Écoulement de Stokes

brusque de section) - Extension aux cas des gaz M O U V E M E N T F R O T T E M E N T - p. 2 - ------------- DYNAMIQUE DES FLUIDES VISQUEUX ------------- Viscosité: phénomène macroscopique i.e. résistance au mouvement, chute, sédimentation, Stokes; valeurs de viscosité; faibles / grandes vitesses - Viscosité: phénomène microscopique, loi fondamentale des fluides visqueux - Loi de Poiseuille, profil de vitesse - Débit, vitesse moyenne - Applications-observations: arrosage; transfusion sanguine

Fondamentalement, l'appareil est un séparateur par gravité avec un dispositif de chambre de chicane et de la séparation qui permet la pleine utilisation de Stokes loi de séparation de liquides non miscibles. NuStyle - Cette configuration oriente la chambre de séparation à une extrémité du navire et permet à un straight-through écoulement de l'eau. les pertes de débit pensé le tuyau court transfert sont réduits. En outre, de tuyauterie de entrée et de sortie sont généralement plus pratique

comme la cryofracture ou réplique. 5. SEDIMENTATION La vitesse de sédimentation d'une sphère dans un champ gravitationnel naturel ou artificiel, dépend de la dimension de la sphère. Dans le cas d'une sphère rigide tombant dans un écoulement en régime laminaire, Stokes en 1850, a trouvé sa fameuse loi : F=6πµRv Cahier FIRP F552A 4 Méthodes d’analyse granulométrique où "µ" est la viscosité du fluide, "R" le rayon de la sphère, "v" la vitesse de chute, et "F" la force de résistance à la chute.

face: - Inspection et palpation du crâne : déformation de la voûte liée à un fragment embarré ; plaie du scalp imposant une suture en urgence ; existence d’une plaie cranio-cérébrale (effraction de la dure-mère) imposant un parage chirurgical. - Ecoulement de LCR soit par le conduit auditif externe (otorrhée) soit par le nez (rhinorrhée cérébro-spinale). La première témoigne d’une fistule ostéodurale en regard de l’étage moyen, la seconde en regard de l’étage antérieur de la base du crâne. - Hématome

vers une zone de basse pression (ou dépression). Cette dernière est une masse d’air froid, qui aspire l’air des zones environnantes de pression plus haute créant ainsi le vent. Les particules d’air n’adoptent donc pas une trajectoire rectiligne (écoulement laminaire), et on peut dire que le vent se déplace de manière turbulente et provoque des oscillations plus ou moins fortes de la surface de l’eau. Figure I-2: Schéma de la formation du vent. Figure I-3: Types d'écoulement. C’est ainsi

durant la systole Aorte repos: Pm=100 mmHg=13,3 kPa, Aorte effort: Pm=180 mmHg=24 kPa, Vm= 30 cm/s ea=1/2rV2=50 Pa Vm= 200 cm/s ea=1/2rV2 =2,2 kPa --> er=0,4 % !!! --> er=9,2 % Conclusion: mesure de P par cathéter fonction de l ’orientation/écoulement B. Dynamique des fluides 1. Les fluides parfaits 2. Rhéologie du sang a) définitions de base b) les comportements rhéologiques simples c) les corps visco-élastiques d) approche rhéologique du sang 3. Sédimentation du sang 4. Les fluides réels

d’échanges permanents entre les différents réservoirs. Il y a deux parties principales : Atmosphérique : transport par les vents sous formes de vapeur d’eau 86% d’évaporation au-dessus des mers 76% des précipitations au-dessus des mers Terrestre : écoulement superficiel ou souterrain Répartition des précipitations et de l’évaporation Différence entre hémisphère nord (HN) et hémisphère sud (HS) en terme d’évaporation : il y a moins d’évapotranspiration et de précipitations dans l’HN que dans l’HS.

L'aérodynamique est une branche de la dynamique des fluides qui porte principalement sur la compréhension et l'analyse des écoulements d'air, ainsi qu'éventuellement sur leurs effets sur des éléments solides qu’ils environnent. L'aérodynamisme (terme non technique) qualifie l'apparence d'un corps en mouvement dans l’air. Il a été découvert par Tarek Hill en 1905. Le champ d’études peut se subdiviser en aérodynamique incompressible et compressible en fonction du nombre de Mach, c'est-à-dire en fonction

est exprimée en m.s-1, si :  ρP ou ρL en kg.m-3 = masse volumique des particules et du fluide ;  g = 9,81 m.s-2 = accélération gravitationnelle ;  D en m = diamètre de la particule ;  η en Pa.s (Po= poiseuille) = viscosité du fluide. La loi de Stokes est valide pour des particules sphériques dont la taille n'excède pas 0,1 mm. En première approximation, elle est appliquée à toute particule sédimentaire de petite taille (sable fin, limon, argile). Si le régime est turbulent : on applique la loi

un écoulement purement bidimensionnel. Les simulations numériques confirment pleinement les résultats expérimentaux de Séon et al. en tube cylindrique, avec notamment la mise en évidence de trois régimes différents suivant l’inclinaison du tube. La comparaison des géométries montre que les écoulements tridimensionnels en tube et en canal inclinés présentent des comportements similaires tandis que le « modèle » bidimensionnel est incapable de donner des informations pertinentes sur un écoulement réel