Décomposition QR

numériques, ont incité les éditeurs à poursuivre dans la voie déjà ouverte depuis longtemps par les « compléments » divers du manuel : « transparents », vidéogrammes, cassettes audio, CD-ROM ou, plus simplement, fiches pédagogiques et 35 Degré de décomposition des contenus en unités homogènes et modulables. 23 cahiers d’exercices. Ainsi, depuis la rentrée 2009, la quasi-totalité des nouveaux manuels publiés comporte des annexes numériques. Dès la mise en chantier d’un manuel, l’éditeur scolaire

d'écriture dépendant du type d'écrit à produire. 1.4.2. Diversité des fonctions didactiques des procédures Une même procédure, l'addition par exemple, peut relever de significations didactiques opposées. Au cours de la séquence observée chez le M QR, il s'agit de réécrire un texte des "Misérables"en le transformant au moyen de règles d'écriture : M- "En ajoutant des personnages, des lieux, c'est-à-dire des indices... Est-ce qu'il était possible défaire quelque chose, d'intervenir sur les indices

suivantes : - Acheteur 1 : P = 200 – 20Q - Acheteur 2 : P = 20 – 4Q - Acheteur 3 : P = 20 – 5Q 35 Exercice 4 La demande mondiale d’un tissu est composée de la demande domestique et de la demande étrangère : - Demande domestique : Pd = 5 – 0,005 QR - Demande étrangère : PE = 3 – 0,00075 Qe Pd et Pe sont en dhs par mètre et Qd et Qe sont en mètres par jour. Si le prix du tissu est de 3,10 dhs le mètre, la quantité achetée mondialement est donc de 246,7 mètres. Vrai ou faux ? Justifiez votre réponse

travail de groupe contribuebeaucoup la réussitede l'étude de I'envià ronnement. travail individuel seraitplus aléatoire. Un À titre d'exemplele produit sac de golf doit être adaptéà I'environnement interneet externedont les listessuivent. @ o r qr E o o o o tt o 5 !) 'eqJJ?ur?p ep luerue3u?^u(p ?I lPl?.I luârâprd?J rsulu lned lr3À3.q ednoJS 'âpnl?.I elnoJ?pes enb eJnsâuq le ep e'I JesrpnsJÀ sâ'I 'lueruâuuoJr^uâ lâ lrnpoJde1e.quesuos uos JnJne se?qJeJJe luos suosrpq -r-uII rarn8g ep leruredmb

cos ω2 t, on obtient facilement de même : y1 2 y2 2 −f1 −f2 y2 2 0 f2 y1 2 f1 Un problème (qui n’en est bien sûr pas un...) semble se poser pour un signal de la forme z(t) = z1 cos ω1 t + z2 sin ω2 t. Revenons à la décomposition que nous avons déjà utilisée : z(t) = z1 +jω1 t z2 +jω2 t e + e−jω1 t + e − e−jω2 t 2 2j Cette fois-ci, il apparaît que les (( poids ) des impulsions de Dirac sont des nombres complexes : pour ±f1 il s’agit de ) z1 /2, pour −f2

cos ω2 t, on obtient facilement de même : y1 2 y2 2 −f1 −f2 y2 2 0 f2 y1 2 f1 Un problème (qui n’en est bien sûr pas un...) semble se poser pour un signal de la forme z(t) = z1 cos ω1 t + z2 sin ω2 t. Revenons à la décomposition que nous avons déjà utilisée : z(t) = z1 +jω1 t z2 +jω2 t e + e−jω1 t + e − e−jω2 t 2 2j Cette fois-ci, il apparaît que les ✭✭ poids ✮✮ des impulsions de Dirac sont des nombres complexes : pour ±f1 il s’agit de z1 /2, pour −f2 de

y(t) = y1 cos ω1 t+y2 cos ω2 t, on obtient facilement de même : y1 2 y2 2 −f1 −f2 y2 2 0 f2 y1 2 f1 Un problème (qui n’en est bien sûr pas un...) semble se poser pour un signal de la forme z(t) = z1 cos ω1 t + z2 sin ω2 t. Revenons à la décomposition que nous avons déjà utilisée : z(t) = z1 +jω1 t z2 +jω2 t e + e−jω1 t + e − e−jω2 t 2 2j Cette fois-ci, il apparaît que les ✭✭ poids ✮✮ des impulsions de Dirac sont des nombres complexes : pour ±f1 il s’agit de z1 /2, pour −f2 de (z2 /2)e+jπ/2

cos ω1 t+y2 cos ω2 t, on obtient facilement de même : y1 2 y2 2 y2 2 y1 2 −f1 −f2 0 f2 f1 Un problème (qui n’en est bien sûr pas un...) semble se poser pour un signal de la forme z(t) = z1 cos ω1 t + z2 sin ω2 t. Revenons à la décomposition que nous avons déjà utilisée : z(t) = z1 +jω1 t z2 +jω2 t e + e−jω1 t + e − e−jω2 t 2 2j Cette fois-ci, il apparaît que les (( poids )) des impulsions de Dirac sont des nombres complexes : pour ±f1 il s’agit de z1 /2, pour −f2 de (z2 /2)e+jπ/2

cos ω2 t, on obtient facilement de même : y1 2 y2 2 −f1 −f2 y2 2 0 f2 y1 2 f1 Un problème (qui n’en est bien sûr pas un...) semble se poser pour un signal de la forme z(t) = z1 cos ω1 t + z2 sin ω2 t. Revenons à la décomposition que nous avons déjà utilisée : z(t) = z1 +jω1 t z2 +jω2 t e + e−jω1 t + e − e−jω2 t 2 2j Cette fois-ci, il apparaît que les (( poids )) des impulsions de Dirac sont des nombres complexes : pour ±f1 il s’agit de z1 /2, pour −f2 de

cos ω2 t, on obtient facilement de même : y1 2 y2 2 −f1 −f2 y2 2 0 f2 y1 2 f1 Un problème (qui n’en est bien sûr pas un...) semble se poser pour un signal de la forme z(t) = z1 cos ω1 t + z2 sin ω2 t. Revenons à la décomposition que nous avons déjà utilisée : z(t) = z1 +jω1 t z2 +jω2 t e + e−jω1 t + e − e−jω2 t 2 2j Cette fois-ci, il apparaît que les (( poids )) des impulsions de Dirac sont des nombres complexes : pour ±f1 il s’agit de z1 /2, pour −f2 de