Tableau Masse Volumique Théorique

stockée en grandes quantités. Stockage de l’énergie Les voitures actuelles sont équipées d’un réservoir d’essence d’une capacité d’environ 45 litres (entre 40 et 65 l généralement). Cela correspond à un volume de 4,5 x 10-2 [m3] et à une masse d’environ 32.6251 [kg] (masse du réservoir non comprise). L’énergie spécifique [Wh/kg] de l’essence - c'est-à-dire l’énergie que peut dégager un kg d’essence enflammé – dépend de la qualité de raffinement, mais vaut généralement environ 9'4382 [Wh/kg]. Cela signifie

exp(−( )ρx) (1) I0 ρ µ où ρ est la masse volumique de l'air, le coecient massique d'absorption d'un élément chimique, x la ρ distance parcourue, et enn I0 et I sont respsectivement les intensités à la position x = 0 et x. On va s'intéresser à deux énergies en particulier, de longueurs d'ondes λ1 = 0, 60 Å et λ2 = 2, 75 Å. L'air étant composé de plusieurs éléments, il faut tous les prendre en compte dans le coecient d'absorption. On dispose de leur valeur dans le tableau 1. y Absorption par l'air

supposera durant le TP que la PAC suit parfaitement le cycle théorique de CARNOT, entre une source chaude régulée à TC (20°C) et une source froide régulée à TF(15°C). Dans un diagramme Pression – Enthalpie, on obtient ainsi : P 3 4 2 1 H - Compression isentropique entre 1 et 2 - Liquéfaction isobare entre 2 et 3 - Détente isenthalpique entre 3 et 4 - Ebullition isobare entre 4 et 1 On défini le COP maximum théorique, dit COP de Carnot, comme : T COP= C TC −TF (4) NB

Fig. (IV.7) : Fig. (IV.8) : Fig. (IV.9) : Fig. (IV.10) : Fig. (IV.11) : Fig. (IV.12) : Fig. (IV.13) : Fig. (IV.14) : Répartition de la température dans une plaque d’épaisseur (dx) Schéma du transfert de chaleur par convection Schémas théorique des transferts de chaleur conjugués : interactions thermiques fluide/solide Schéma représentant la configuration de la convection de Rayleigh – Bénard Schéma représentant la convection dans une enceinte avec gradient de température horizontal

Pressions totale, motrice, d'arrêt, dynamique, barométrique Capacité thermique massique à pression constante Poids volumique coefficient de pertes de charge linéiques Nombre de Reynolds Diamètre de conduite Rugosité absolue coefficient de pertes de charge singulières Hauteur manométrique Viscosité cinématique Longueur de conduite Perte de charge entre 2 points du réseau Masse volumique Unités J J J.kg-1 m.s-1 m ° C m2 Pa ou bar J.kg-1.K-1 N.m-3 m mm m m2.s-1 m Pa kg.m-3 υ L ∆P ρ ‘ Présenté

Coefficient de puissance qui traduit le rapport de l’énergie disponible sur l’énergie récupérable Ce coefficient a été introduit par la théorie de Betz Masse volumique du fluide ( ) ) S : Surface de référence ( V : Vitesse de courant ( ) Il s’agit du même modèle que celui utilisé dans le calcul de puissance mécanique des éoliennes. La masse volumique de l’eau étant plus de 800 fois supérieure à celle de l’air, la taille des hydroliennes s’en trouve grandement réduite, pour un rendement comparable à

par elles-mêmes et se mélangent. On observe alors un mouvement irrégulier de mélange présentant des boucles, appelées turbulences.. On ne peut aborder ces écoulements turbulents que d'un point de vue statistique, en utilisant un panel de méthodes théoriques, mais il reste difficile de prévoir à partir des équations les comportements des turbulences. Une majorité des écoulements qui nous entourent sont turbulents. Les écoulements d’une rivière ou de l’air lorsqu’il y a du vent sont par exemple turbulents

la composition chimique 3.3.1 3.3.2 3.3.3 Concentration ou composition Solutions solides Phases intermédiaires et composés définis 3.4 Défauts cristallins 3.4.1 3.4.2 3.4.3 3.4.4 Défauts ponctuels Défauts linéaires Défauts surfaciques Défauts volumiques 3.5 Effets de la température 3.5.1 3.5.2 3.5.3 Dilatation thermique Diffusion Transformations allotropiques 3.6 Principales techniques de caractérisation chimique et structurale 3.6.1 3.6.2 3.6.3 Techniques d’observation et de caractérisation

. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Théorème de transport en dimension 1 . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Généralisation et théorème de Reynolds . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Conservation de la masse . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Conservation de la quantité de mouvement . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . Conservation de l’énergie, théorème de Bernoulli . . . . . . . . . . . . . . . . . Formule de Torricelli .

L'énergie solaire……………………………………………………………………………..9 I.2.1. L'énergie solaire…………………………………………………………………………...9 I.2.2. Les différents types d’énergie solaire................................................................................11 I.3. Etude théorique du rayonnement solaire………………………………………….………..12 I.3.1. Les coordonnées Azimutales ou horizontale……………………………………………..13 I.3.2. Détermination de la hauteur et l’azimut du soleil…………………………………..……14 I.4. Les capteurs solaire à Concentration……………………………………………………