Magnétostatique

résonance ω0 Pulsation propre ω0 = c/a Le coefficient d est celui du moteur du phénomène b=d=0 y = ym cos(ω0t + ϕ) Mécanique élongation x vitesse V masse m Electricité charge Q intensité I inductance L grandeur étudiée dérivée Energie cinétique ou magnétostatique : 1 1 W = mV2 = LI2 2 2 Puissance de l'effet Joule P = fV2 = RI2 Energie potentielle emmagasinée 1 1 Q2 W = kx2 = 2 2 C frottement f résistance R raideur k 1 capacité C –1 m f 2π m k k m L R 2π LC 1 LC Résistance = fV ou

contenu dans ce plan. • Plan d’antisymétrie ∏’ : si, par symétrie par rapport à un plan ∏’, S est transformé en –S, alors en tout point de ce plan, le champ électrostatique lui est perpendiculaire. 10 Remarque importante Nous verrons en magnétostatique qu’il convient de faire la distinction entre vrais vecteurs (ou vecteurs axiaux) et pseudo-vecteurs (ou vecteurs polaires), ces derniers étant définis à partir du produit vectoriel de deux vecteurs vrais. Ainsi, le champ électrostatique est un

(B) 32B+33 (B) 25+26A 19+20A 22+23A 16+17A 13+14A 10+11A 7+8A 1+2A 4+5A 26B+27 20B+21 23B+24 17B+18 14B+15 11B+12 8B+9 2B+3 5B+6 TD3BG Bioénergétique Gr 19+20A Gr 26B+27 Gr 25+26A 16 10 13 17 11 14 18 12 15 TD1U3A / M. HUBELE Magnétostatique - Electromagnétique 25+26A 19+20A 22+23A 26B+27 20B+21 23B+24 (B) Séances avancées au JE 04.11.10 TD3MS / Mme GLASSER Loi de probabilité Gr 11B+12 Gr 13+14A Gr 14B+15 TD1Hi (1ère partie) Gr 16+17A Gr 17B+18 Gr 10+11A 7 1 4 25

des atomes qui les composent : - Matériaux amagnétiques:ce sont les matériaux où les moments sont distribués aléatoirement, il n'y a pas de champ magnétique intrinsèque. - Matériaux diamagnétiques: ce sont les matériaux qui soumis à un champ magnétostatique, ont leur moment qui s'opposent à celui-ci et sont donc repoussés (très faiblement) par les aimants. Ils induisent donc un moment magnétique opposé à la direction du champ magnétique. - Matériaux paramagnétiques:ce sont les matériaux pour lesquels

contenu dans ce plan. • Plan d’antisymétrie ∏’ : si, par symétrie par rapport à un plan ∏’, S est transformé en –S, alors en tout point de ce plan, le champ électrostatique lui est perpendiculaire. 10 Remarque importante Nous verrons en magnétostatique qu’il convient de faire la distinction entre vrais vecteurs (ou vecteurs axiaux) et pseudo-vecteurs (ou vecteurs polaires), ces derniers étant définis à partir du produit vectoriel de deux vecteurs vrais. Ainsi, le champ électrostatique est

formula un ensemble d’équations, les équations du champ électromagnétique, qui conduisait à prédire la propagation d'ondes électromagnétiques de vitesse c = \frac{1}{\sqrt{\varepsilon_0 \mu_0}} dans un milieu électrostatique de constante ε0 et magnétostatique de constante μ0. Cette vitesse phénoménalement élevée, même dans un milieu raréfié comme l'air, avait la même valeur que la vitesse de propagation de la lumière. Il proposa que la lumière ne soit rien d'autre qu'une onde électromagnétique.

Kupfmuller. Electricité. Editions Dunod 1959. Resnick-Halliday. Electricité et magnétisme. Editions Ren. Ped. 1960. Y. Rocard. Electricité. Editions Masson et cie 1966. G. Goulet. Traité d'électricité. Editions Masson et cie 1975. Durand. Magnétostatique. Editions Masson et cie 1968. J. Edminster. Cours et problèmes d'électromagnétisme. Série Schaum 1983. Feynnman. Electromagnétisme 1. Inter Edition 1979. F. Gardiol. Electromagnétisme. Editions Giorgi 1979. Pincell. Electricity and Magnetism

bilan énergétique pour calculer la vitesse d'une particule chargée accélérée par une différence de potentiel. Citer une application Mouvement circulaire d’une particule chargée dans Déterminer le rayon de la trajectoire sans calcul en un champ magnétostatique uniforme dans le cas admettant que celle-ci est circulaire. où le vecteur-vitesse initial est perpendiculaire au Approche documentaire : analyser des documents champ magnétique. scientifiques montrant les limites relativistes en s’appuyant sur

27 CHAPITRE II ETUDE DE PROJET SEAREV. Figure II-15: Description de la maquette. 3) Observations :  Quand l’aimant est statique par rapport à la bobine, l'intensité du courant dans celle-ci est nulle (car un champ magnétostatique n'influence pas de champ électrique).  Tout en agitant l’eau dans la cuve on remarque l’apparition d’une tension faible qu’on visualise à l’aide de l’oscilloscope : Figure II-16: Signal extrait.  Plus on remue fort, la hauteur des

de la valeur P1 , ce qui change le champ d’une valeur E2 , etc. Le champ total est E = E0 + E1 + E2 + . . . Sommez la série afin d’obtenir E. 3 Université de Strasbourg Licence MPA, L2–S4 Électromagnétisme Année 2013–2014 TD 3 Magnétostatique — Rappels et compléments Exercice 3.1 Une particule de charge q venant de la gauche pénètre dans une région de l’espace où règne un champ magnétique uniforme B dirigé vers la feuille. La trajectoire de la particule est alors déviée vers le