Capacité thermique volumique

INTRODUCTION AUX TRANSFERTS THERMIQUES Cours et exercices corrigés Jean-Luc Battaglia Professeur à l'université Bordeaux 1 Andrzej Kusiak Maître de conférences à l'université Bordeaux 1 Jean-Rodolphe Puiggali Professeur à l'université Bordeaux 1 et vice-président de l'université Bordeaux 1 Illustration de couverture : DeVIce-Fotolia.com © Dunod, Paris, 2010 ISBN 978-2-10-054828-6 TABLE DES MATIÈRES CHAPITRE 1 • INTRODUCTION À L’ÉNERGÉTIQUE ET AUX TRANSFERTS . . . . . . 1 1.1 Quelques

T.P. n°6 : ____________________________________________________________________________________________________________ J-L. Bailleul / T. Jurkowski / S. Roux / B. Gwenael 4 09/2013 T.P. n°1 : Pompe à Chaleur. Département Génie Thermique et Energie I. But du T.P. : Le but de ce TP est de vous présenter une machine fonctionnant selon un cycle thermodynamique. Vous effectuerez des bilans d’énergie afin de déterminer le coefficient de performance (COP) de la pompe à chaleur et

Tout au long de cet exercice on considèrera que : M = masse en kg ; C = capacité thermique massique en J.Kg-1.°C-1 ; Q = quantité de chaleur en Joules ; ΔΘ = différentiel de température ; Θf = température finale ; Θi = température initiale ; E = énergie en Joules ; P = puissance en Watts ; T = le temps en secondes ; U = Tension en Volt ; I = Intensité en Ampère. Ex 1 / Quelle masse d’eau peut-on porter de 15 à 100°C avec un quantité d’énergie de 1,5 kW ? (C de l’eau = 4180 J.Kg-1.°C-1). On

199.081 – 33.1 = 25.699 g soit 25.699E-3 kg La formule qui va nous permettre de calculer l’énergie de fusion est : L = Q  / m Q l’énergie thermique nécessaire pour faire fondre le glaçon (en J) m masse (en kg) L l’énergie de fusion (en J/kg) Cependant la valeur de Q s’obtient avec cette relation : Q = m × L, or on ne connaît pas encore la valeur de L.

un état. Paroi diatherme et adiabatique : L’évolution, après leur mise en contact de deux systèmes en équilibre et initialement isolés, dépend de la paroi qui les sépare. La paroi diatherme permet les échanges thermiques et le système évolue vers un nouvel état d’équilibre thermique, une fois cet équilibre atteint, une séparation ultérieure ne produit plus de changement de température. La paroi adiabatique est imperméable à la chaleur, elle peut être mobile et transférer du travail mécanique.

un état. Paroi diatherme et adiabatique : L’évolution, après leur mise en contact de deux systèmes en équilibre et initialement isolés, dépend de la paroi qui les sépare. La paroi diatherme permet les échanges thermiques et le système évolue vers un nouvel état d’équilibre thermique, une fois cet équilibre atteint, une séparation ultérieure ne produit plus de changement de température. La paroi adiabatique est imperméable à la chaleur, elle peut être mobile et transférer du travail mécanique.

GSI-M1 -2011-2012 BLAbla Les Échangeurs Thermiques E. Rouland 1 Références A. LEONTIEV, Théorie des échanges de chaleur et de masse – Édition Mir-Moscou J.F. SACADURA Initiation Documentation – Paris aux transferts thermiques - Technique et H.W. MAC ADDAMS La transmission de la chaleur - Dunod - Paris F. P. INCROPERA, D. P. DEWITT - Fundamentals of Heat and Mass Transfer Wiley, N.Y. - 2002 A. BONTEMPS, A. GARRIGUE, C. GOUBIER, J. HUETZ, C. MARVILLET, P. MERCIER et R. VIDIL – Échangeur

le contient, des forces pressantes. Deux corps en état d’équilibre thermique sont caractérisés par une même pression. La température est liée du point de vue microscopique à l’agitation moléculaire. La pression et l’énergie d’un gaz sont des paramètres intensifs. Dans les mêmes conditions de température et de pression, le volume occupé par le gaz est le même pour tous les gaz parfaits, quelque soit leur nature. f) La masse volumique d’un gaz parfait dépend de sa température et de sa pression. g) La

....................................................................................................... 3 La capacité thermique massique .......................................................................................... 4 La conductivité ...................................................................................................................... 4 La résistance thermique ....................................................................................................... 4 Le coefficient

transfert thermique, dans différents domaines de la physique et à travers des applications pratiques et technologiques variées : ainsi seront étudiés tour à tour les principes généraux de la thermodynamique des machines thermiques, puis les systèmes thermiques ouverts industriels. Dans une deuxième partie, on s'intéresse plus particulièrement aux divers modes de transfert thermique que sont la conduction et la convection. Nous verrons ensuite comment cette modélisation des échanges thermiques permet