Équations de Maxwell

MATIÈRES Table des matières 1 2 3 4 Gaz parfait 1.1 Modèle microscopique du gaz parfait . . . . . . . . . . 1.1.1 La pression cinétique . . . . . . . . . . . . . . . 1.1.2 Théorème d’équipartition :Température cinétique 1.1.3 Equation d’état :Notion de gaz réel . . . . . . . 1.2 L’énergie interne . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.2.1 Définition . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.2.2 Applications . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 1.2.3 Capacités calorifiques

. . . 13 13 13 14 15 15 3 R´ egime transitoire (´ equations diff´ erentielles) 3.1 Equation diff´erentielle du premier ordre . . . . . . 3.1.1 Equation sans second membre . . . . . . . 3.1.2 Equation avec second membre . . . . . . . 3.1.3 M´ethode de la variation de la constante . . 3.2 Equation diff´erentielle du second ordre . . . . . . 3.2.1 Equation diff´erentielle sans second membre ´ 3.2.2 Equation diff´erentielle avec second membre . . . . . . . . .

Description imparfaite du modèle standard[modifier] Il existe une multitude de solutions aux équations de la théorie des cordes, ce qui pose un problème de sélection de notre Univers et, d’autre part, même si beaucoup de modèles voisins ont pu être obtenus, aucun d’entre eux ne permet de rendre compte précisément du modèle standard de la physique des particules. Toutefois ce grand nombre de solutions aux équations de la théorie des cordes (certains physiciens tel Aurélien Barrau parlent de 10⁵⁰⁰ solutions

sont bien adaptés pour le dimensionnement optimal des machines électriques. Ils sont de deux natures : • Modèle analytique ; • Modèle semi-numérique ; • Modèle analytique hybride. Le modèle analytique est basé sur la résolution formelle des équations de Maxwell dans les régions à perméabilité constant. Le modèle semi-numérique est basé les réseaux de perméances. Et le modèle analytique hybride est un couple de ces deux modèles. Le premier chapitre sera un chapitre introductif dont je présenterai

............... 166 408. Propagation d’une discontinuité de hauteur d’eau ................................................ 170 PARTIE 2 : Électromagnétisme .................................................................. 175 Chapitre 1 Équations de Maxwell ................................................................................. 177 • Exercices avec solution détaillée 101. Câble coaxial en régime stationnaire .................................................................. 178 102.

de la physique classique Tiré de [1]. Quatre grandes matières : – La mécanique, régie par la deuxième loi de Newton : dp =F dt valable aussi en relativité restreinte avec une définition adéquate de p. – L’électromagnétisme, régie par les équations de Maxwell : div E = ρ 0 rot E = − ∂B ∂t 1 ∂E c2 ∂t div B = 0 et la force de Lorentz : rot B = µ0 j + F = q(E + v ∧ B) – La thermodynamique : Attention, la loi fondamentale n’est pas le premier principe (conséquence des lois de la mécanique)

........................................................................... 215 4 C h a p i t r e 1 L a lumière et l’optique géométrique La lumière est une onde électromagnétique et, à ce titre, sa propagation est régie par les équations de Maxwell. Les grandeurs caractéristiques d’une onde lumineuse sont sa longueur d’onde et sa fréquence. Dans le cadre de l’optique géométrique, les longueurs d’onde de la lumière sont supposées petites comparées aux dimensions caractéristiques des instruments

γ. - L’étude des RE utilise 2 modèles complémentaires qui permettent de les décrire comme un phénomène « ondulatoire » ( onde électromagnétique ) ou « corpusculaire » ( flux de photon ). 1° Onde électromagnétique : - Ce phénomène a été décrit par Maxwell à partir de 1865. - Une onde est une vibration qui se propage dans l'espace. L'onde électromagnétique est un modèle utilisé pour représenter les rayonnements électromagnétiques. Il convient de bien distinguer : * le rayonnement électromagnétique,

31 31 32 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . TABLE DES MATIRES 4.7 4.8 5 6 7 8 9 3 Interprétation probabiliste des longueurs, surfaces et volumes . . . . . . . . Justification de la distribution de Maxwell–Boltzmann . . . . . . . . . . . Ensemble microcanonique 5.1 Introduction . . . . . . 5.2 Premier exemple . . . 5.3 Population de spins . . 5.4 Gaz parfait . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Ensemble canonique 6.1 Introduction

montrent que cette théorie a encore besoin d’évoluer, de se perfectionner et de corriger ses faiblesses. ------------------------------------------------- Description imparfaite du modèle standard[modifier] Il existe une multitude de solutions aux équations de la théorie des cordes, ce qui pose un problème de sélection de notre Univers et, d’autre part, même si beaucoup de modèles voisins ont pu être obtenus, aucun d’entre eux ne permet de rendre compte précisément du modèle standard de la physique