Constante de Faraday

ωb 2 v0 ε0 = 2 a Bm v0 g c sin sin(ωg c t) en utilisant la formule trigonométrique (1). 2.1.c En utilisant les données de l’énoncé, on trouve g c = 0, 03 et εmax = 0, 65 V 0 2.2.a Pour un circuit filiforme, fermé et immobile, la loi de Faraday s’écrit dΦc (t) dt → − où Φc (t) représente le flux instantané du champ B à travers le circuit. εc (t) = − 2.2.b Dans Rc , on a 2.2.c Par définition, b/2 xM = b 2 Φc = et xP = − → → − − B · dS b 2 a/2 Calculons Φc (t) = −b/2

prolongements. Certains prolongements sont de forme et de taille variable et constituent les dendrites. Ces dendrites constituent le pôle récepteur de la cellule (en principe). Un prolongement plus important dont le diamètre est relativement constant émerge du soma et constitue l’axone. C’est le pôle émetteur. L’axone se ramifie pour former l’arborisation terminale. Chaque terminaison se finie par un bouton synaptique. L’axone peut présenter des collatérales : ce sont des branches qui

caractéristiques, direction (portée par la ligne de champ), sens (du Nord vers le Sud) et valeur permettent de modéliser un champ magnétique à l’aide d’un vecteur. Ce vecteur est appelé vecteur induction et est noté B . B N S Le vecteur B est constant lorsque, dans une région, le champ magnétique est uniforme. 3) Caractéristiques d’un champ magnétique Le champ magnétique qui est connu depuis plus de 1 000 ans par les chinois est le champ magnétique terrestre. Sa direction et son sens sont donnés

noyau dans la molécule dont ils font partie • du milieu dans lequel la molécule se trouve ( solution , produit pur ,…) Le champ effectif ressenti par le noyau est donc plus faible que Bo, soit : Beffectif = Bo (1 - σ) où σ est une constante positive , appelée constante d’écran qui caractérise l’environnement du noyau. Les photons susceptibles d’être absorbés pour faire passer les noyaux du niveau E1 au niveau E2 ont donc une fréquence légèrement plus faible que νo. L’écart est de quelques centaines

∆n = 5,035.10-4 et ∆n = 7,3.10-4 A.N. : n CCP 2004 PC Phys 2 page 2/7 B. Théorie électromagnétique de la lumière. B.1. B.1.1. cf. cours 1 ∂E B.1.2. ∆ E − 2 2 = 0 idem pour B . Les champs E et B sont couplés par les équations c ∂t de Maxwell-Faraday et Maxwell-Ampère. Les solutions générales des équations sont des superpositions d’ondes progressives. B.1.3. Les équations sont valables dans n’importe quel référentiel galiléen, ce qui correspond au fait que la vitesse de propagation de la lumière

Terminale STI Transformateur Transformateur 1 Présentation 1.1 Schéma 1.2 Principe de fonctionnement Pour information 1.2.1 Rappel Loi de Faraday : une variation de flux à travers une spire créer une f.é.m. e. Inversement une f.é.m. e dans une spire crée une variation de flux à travers celle-ci. dϕ e=− dt 1.2.2 Flux magnétique Pour un transformateur parfait L’enroulement du primaire, formé de N1 spires, est le siège d’une f.é.m. : e1 = −N1 dϕ dt et u1

Eléments théoriques (1) *L’hypothèse de la variabilité de la pratique (découle de la théorie des schémas, Schmidt, 1975) . Porte sur la différence entre: Pratique constante (un seul exemplaire) . Prédictions : en phase d’acquisition (pour le même nombre d’essais): une supériorité des performances des sujets en condition de pratique constante, en phase de rétention et transfert: supériorité des performances des sujets en condition de pratique variable. (Lee, Magill & Weeks, 1985; McCraken & Stelmach

anticorrosion. -6 -1 5. Cinétique de la corrosion Les réactions anodique (A) et cathodique (C) correspondent à des courants électriques traversant l’interface métal-solution. C’est le passage du courant qui provoque la corrosion des métaux (loi de Faraday) ; ce courant circule spontanément à l’intérieur des systèmes de corrosion en raison du couplage des réactions A et C. Relation densité de courant - potentiel On représente toujours la densité de courant, notée i, rapport entre l’intensité I et l’aire

et R1 et R2, les rayons de courbure algébriques ( Rx = S x C x ) respectivement des faces avant et arrière de la lentille. 3/11 L’indice n varie avec la longueur d’onde λ suivant la loi empirique de Cauchy : B n = A + 2 , A et B étant deux constantes positives. λ Pour un verre de type crown : A = 1,515 et B = 3,5 ×103 nm 2 . On définit la constringence ν et le pouvoir dispersif K d’un verre par : ν = 1 n −1 = D , où K nF − nC nF , nD et nC sont les indices du verre pour les radiations

c). Expérience de Faraday : L’introduction d’un diélectrique entre les armatures d’un condensateur augment sa capacité. 3/42 En présence du diélectrique, pour maintenir V0 = cte , le générateur doit fournir une quantité d’électricité Q plus importante que Q0 ( Q > Q0 ) ortante V0 = cte = Q0 Q = C0 C C Q = > 1 → C > C0 C0 Q0 → Cas d’un condensateur plan on a : C0 = ε 0 S e et C = ε S e soit C ε = = εr > 1 C0 ε 0 ε r : Constante diélectrique relative