saut d’une orbite à une autre se fait en absorbant ou en émettant une quantité déterminée

neutrons qui constituent les nucléons), et d’électrons tournant autour (on parle d’un nuage électronique), les rayons des orbites des électrons ne pouvant prendre que des valeurs bien précises. Cette vision permet de comprendre pourquoi les atomes absorbent ou émettent seulement certaines longueurs d’ondes (ou couleurs) de lumière ou de rayons X. En effet, les électrons ne pouvant tourner que sur des orbites définies, le saut d’une orbite à une autre se fait en absorbant ou en émettant une quantité

E M 2  S. Monard 2006 page 2 Gymnase de la Cité 4) Sur une portion de route rectiligne, un camion passe au point A (centre O du référentiel dirigé vers B) à midi et se dirige vers le point B, distant de 5 km = 5000 m, avec une vitesse constante vA = 54 km/h = 15 m/s. A midi et deux minutes t = 120 s si t = 0 à midi, une voiture quitte B pour se diriger vers A, à la vitesse constante vB = -72 km/h = -20 m/s (on a mis un signe – car la voiture va de B à A) A quelle distance de A les deux véhicules

électriques : Atomes & électrons : Toute matière est composée d'atomes, chaque atome est composé des trois particules suivantes: • • • Électron – Particule de charge négative gravitant autour du noyau Proton – Particule de charge positive Neutron – Particule neutre sans charge Proton + neutron = Noyau. Modèle de Bohr : Si on définit un atome comme étant un stade de football (taille) - Les protons et les neutrons se sont des ballons au milieu du terrain. - Les électrons auraient la taille de

découvert que la matière est intrinsèquement asymétrique. « Lorsque l'on place des atomes de cobalt dans une géométrie asymétrique, c'est-à-dire dans des champs magnétiques, les électrons produits de la désintégration de neutron se déplacent toujours dans la direction opposée à leur spin (aligné sur le champ). Les électrons sont donc intrinsèquement gauches. » Cette expérience de Tsung Dao Lee et Chen Ning Yang qui reçurent le prix Nobel en 1957 peut être reproduite avec n'importe quel atome. Un gaz

Aspects électriques : Atomes & électrons : Toute matière est composée d'atomes, chaque atome est composé des trois particules suivantes: • • • Électron – Particule de charge négative gravitant autour du noyau Proton – Particule de charge positive Neutron – Particule neutre sans charge Proton + neutron = Noyau. Modèle de Bohr : Si on définit un atome comme étant un stade de football (taille) - Les protons et les neutrons se sont des ballons au milieu du terrain. - Les électrons auraient la taille de cerises

référencé sur le site de l’Université Numérique Ingénierie et Technologie (Unit) Rattrapage du cours annulé le mardi 6 décembre de 8h30 à 10h30 en salle 270F Cours le lundi en salle 470E (halle aux farines) de 13h30 à 15h30 Bibliographie Travaux dirigés (tkgate version 1.8.7) vendredi en salle 473F ou 447C de 8h30 à 10h30 (Pierre Letouzey) Ce support de cours en PDF Processeur LC3 Références Années 2006/2007, 2007/2008, 2008/2009, 2009/2010 et 2010/2011 Projet Présentation du cours Cours

du repère de Frenet M, t , n , où t est le vecteur unitaire (dépendant du temps) tangent en M à la trajectoire du point et orientée dans le sens du mouvement, et n le vecteur unitaire orthogonal à t en M, contenu dans le plan de la trajectoire et dirigé vers l’intérieur de la concavité de la courbe. Figure 1.16 Ainsi, v(t) = v(t)t (t) où v(t) = v(t) et a(t) = v(t)t(t) + ˙ (v(t))2 n(t), r(t) r(t) étant le rayon de courbure de la trajectoire au point M. Nous voyons ainsi que l’exercice 3 pourrait