Écoulement laminaire

et hf > On évalue le Nombre de PRANDTL de chaque écoulement, à partir des propriétés physiques du fluide considéré: µ Cp Pr = λ µ est la viscosité dynamique, en kg/(m.s) Cp la chaleur massique à pression constante, en J/(kg.°C) λ la conductivité thermique en W/(m2.°C) 32 II.4 Évaluation du coefficient d’échange global Estimation des coefficients d’échange par convection hc et hf > On calcule ensuite le Nombre de REYNOLDS de chaque écoulement Re = ρ U Dh µ ρU est la vitesse massique du fluide

respiratoire Dr Buvry 4 novembre 2013 La 2ème méthode c’est de faire respirer notre patient à travers un petit appareil, appelé pneumotachographe (PNT). On va faire passer l’air qui expire (écoulement turbulent), dans des petits capillaires pour qu’il devienne laminaire. Un écoulement laminaire permet qu’on puisse appliquer la Loi de Poiseuille et donc avec le PNT on va prendre la P au début et la P à la fin des capillaires. On va brancher le PNT dans un capteur différentiel et si on a

transformée de Laplace du flux de chaleur ϕ(x,t). On trouvera en annexe A.3.6 un récapitulatif des matrices quadripolaires associées aux systèmes les plus couramment rencontrés dans la pratique. Yves Jannot 51 Transferts thermiques 3.1.4.1 Ecoulement unidirectionnel dans des murs plans Mur simple On considère le cas d’un transfert de chaleur unidirectionnel dans un mur d’épaisseur e. ∂ 2 T = 1 ∂T La température T(x,t) au sein du mur vérifie l’équation : (a) a ∂t ∂x 2 2 p En appliquant la transformation

permis, c’est à dire 1m/s . Quel sera le diamètre intérieur de la conduite d’aspiration ? 1-3-Vitesse d’écoulement : Formateur : Sami REKIK. 4 CIRCUITS HYDRAULIQUES. Dans une conduite, l’écoulement peut être laminaire, critique ou turbulent . Il est laminaire lorsque les molécules du fluide se déplacent parallèlement les unes par rapport aux autres. Ce type d’écoulement minimise les pertes de friction (chaleur) et les vibrations qui sont très néfastes pour les raccords . L’unité utilisée

étudions des écoulements stationnaires faiblement compressibles dans un domaine borné avec des conditions au bord de type "rentrante-sortante". Nous étudions aussi le problème d’écoulements stationnaires faiblement compressibles dans un coin convexe. En utilisant une méthode de point fixe (premier et deuxième problèmes) et une décomposition de Helmoltz (deuxième problème), nous montrons des résultats d’existence et d’unicité des solutions. Nous étudions également le cas d’un écoulement non stationnaire

lequel u reste constant : dx = udt , dy = vdt , dz= wdt , ce qui permet d’écrire du sous la forme : ∂u ∂u ∂u ∂u w dt v dt + u dt + dt + du = ∂z ∂y ∂x ∂t et γx = du Du ∂u ∂u ∂u ∂u ≡ = +u +v +w dt Dt ∂t ∂x ∂y ∂z Ecoulement sans forces visqueuses Les forces agissant sur le fluide sont de deux types : - Des forces dues à un champ extérieur (pesanteur par exemple) qui s’appliquent sur tout le volume, on notera f leur résultante par unité de masse. - Des forces de

transformée de Laplace du flux de chaleur ϕ(x,t). On trouvera en annexe A.3.6 un récapitulatif des matrices quadripolaires associées aux systèmes les plus couramment rencontrés dans la pratique. Yves Jannot 51 Transferts thermiques 3.1.4.1 Ecoulement unidirectionnel dans des murs plans Mur simple On considère le cas d’un transfert de chaleur unidirectionnel dans un mur d’épaisseur e. ∂ 2 T = 1 ∂T La température T(x,t) au sein du mur vérifie l’équation : (a) a ∂t ∂x 2 2 p En appliquant la transformation

lequel u reste constant : dx = udt , dy = vdt , dz= wdt , ce qui permet d’écrire du sous la forme : ∂u ∂u ∂u ∂u du = dt + u dt + v dt + w dt ∂t ∂x ∂y ∂z et γx = du Du ∂u ∂u ∂u ∂u ≡ = +u +v +w dt Dt ∂t ∂x ∂y ∂z Ecoulement sans forces visqueuses Les forces agissant sur le fluide sont de deux types : - Des forces dues à un champ extérieur (pesanteur par exemple) qui s’appliquent sur tout le volume, on notera f leur résultante par unité de masse. - Des forces de

lequel u reste constant : dx = udt , dy = vdt , dz= wdt , ce qui permet d’écrire du sous la forme : ∂u ∂u ∂u ∂u du = dt + u dt + v dt + w dt ∂t ∂x ∂y ∂z et γx = du Du ∂u ∂u ∂u ∂u ≡ = +u +v +w dt Dt ∂t ∂x ∂y ∂z Ecoulement sans forces visqueuses Les forces agissant sur le fluide sont de deux types : - Des forces dues à un champ extérieur (pesanteur par exemple) qui s’appliquent sur tout le volume, on notera f leur résultante par unité de masse. - Des forces de

savonneuse (cf. § 3.3). Force de freinage : Lorsque le bateau avance, il est soumis à une force hydrodynamique de freinage due à la viscosité de l’eau. L’obtention de cette force fait appel à l’étude de la structure des couches limites laminaires dans un écoulement uniforme et incompressible dans le cas ou le nombre de Reynolds ℜ est >> 1. Cette étude dépassant largement le cadre de ce TP, on en rappellera uniquement les résultats principaux. Pour plus de précision sur le sujet, se reporter aux bibliographies