Particule α

planète, y compris dans les océans qui en contiennent des quantités phénoménales. A l'état naturel, il existe 3 isotopes d’uranium : Uranium 234 (92 protons + 142 neutrons = 234 particules) Uranium 235 (92 protons + 143 neutrons = 235 particules) facilement fissile Uranium 238 (92 protons + 146 neutrons = 238 particules) non fissile L’uranium disponible dans la nature ne contient que des traces d’uranium 234. L’isotope uranium 235, lui, en représente environ 0,7 %. La grande majorité est constituée

au cours duquel des noyaux atomiques instables se désintègrent en dégageant de l'énergie sous forme de rayonnements divers, pour se transformer en des noyaux atomiques plus stables. Les rayonnements ainsi émis sont appelés, selon le cas, des rayons α, des rayons β ou des rayons γ. La radioactivité a principalement pour origine les radioisotopes existants dans la nature et produits lors des explosions des supernovas. On trouve des traces de ces éléments radioactifs et de leurs descendants dans notre

collision de particules dans des accélérateurs : radioactivité artificielle. On caractérise une source radioactive par son nombre moyen de désintégration par seconde : c’est l’activité A d’unité le becquerel Bq. La cohésion du noyau est assurée par l’interaction forte. Toutefois, un excès de proton par rapport aux neutrons (ou inverse) rendent certains noyaux instables. Ceux-ci vont se transformer spontanément en d’autres noyaux, ils se désintègrent en émettant des particules β+ β- et α ainsi que des

Mouvement d’une particule chargée dans un champ électrique uniforme. Montrer que le mouvement dans un champ uniforme est plan. Établir et exploiter les équations horaires du mouvement. Établir l’équation de la trajectoire. Discuter de l’influence des grandeurs physiques sur les caractéristiques du champ électrique créé par un condensateur plan, son expression étant donnée. Principe de l’accélérateur linéaire de particules chargées. Décrire le principe d’un accélérateur linéaire de particules chargées.

(liquide-liquide) et extraction par un solide : LC HPLC GC EC CCM Méthodes spectrales optiques moléculaire atomique Raman, émission, IR, UV, absorption, fluo fluo de masse moléculaire atomique nucléaires RMN activation neutronique spectro α, β, γ Majeurs, traces ou ultra traces ? Les méthodes analytiques doivent permettre de répondre à des situations, par exemple environnementales, où les métaux et les métalloïdes sont présents en différentes gammes de concentration : Éléments majeurs

constitue donc une source naturelle intéressante de ce composé. Cependant, il a été identifié par chromatographie en phase gazeuse 14 autres composés dans l’huile obtenue par pressage[10].   Fig. 7 : a) α et β-pinènes (< 2 %). b) β-myrcène (< 2 %). c) Octanal (< 0,2 %). d) Linalol (< 1 %). e) α-terpinéol (< 1 %). f) Décanal (< 0,5 %). g) Acétate de linalyle (< 0,5 %). h) Néral et Géranial (< 0,2 %). i) Germacrène D (< 0,5 %). j) Osthole + Aurapténol + Méranzanine (< 1 %).         4)     Quelques

solide Temps mort, temps de rétention : T0 : temps mort : temps entre l'injecteur et le détecteur TR : temps de rétention : caractéristique du produit k' : facteur de rétention α : facteur de sélectivité Résolution : RS =2× T R( B)−T R ( A) W a +W b k '= T R −T 0 T R ' = T0 T0 α= T ' R (B ) k ' B = T ' R ( A) k ' A α toujours > 1 : A élué plus rapidement Rs < 1 : mauvaise séparation Rs = 1 chevauchement Rs = 1,5 séparation presque complète Rs représente la capacité à séparer 2 pics consécutifs

Les méthodes HPLC représentent l’outil de séparation chromatographique le plus courant (à l’échelle analytique ou préparative). La transition entre la chromatographique en colonne et l’HPLC s’est faite grâce à la possibilité de fabriquer des particules de très faible taille (3 - 10 µm) et de granulométrie homogène, qui permettait de réaliser des colonnes très efficaces impliquant la nécessité d'employer des pompes à haute pression pour pousser les solvants (et des tubes résistants pour y mettre

un degré de liberté. CHAPITRE 6 : Chocs de deux particules. CHAPITRE 1 : A) SYSTEMES DE COORDONNEES Selon la nature de la trajectoire d’une particule, sa position sera repérée par l’un des systèmes de coordonnées : cartésiennes, cylindriques ou sphériques. Soient R0 (O,x0 y0 z0 ) un repère direct orthonormé de base (i , j , k ) et M la particule à repérer. I ] Système de coordonnées cartésiennes. Dans R0, la position de la particule M est donnée par ses trois coordonnées cartésiennes

corps pur 2.4 Machines thermiques 2.5 Diffusion thermique 2.6 Rayonnement thermique 76 76 77 81 83 85 86 3. Mécanique du point 3.1 Cinématique 3.2 Changement de référentiel 3.3 Lois générales de la mécanique 3.4 Oscillateurs 3.5 Mouvement d’une particule chargée 3.6 Systèmes de deux points matériels 88 88 90 91 95 98 99 4. Mécanique du solide 4.1 Cinématique du solide 4.2 Théorèmes généraux de la dynamique 4.3 Contacts entre les solides 101 101 103 104 5. Optique 5.1 Généralités 5.2 Optique géométrique