Théorème du moment cinétique

Énergies cinétique, potentielle et mécanique. Référentiel galiléen. Forces Force de gravitation (faire la différence avec la force de pesanteur ou poids d’un objet matériel). Forces constantes. Force de frottement solide (constante). Force de frottement fluide (proportionnelle et opposée au vecteur vitesse). Force de rappel élastique des ressorts. Tension d’un fil. Réaction d’un support. Dispositifs classiques Pendule simple. Pendule élastique (Ressort + masse). Lois de la mécanique Théorème de l’énergie

Fourier d'un signal périodique, application à l'électronique de puissance. 1-16. - Puissances en régime périodique. Puissances active, réactive, déformante, apparente, facteur de puissance. 1-2. - Electromagnétisme 1-21, - Loi de Laplace, théorème d'Ampère, forces magnétomotrices, applications. 1-22. - Induction électromagnétique, loi de Lenz, fem., inductance, induction mutuelle, autoinduction. 1-23. - Ferromagnétisme. Aimantation, circuits magnétiques, réluctance, méthode des caractéristiques

champ électrique et un champ magnétique particuliers, les champs électrique et magnétique résultants en M , sont les sommes vectorielles respectives de ces champs électriques et magnétiques particuliers. Cette proposition est connue sous le nom de théorème de superposition. 100 PHY 235 2ème partie : MAGNETOSTATIQUE, MAGNETODYNAMIQUE & INDUCTION 3. Un changement de référentiel galiléen modifie magnétique. Mais, tant que , et (responsable UE : H. Cercellier) , donc les forces électrique et

lui même, il en va de même des nombreux exemples et exercices proposés. A l’évidence un sujet "hors programme" peut discrètement s’inviter à l’examen. ◦◦◦◦◦◦◦◦◦◦◦◦◦◦◦◦◦◦◦◦◦◦◦◦ La physique n’est pas une collection de formules que l’on sort au bon moment. C’est avant tout une description du monde qui nous entoure : une description où les mots recouvrent des concepts précis dont il est impératif de saisir le sens et la portée. Les points qui, dans cette optique, méritent une attention particulière

transformation des coordonnées et du temps d'un système stationnaire à un autre qui se déplace à une vitesse uniforme relativement au premier § 4. La signification physique des équations obtenues pour les corps rigides et les horloges en mouvement § 5. Théorème d'addition des vitesses II. Partie électrodynamique § 6. Transformation des équations de Maxwell-Hertz dans un espace vide. Sur la nature de la force électromotrice induite par le mouvement dans un champ magnétique § 7. Théorie du principe de Doppler

Déterminer : 1 .2. 1 la valeur algébrique 𝒂𝒖 de l'accélération du mobile ; 1 .2.2 la nature du mouvement du mobile ; 1 .2.3 la valeur 𝒗𝑨 de la vitesse communiquée au mobile au point A en appliquant le théorème de l'énergie cinétique. 2. Étude du mouvement du mobile dans le repère (O, 𝒊 , 𝒋 ) Après le point O, le mobile est soumis au champ de pesanteur uniforme �⃗⃗� . 2.1 Déterminer les équations horaires x(t) et y(t). 2.2 Montrer que l'équation

interprétation. Tous les résultats ne seront pas démontrés, le soin est laissé au lecteur de les établir complètement si nécessaire. Un des systèmes proposés est représenté sur la figure 1. Il est constitué de trois pendules identiques de masses M et de moment d'inertie I par rapport aux points de suspension O1, O2 et O3. Le centre de masse d'un pendule est appelé Gi, et L = OiGi. Les pendules sont couplés au moyen de ressorts identiques de constante de rappel k et de masse négligeable face à la masse des

            ENNOUR IDRISSI CORRIGE CNC2011 SII 3 CORRIGE  Question 5 : a) Déterminer en fonction de Bi , Ci et θi le moment d’inertie de la plaque (Pi) par rapport à l’axe (O,y) noté oy iI (P ) . b) Déterminer en fonction de Bi , Ci et θi le moment d’inertie de la plaque (Pi) par rapport à l’axe (O,z) noté oz iI (P ) . a)    2 2 oy i O i i i i iI (P ) y. I (P ) y B (cos ) C (sin )      i i i iy cos y sin

deux forces soumis à trois forces . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2. Le moment d’une force 2.1. Le levier . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2.2. Équilibre d’un levier . . . . . . . . . . . . . . . . . . 2.3. Définition du moment d’une force . . . . . . . . . . 2.4. Méthode de résolution d’un problème à moments . 2.5. Exercices . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .

9,4 m/s² ; g 9,3m/s² ; g  10,2m/s² Ces valeurs devraient être égales à 9,8 m/s2 13 Confrontation des prédictions d’un modèle théorique aux résultats expérimentaux •Si le mouvement de la balle dans l’air s’effectue sans frottement, d’après le théorème du centre d’inertie, le vecteur accélération du centre de la balle doit être égal au vecteur champ de pesanteur de norme g = 9,8 m/s 2. La composante vy du vecteur vitesse est donc une fonction affine de la date t (entre chaque rebond). •Les valeurs